Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Рассмотрим результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты w, происходящих во взаимно перпендикулярных направлениях вдоль осей х и у. Для простоты начало отсчета выберем так, чтобы начальная фаза первого колебания была равна нулю, и запишем
x =Acoswt
y =Bcos(wt+a) (45)
где a - разность фаз обоих колебаний, А и В — амплитуды складываемых колебаний. Для получения уравнения траектории результирующего колебания исключим из выражений (45) параметр t. Запишем складываемые колебания в виде
= coswt; = cos(wt+j) =coswt.cosj - sinwt.sinj;
т.к. coswt = , то sinwt ;
= cosj - sinj ;
- cosj = - sinj ;
- cosj + cos2j = sin2j - sin2j;
+ ( cos2j + sin2j ) - cosj = sin2j;
+ - cosj = sin2j . (46)
это уравнение эллипса оси которого ориентированы относительно координатных осей произвольно. Так как траектория результирующего колебания имеет форму эллипса, то такие колебания называются эллиптически поляризованными.
Ориентация эллипса и размеры его осей зависят от амплитуд складываемых колебаний и разности фаз φ. Рассмотрим некоторые частные случаи, представляющие физический интерес:
1) φ = mp ( m = 0, ±1, ± 2, …);
В данном случае эллипс вырождается в отрезок прямой
y = ± x; (47)
где знак плюс соответствует нулю и четным значениям т (рис.7а), а знак
минус — нечетным значениям т (рис. 7б). Результирующее колебание является гармоническим колебанием с
частотой w и амплитудой , совершающимся вдоль прямой (47), составляющей с осью х угол
j = arctg ( cosmp).
Полученные колебания называются линейно поляризованными.
2) φ = (2m+1)p/2 ( m = 0, ±1, ± 2…)
В данном случае уравнение (45) примет вид:
+ = 1 (48)
Это уравнение эллипса, оси которого совпадают с осями координат, а его полуоси равны соответствующим амплитудам (рисунок 8). Кроме того, если А=В, то эллипс (48) вырождается в окружность. Такие колебания называютсяциркулярно поляризованными колебаниями или колебаниями, поляризованными по кругу.
3) Если частоты складываемых взаимно перпендикулярных колебаний различны, то замкнутая траектория результирующего колебания довольно сложна. Замкнутые траектории, прочерчиваемые точкой, совершающей одновременно два взаимно перпендикулярных колебания, называютсяфигурами Лиссажу.
Вид этих кривых зависит от соотношения амплитуд, частот и разности фаз складываемых колебаний. На рисунке 9 представлены фигуры Лиссажу для различных соотношений частот (указаны слева) и разностей фаз (указаны вверху).
Отношение частот складываемых колебаний равно отношению числа пересечений фигур Лиссажу с прямыми, параллельными осям координат. По виду фигур можно определить неизвестную частоту по известной частоте или определить отношение частот складываемых колебаний. Поэтому анализ фигур Лиссажу - широко используемый метод исследования соотношений частот и разности фаз.
ЛЕКЦИЯ 2
Дата добавления: 2015-07-18; просмотров: 889;