Силы, обусловленные воздействием времени

Согласно причинной механике Н.А. Козырева [1] воздействие времени на наш Мир реализуется в причинно-следственных связях. Заключается оно в том, что в дополнение к обычным силам, учитываемым классической механикой, в причинных связях появляются малые добавочные силы определенной величины. Направлены они таким образом, что приводят к зеркальной асимметрии между причиной и следствием, благодаря чему в причинной механике, в отличие от классической, причины и следствия объективно различаются.

В работах Н.А. Козырева значения добавочных сил конкретизированы применительно к случаю, когда одно из тел, образующих причинно-следственное звено, есть вращающийся идеальный волчок. Предложим возможные обобщения для случаев произвольных пар взаимодействующих материальных точек.

Следуя Н. А. Козыреву, рассмотрим элементарное причинно-следственное звено, состоящее из двух материальных точек – точки-причины и точки-следствия, – между которыми уже нет никаких других материальных тел. Будем считать, что точка-причина П воздействует на точку-следствие С силой F_с, а следствие С оказывает на причину П противодействие F_п. Согласно III закону Ньютона сила действия и сила противодействия равны по модулю и противоположны по направлению, поэтому F_п = –F_с. В теоретической механике в дополнение к III закону Ньютона всегда принимается допущение о том, что силы взаимодействия любых двух внутренних точек системы имеют одну линию действия [8, с. 137]. Применительно к рассматриваемому причинно-след-ственному звену это допущение означает, что силы F_п и F_с направлены вдоль прямой, соединяющей точки П и С (рис. 3.1, а).

Рис. 3.1. Элементарное причинно-следственное звено, состоящее из двух материальных точек: а – силы F_п и F_с имеют одну линию действия; б – линии действия сил F_п и F_с параллельны, но не совпадают

П – причина; С – следствие; F_с, F_п – силы действия и противодействия (F_п = –F_с ); – угол отклонения сил от прямой ПС.

Обратим внимание на то обстоятельство, что в классической механике указанному допущению о направленности внутренних сил не придается статус столь же фундаментального закона природы, какой имеют три закона Ньютона. Более того, в одном из разделов классической механики – в механике сплошной среды – уже давно строятся теории, в которых аналогичные допущения отсутствуют [9]. Такой теорией является, например, моментная теория упругости, разработанная еще на заре XX века [10, гл. 13]. В случае отказа от данного допущения сила действия F_с и сила противодействия F_п могут оказаться направленными вдоль параллельных, но не совпадающих прямых (рис. 3.1,б). При этом по-прежнему III закон Ньютона будет выполняться, то есть будет F_п = –F_с. Предположим, что «вмешательство» времени в причинную связь состоит как раз в нарушении указанного допущения. Конкретнее, будем считать, что воздействие времени проявляется в отклонении векторов сил F_п и F_с от прямой, соединяющей точки П и С, в противоположные стороны на один и тот же угол (0 ≤ ≤ π/2). Предложим три возможные варианты такого отклонения.

Вариант 1. Пусть отклонение сил F_п и F_с от прямой ПС сопровождается вращением их вокруг этой прямой в одном и том же направлении с некоторой угловой скоростью ω (рис. 3.2,а). В этом случае две составляющие причинно-следственного звена оказываются объективно различными. В самом деле, при взгляде на одну составляющую из того места, где расположена другая, мы видим вращение вектора силы, происходящим против направления вращения часовой стрелки, а при взгляде на вторую составляющую оттуда, где находится первая, мы видим вращение вектора силы происходящим по направлению движения часовой стрелки. Таким образом, различие причины и следствия в данном варианте связывается с различием правого и левого в нашем Мире, как это и должно быть в соответствии с основными положениями причинной механики Козырева.

Рис. 3.2. Возможное воздействие времени на причинную связь:

а – отклонение сил F_п и F_с от прямой ПС на угол с вращением их вокруг этой прямой с угловой скоростью ω; б – появление добавочных сил K_п иK_с, перпендикулярных прямой ПС и вращающихся вокруг нее с угловой скоростью ω

При малом угле и при |К_п| = |F_п| tg , |К_с| = |F_с| tg случай б совпадает со случаем а (в линейном по приближении); F_п = –F_с; К_п = –К_с; 0 ≤ ≤ π/2.

Введем правую декартову прямоугольную систему координат {O, x, y, z} с осью Ox, параллельной прямой ПС и направленной в сторону, отвечающую направлению от причины к следствию, как показано на рис. 3.2,а. Орты координатных осей Ox, Oy, Oz обозначим соответственно через i, j, k. Тогда сила F_с в отклоненном от прямой ПС положении может быть представлена в виде суммы трех составляющих по осям координат:

(3.1)