Сложение взаимно перпендикулярных колебаний

 

Рассмотрим результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой час­тоты w, происходящих во взаимно перпендикулярных направлениях вдоль осей х и у. Для простоты начало отсчета выберем так, чтобы начальная фаза первого колебания была равна нулю, и запишем

 

x =Acoswt

y =Bcos(wt+a) (45)

 

где a - разность фаз обоих колебаний, А и В — амплитуды складываемых колебаний. Для получения уравнения траектории результирующего колебания исключим из выражений (45) параметр t. Запишем складываемые колебания в виде

 

= coswt; = cos(wt+j) =coswt.cosj - sinwt.sinj;

т.к. coswt = , то sinwt ;

= cosj - sinj ;

- cosj = - sinj ;

- cosj + cos2j = sin2j - sin2j;

+ ( cos2j + sin2j ) - cosj = sin2j;

+ - cosj = sin2j . (46)

 

это уравнение эллипса оси которого ориентированы относительно координатных осей произвольно. Так как траектория результирующего колебания имеет форму эллипса, то такие колебания называются эллиптически поляризованными.

Ориентация эллипса и размеры его осей зависят от амплитуд складываемых колебаний и разности фаз φ. Рассмотрим некоторые частные случаи, представляющие физический интерес:

1) φ = mp ( m = 0, ±1, ± 2, …);

В данном случае эллипс вырождается в отрезок прямой

 

y = ± x; (47)

 

где знак плюс соответствует нулю и четным значениям т (рис.7а), а знак

минус — нечетным значениям т (рис. 7б). Результирующее колебание является гармоническим колебанием с

частотой w и амплитудой , совершающимся вдоль прямой (47), составляющей с осью х угол

 
 

j = arctg ( cosmp).

Полученные колебания называются линейно поляризованными.

 

2) φ = (2m+1)p/2 ( m = 0, ±1, ± 2…)

В данном случае уравнение (45) примет вид:

 

+ = 1 (48)

 

Это уравнение эллипса, оси которого совпадают с осями координат, а его полуоси равны соответствующим амплитудам (рисунок 8). Кроме того, если А=В, то эллипс (48) вырождается в окружность. Такие колебания называютсяциркулярно поляризо­ванными колебаниями или колебаниями, поляризованными по кругу.

3) Если частоты складываемых взаимно перпендикулярных колебаний различны, то замкнутая траектория результирующего колебания довольно сложна. Замкнутые тра­ектории, прочерчиваемые точкой, совершающей одновременно два взаимно перпендикулярных колебания, называютсяфигурами Лиссажу.

Вид этих кривых зависит от соотношения амплитуд, частот и разности фаз складываемых колебаний. На рисунке 9 представлены фигуры Лиссажу для различных соотношений частот (указаны слева) и разностей фаз (указаны вверху).

Отношение частот складываемых колебаний равно отношению числа пересечений фигур Лиссажу с прямыми, параллельными осям координат. По виду фигур можно определить неизвестную частоту по известной частоте или определить отношение частот складываемых колебаний. Поэтому анализ фигур Лиссажу - широко используемый метод исследования соотношений частот и разности фаз.

 

ЛЕКЦИЯ 2

 








Дата добавления: 2015-07-18; просмотров: 889;


Поиск по сайту:

При помощи поиска вы сможете найти нужную вам информацию.

Поделитесь с друзьями:

Если вам перенёс пользу информационный материал, или помог в учебе – поделитесь этим сайтом с друзьями и знакомыми.
helpiks.org - Хелпикс.Орг - 2014-2024 год. Материал сайта представляется для ознакомительного и учебного использования. | Поддержка
Генерация страницы за: 0.008 сек.