Поток вектора магнитной индукции.
Потоком вектора магнитной индукции (магнитным потоке») через площадку dS называется скалярная физическая величина равная
dФв= d =BndS,
где Bn = В cosa - проекция вектора на направление нормали к площадке dS (а - угол между векторами и ), d =dS - вектор, модуль которого равен dS. а направление совпадает с направлением нормали к площадке.
Поток вектора может быть как положительным, так и отрицательным, в зависимости от знака cosа (определяется выбором положительного направления нормали ), рис. 3.11.1.
Обычно поток вектора связывают с определенным контуром, по которому течет ток. В таком случае положительное направление нормали к контуру нами уже определено: оно связывается с током правилом правого винта.
Таким образом, магнитный поток, создаваемый контуром через поверхность, ограниченную им самим, всегда положителен.
Рис.3.11.1
Поток вектора магнитной индукции Фв через произвольную поверхность S равен
(3.11.1)
Для однородного поля и плоской поверхности, расположенной перпендикулярно вектору , Вп = В = const и Фв = BS. Из этой формулы определяется единица магнитного потока вебер (Вб): 1 Вб - магнитный поток, проходящий через плоскую поверхность площадью 1м2, расположенную перпендикулярно однородному магнитному полю, индукция которого равна 1 Тл (1 Вб=1 Тл*м2 ).
Теорема Гаусса для поля В. Поток вектора магнитной индукции через любую замкнутую поверхность равен нулю:
(3.11.2)
Эта теорема отражает факт отсутствия магнитных зарядов, вследствие чего линии магнитной индукции не имеют ни начала, ни конца и являются замкну замкнутыми. В качестве примера рассчитаем поток вектора через соленоид. Магнитная индукция однородного поля внутри соленоида с сердечником с магнитной проницаемостью , согласно (3.19), равна В = . Магнитный поток через один виток соленоида площадью S равен Ф1= BS, а полный магнитный поток, сцепленный со всеми, витками соленоида и называемый потокосцеп л е н и е м,
(3.11.3)
Дата добавления: 2015-06-01; просмотров: 1134;