Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Рассмотрим результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты w, происходящих во взаимно перпен-дикулярных направлениях вдоль осей х и y.
Для простоты начало отсчета выберем так, чтобы начальная фаза первого колебания была равна нулю, и запишем
(18.37)
где a - разность фаз обоих колебаний, A и В - амплитуды складываемых колебаний.
Уравнение траектории результирующего колебания находится исключением из выра-жений (18.37) параметра t. Записывая склады-ваемые колебания в виде
и заменяя во втором уравнении coswt на х/А и sinwt на ,получим после несложных преобразований уравнение эллипса, оси кото-рого ориентированы относительно координат-ных осей произвольно:
(18.38)
Так как траектория результирующего колебания имеет форму эллипса, то такие колебания называются эллиптически поляризованными.
Ориентация эллипса и размеры его осей зависят от амплитуд складываемых колебаний и разности фаз a. Рассмотрим некоторые частные случаи, представляющие физический интерес:
1) a=mp (m=0, ±1, ±2, ...). В данном случае эллипс вырождается в отрезок прямой
у=±(В/А)х, (18.39)
где знак плюс соответствует нулю и четным значениям т (рис.18.7,а),
а знак минус - нечетным значениям т (рис.18.7,б). Результирующее колебание является гармоническим колебанием с частотой w и амплитудой ,совершаю-щимся вдоль прямой (18.39), составляющей с осью х угол . В данном случае имеем дело с линейно поляризованными колебаниями;
2) a=(2m+1)p/2 (m=0, ±1, ±2, ...). В данном случае уравнение примет вид
. (18.40)
Это уравнение эллипса, оси которого совпадают с осями координат, а его полуоси равны соответствующим амплитудам (рис.18.8). Кроме того, если А=В, то эллипс (18.40) вырождается в окружность. Такие колебания называются циркулярно поляризованны-ми колебаниямиили колеба-ниями, поляризованными по кругу.
Если частоты складываемых взаимно перпендикулярных колебаний различны, то замкнутая траектория результирующего колебания довольно сложна. Замкнутые траек-тории, прочерчиваемые точкой, совершаю-щей одновременно два взаимно перпендику-лярных колебания, называются фигурами Лиссажу(Ж. Лиссажу (1822—1880) - французский физик). Вид этих кривых зависит от амплитуд, частот и разности фаз склады-ваемых колебаний. На рис.18.9 представлены фигуры Лиссажу для различных соотношений частот (указаны слева) и разностей фаз (указаны вверху; разность фаз принимается равной j).
Отношение частот складываемых колеба-ний равно отношению числа пересечений фигур Лиссажу с прямыми, параллельными осям координат. По виду фигур можно определить неизвестную частоту по известной или определить отношение частот складывае-мых колебаний. Поэтому анализ фигур Лиссажу - широко используемый метод исследования соотношений частот и разности фаз складываемых колебаний, а также формы колебаний.
18.7. Свободные затухающие колебания
Автоколебания
Рассмотрим свободные затухающие коле-бания- колебания, амплитуды которых из-за потерь энергии реальной колебательной системой с течением времени уменьшаются.
Простейшим механизмом уменьшения энергии колебаний является её превращение в теплоту вследствие трения в механических колебательных системах, а также омических потерь и излучения электромагнитной энергии в электрических колебательных системах.
Закон затухания колебаний определяется свойствами колебательных систем. Обычно рассматривают линейные системы - идеали-зированные реальные системы, в которых параметры, определяющие физические свойства системы, в ходе процесса изменяются. Линейными системами являются, например, пружинный маятник при малых растяжениях пружины (когда справедлив закон Гука), колебательный контур, индуктивность, емкость и сопротивление которого не зависят ни от тока в контуре, ни от напряжения. Различные по своей природе линейные системы описываются идентич-ными линейными дифференциальными урав-нениями. Это позволяет подходить к изучению колебаний различной физической природы с единой точки зрения, а также проводить их моделирование, в том числе и на ЭВМ.
Дифференциальное уравнение свобод-ных затухающие колебали линейной систе-мы задается в виде
, (18.41)
где s - колеблющаяся величина, описывающая тот или иной физический процесс, d = const - коэффициент затухания, w0— циклическая (угловая) частота свободных незатухающих колебаний той же колебательной системы, т.е. при d =0 (при отсутствии потерь энергии) называется собственной частотой колебательной системы. Решение уравнения (18.41) в случае малых затуханий (d 2<<w02) имеет вид
, (18.42)
где
(18.43)
- амплитуда затухающих колебаний, а А0- начальная амплитуда. Зависимость (18.42) показана на рис.18.10 сплошной линией, а зависимость (18.43) – штриховыми линиями.
Промежуток времени t=1/d, в течение которого амплитуда затухающих колебаний уменьшается в е раз, называется временем релаксации. Затухание нарушает периодичность колеба-ний, поэтому затухающие колебания неявля-ются периодическими и, строго говоря, к ним неприменимо понятие периода или частоты. Однако если затухание мало, то мо-жно условно пользоваться понятием периода как промежутка времени между двумя после-дующими максимумами (или минимумами) колеблющейся физической величины (рис.18.10). Тогда период затухающих колебаний будет равен
.
Если А(t)и А(t+Т )- амплитуды двух после-довательных колебаний, соответствующих моментам времени, отличающимся на период, то отношение
называется декрементом затухания, а его логарифм
(18.44)
- логарифмическим декрементом затуха-ния; Ne — число колебаний, совершаемых за время уменьшения амплитуды в е раз. Логарифмический декремент затухания - пос-тоянная для данной колебательной системы величина.
Для характеристики колебательной системы пользуются понятием добротность Q, которая при малых значениях логарифмического декремента равна
(18.44)
(так как затухание мало (d2<<w02), то T принято равным T0).
Из формулы (18.44) следует, что добротность пропорциональна числу колебании Ne,совершаемых системой за время релаксации.
Выводы, полученные для свободных зату-хающих колебаний линейных систем, приме-нимы для колебаний различной физической природы - механических, электромагнитных и др.
В заключение отметим, что при увеличе-нии коэффициента затухания d период зату-хающих колебаний растет и при d=w0 обра-щается в бесконечность, т.е. движение перес-тает быть периодическим и колебательным. Такой процесс называется апериодическим.
Существуют также так называемые автоколебания - незатухающие колебания, под-держиваемые в системе за счет постоянного внешнего источника энергии, причем свойства этих колебаний определяются самой систе-мой.
Автоколебания принципиально отличаются от свободных незатухающих колебаний, происходящих без действия сил, а также от вынужденных колебаний, происходящих под действием периодической силы.
Примером автоколебательной системы могут служить часы. Храповой механизм подталкивает маятник в такт с его колебаниями. Энергия, передаваемая при этом маятнику, берется либо за счет раскручивающейся пружины, либо за счет опускающегося груза. Автоколебательными системами являются также двигатели внутреннего сгорания, паровые турбины, ламповый генератор и т. д.
Дата добавления: 2016-06-24; просмотров: 1312;