При этом проекции ее на оси координат описываются выражениями

(3.2)

здесь F = |F_с| – модуль силы F_с, значение F в данном случае совпадает со значением, даваемым классической механикой; θ – угол между ортом i и вектором силы F_с (0 ≤ θ ≤ π; θ = при 0 £ θ £ π/2, что имеет место при отталкивании следствия от причины, и θ = π – при π/2 £ θ £ π, что соответствует притяжению следствия к причине; – введенный ранее угол отклонения сил F_с и F_п от прямой ПС); ω_x = ω∙i –проекция псевдовектора угловой скорости ω на ось Ox (в нашем случае ω = ω_хi); t₀ – временной параметр, характеризующий фазу вращения силы F_с. Сила F_п, разумеется, также может быть разложена на аналогичные составляющие, при этом значения ее проекций и проекций силы F_с различаются только знаками.

При малом угле ( << 1) данный вариант воздействия времени может быть представлен в линейном по приближении как появление малых и противоположно направленных добавочных сил К_п и К_с, приложенных соответственно к причине П и следствию С. Мы обозначаем эти силы буквой К по фамилии Козырева. Силы К_п и К_с ортогональны прямой ПС, вращаются вокруг нее с угловой скоростью ω и удовлетворяют равенствам

; (3.3)

где силы F_п, F_с направлены теперь уже вдоль прямой ПС (рис. 3.2,б). Здесь |К_п| << |F_п|, |К_с| << |F_с|, К_п = –К_с.

В рассматриваемом варианте характеристиками воздействия времени на причинную связь являются, как видно из выражений (3.2), три скалярные величины – угол (или θ), проекция угловой скорости ω_x и параметр t₀. Параметр t₀, задающий фазу вращения силы, скорее всего, не должен проявляться в макроскопических опытах, подобно тому как, например, не сказываются на макроскопических свойствах тел фазы тепловых колебаний атомов. Поэтому существенными характеристиками воздействия времени можно считать две величины – и ω_x.