Зависимость между моментом силы относительно оси и моментом силы относительно точки, которая лежит на этой оси
Установим зависимость между моментом силы относительно точки О (рис. 6.6) и моментом этой силы относительно оси Оz.
Рисунок 6.6 | Раньше, (формула (6.1)) мы получили, что модуль момента силы относительно точки О равен двум площадям треугольника ОАВ. Нетрудно убедиться, что момент силы относительно оси Оz равен двум площадям треугольника ОА1В1. Как известно из школьного курса геометрии, площадь проекции треугольника ОАВ на плоскость І равна площади треугольника ОАВ, умноженной на косинус угла между плоскостями, в которых находятся эти треугольники . |
Помножим обе части этого равенства на два, получим:
,
то есть
(6.9)
Вывод.
Проекция момента силы относительно точки на ось, которая проходит через эту точку, равна моменту силы относительно этой оси. |
Если поменять точку, то есть рассмотреть момент силы относительно другой точки, т. О1, это уже будет другой треугольник О1АВ. Но проекция его на плоскость І будет такая же – ΔОА1В1, то есть формула (6.9) имеет место для произвольной точки, которая принадлежит оси Оz. Раньше (формулы 6.6), мы получили проекции момента силы относительно точки О на координатные оси Ох, Оу, Оz. Сравнивая формулы (6.6) и (6.9), получим аналитические формулы для определения моментов силы относительно координатных осей, а именно:
(6.10)
где: x, y, z - координаты точки, в которой приложена сила;
Fx, Fy, Fz - проекции вектора силы на оси координат.
6.5 Возможные случаи приведения системы сил, произвольно расположенных в пространстве. Инварианты «Статики»
Согласно основной теореме статики (тема 4), в общем случае система сил , произвольно расположенных в пространстве, может быть заменена одной силой, главным вектором , и одной парой сил, момент которой равен главному моменту относительно центра приведения (точки О) .
Возможны частные случаи приведения пространственной системы сил к заданному центру.
Случай 1. система сил приводится к паре сил, момент которой равен главному моменту. В этом случае главные моменты системы сил относительно всех точек пространства геометрически равны.
Случай 2. система сил приводится к равнодействующей, которая проходит через точку О (центр приведения).
Случай 3. . Покажем, что в этом случае систему можно привести к одной силе, а значит, равнодействующей.
Имеем силу , приложенную в точке О и пару сил с моментом , который перпендикулярен силе (рис. 6.7 а).
а б в
Рисунок 6.7.
Изобразим пару сил, момент которой известен, , двумя силами: одну силу приложим в точке О (рис. 6.7 б) и направим противоположно силе , вторую силу пары приложим в точке С параллельно на расстоянии . Модули всех трех сил одинаковые . Таким образом, вместо силы и пары получим одну силу (рис. 6.7 в), потому что
.
В этом случае система сил приводится к равнодействующей, которая приложена в точке С на расстоянии
(6.11)
от «старого» центра приведения, точки О.
Случай 4. параллельна динама. В этом случае пара, момент которой равен главному моменту, расположена в плоскости перпендикулярной главному вектору, изобразим её силами (рис. 6.8), тогда .
Совокупность силы и пары сил (с моментом ), которая расположена в плоскости, перпендикулярной линии действия силы , называют силовым винтом или динамой.
Название силовой винт объясняется движением по винтовой линии под действием такой совокупности .
Случай 5. , главный вектор и главный момент образуют угол α (α ≠ 0, α ≠ 90о, α ≠ 180о). Это наиболее общий случай приведения произвольной системы сил к центру (рис. 6.9). Покажем, что в этом случае система сил приводится к силовому винту (динаме). | Рисунок 6.9 |
Для этого момент пары разложен на две взаимно перпендикулярные составляющие
. (6.12)
Величины этих составляющих такие:
, (6.13)
их направления: . С вектором и силой поступим так же, как в случае 3. То есть, получим силу , которая приложена в точке С на расстоянии
. (6.14)
Пару сил с моментом (учитывая то, что момент пары является свободным вектором) приложим в этой же точке С и обозначим . Получим, как в случае 4, силовой винт (динаму). Прямая, по которой действует сила динамы, называется центральной осью системы.
Силовой винт называют правым, если направления и совпадают и левым, если угол между и равен 180о.
Таким образом, в этом случае система сил приводится к силовому винту, центральная ось которого параллельна главному вектору и расположена от точки С на расстоянии d (формула (6.14)).Можно доказать, что момент пары динамы равен наименьшему значению главного момента системы сил (Дополнение Д).
Случай 6. . Это особенный случай - случай уравновешенной системы сил. Рассмотрим его в следующем параграфе.
Инварианты раздела «Статика»
Величины, которые не изменяются при определенных превращениях, называются инвариантами относительно данных превращений. |
В разделе «Статика» такими являются величины, которые не зависят от выбора центра приведения.
Первым векторным инвариантом статики является главный вектор системы сил, потому что геометрическая сумма одной и той же системы сил не зависит от точки, в которую переносятся эти силы (тема 4).
Сравним главные моменты системы сил относительно двух центров приведения (точки О1 и точки О2, рис. 6.10). Для этого надо рассмотреть моменты одной из сил системы (к = 1, 2, …, n) относительно точек. О1 и О2.. Согласно формуле (6.2)
, .
Учитывая, что имеем, умножив левую и правую части этого равенства на ,
(6.15)
где – момент силы , которая при-
ложена в точке О2, относительно точки О1 .
Если сложить все левые части и все правые части формул (6.15), приняв k = 1, 2, ..., n, получим формулу (6.16).
(6.16)
При изменении центра приведения главный момент системы сил уменьшается на момент главного вектора, который приложен в новом центре приведения относительно старого центра. |
Скалярно умножив векторное равенство (6.16) на главный вектор и учитывая, что смешанное произведение , имеем
(6.17)
Скалярное произведение главного вектора на главный момент не зависит от центра приведения, то есть является вторым инвариантом произвольной системы сил. |
Составим таблицу всех возможных случаев приведения произвольной пространственной системы сил к более простому виду (табл. 6.1).
Таблица 6.1 – Случаи приведения пространственной системы сил к более простому виду
Номер позиции | Значение | Результат приведения | ||
Главного вектора | Главного момента | Второго инварианта | ||
Пара сил | ||||
Равнодействующая в точке О | ||||
Равнодействующая в точке С, | ||||
Динама с осью в точке О | ||||
Динама с осью в точке С | ||||
Система сил уравновешенная |
Дата добавления: 2016-03-15; просмотров: 2324;