Основной закон электромагнитной индукции
Основной закон электромагнитной индукции гласит, что индукционный ток возникает в проводящем контуре при всяком изменении магнитного потока, пронизывающего поверхность, охваченную этим контуром. Однако, производя совершенно одинаковое изменение магнитного потока в различных контурах, отличающихся только материалом, из которого сделаны эти контуры, мы обнаружим, что в них индуцируются токи различной силы.
Изготовим, например, две катушки, совершенно одинаковые по размерам, форме и числу витков: одну из медной проволоки, а другую из нихромовой проволоки того же сечения и длины, и поместим их в одно и то же магнитное поле, например внутрь длинного соленоида, одинаково ориентировав катушки по отношению к направлению поля. Выключая магнитное поле, мы обнаружим в обеих катушках индукционные токи, но сила тока в медной катушке будет в 70 раз, больше, чем в нихромовой.
Проводя разнообразные опыты подобного рода, мы убедимся, что индукционный ток тем больше, чем меньше электрическое сопротивление катушки, если все остальные условия опыта вполне одинаковы.
Это обстоятельство приводит к мысли, что при неизменных условиях опыта в катушке индуцируется определенная электродвижущая сила (ЭДС), а сила тока, возникающего благодаря этому, определяется законом Ома и поэтому оказывается обратно пропорциональной электрическому сопротивлению цепи.
Рис. 11.12 |
Действительно, нетрудно осуществить простой опыт, показывающий, что для индукционных токов закон Ома сохраняет значение. Присоединим концы катушки, в которой индуцируется ток, к какой-нибудь цепи, сопротивление которой можно изменять, и выполним соответствующие измерения. Включим, например, катушку I (рис. 11.12) в сеть городского переменного тока, который, как известно, 100 раз в секунду изменяет свое направление и, следовательно, 100 раз в секунду уменьшается до нуля и вновь достигает максимального значения. Так как ток в катушке I, а значит, и его магнитное поле непрерывно изменяются, то в катушке II будет все время индуцироваться переменная ЭДС, знак которой также будет изменяться.
В цепь индукционной катушки II включим в качестве индикатора тока лампочку накаливания и последовательно с ней реостат. Индукционный ток, переменный по силе и направлению, проходя через нить лампочки, будет ее нагревать и может довести до яркого накала. Не меняя ни катушек, ни их взаимного расположения, увеличим сопротивление индукционной цепи в два–три раза, передвигая движок реостата. Мы увидим, что лампочка будет светиться значительно более слабым, красноватым накалом, что указывает на уменьшение тока, идущего через нее.
Заменив лампочку тепловым амперметром,мы можем измерить силу индукционного тока; измеряя, кроме того, полное сопротивление всей цепи, мы убедимся втом, что и для индукционных токов справедлив закон Ома
I = ℰi/R. (11.2)
где I – сила тока, R – полное сопротивление цепи, т. е. сумма сопротивления индукционной катушки и сопротивления остальных частей цепи (реостата, лампочки, амперметра и т. д.), а через ℰi обозначена ЭДСиндукции, остающаяся неизменной при изменении сопротивления цепи в наших опытах.
Мы уже рассматривали источники ЭДС – гальванические элементы, термоэлементы и аккумуляторы. В случае гальванического элемента, аккумулятора или термоэлемента мы могли установить, что ЭДС возникает в определенных местах цепи тока, именно в пограничном слое между металлом и электролитом или в месте контакта двух различных металлов. В случае же индукции ЭДС не сосредоточена в том или ином участке цепи, но действует во всей индукционной цепи в целом, т. е. во всех точках цепи, где изменяется поток магнитной индукции.
В случае витка, охватывающего линии поля, ЭДС возникает во всех точках витка и может быть подсчитана для витка в целом. В случае нескольких витков то же происходит в каждом из них: ЭДС катушки складывается из ЭДС отдельных витков.
Дата добавления: 2016-04-11; просмотров: 800;