Колебания одного направления и одинаковой частоты. Биения
Колеблющиеся тела могут одновременно участвовать в нескольких колебательных процессах. Для нахождения результирующего колебания эти колебания надо сложить.
Сложим гармонические колебания одного направления и одинаковой частоты:
x1 = A1cos(w0t+j01); x2 = A2cos(w0t+j 0 2), (37)
воспользовавшись методом вращающегося вектора амплитуды. Построим векторные диаграммы этих колебаний (рис 5). Так как векторы а1 , а2 вращаются с одинаковой угловой скоростью w0, то разность фаз между ними (j02 - j01) остается постоянной. Очевидно, что уравнение результирующего колебания будет
x = x1 + x2 = Acos(w0t+j0) (38)
В выражении ( 38) амплитуда А и начальная фаза j0 соответственно задаются соотношениями:
(39)
(40)
Таким образом, тело, участвуя в двух гармонических колебаниях одного направления и одинаковой частоты, совершает также гармоническое колебание в том же направлении и с той же частотой, что и складываемые колебания. Амплитуда результирующего колебания зависит от разности фаз складываемых колебаний. Проанализируем выражение (39) в зависимости от разности фаз (j02—j01):
1) (j02—j01) = 2mp ( m = 0,1,2,…), тогда А = А1+А2,
т.е. амплитуда результирующего колебания А равна сумме амплитуд складываемых колебаний;
2) (j02—j01) = ± (2m+1)p (m = 0, 1, 2,...), тогда A = |A1 –A2|, т.е. амплитуда результирующего колебания равна разности амплитуд складываемых колебаний.
Для практики особый интерес представляет случай, когда два складываемых гармонических колебания одинакового направления мало отличаются по частоте. В результате сложения этих колебаний получаются колебания с периодически изменяющейся амплитудой. Периодические изменения амплитуды колебания, возникающие при сложении двух гармонических колебаний с близкими частотами, называются биениями.
Пусть амплитуды складываемых колебаний равны А, а частоты w и w+Dw. причем Dw «w. Начало отсчета выберем так, чтобы начальные фазы обоих колебаний были равны нулю:
(41)
Складывая эти выражения и учитывая, что во втором сомножителе
Dw / 2 « w, найдем
x = (2Acos t)cosw t (42)
Результирующее колебание (104) можно рассматривать как гармоническое с частотой w, ампли-туда А, которого изменяется по следующему периодическому закону:
Аб = |2Acos t | (43)
Частота изменения амплитуды Аб в два раза больше частоты изменения косинуса (так как берется по модулю), т. е. частота биений равна разности частот складываемых, колебаний: wб = Dw.
Характер зависимости (42) показан на рис. 6, где сплошные жирные линии дают график результирующего колебания (42), а огибающие их - график медленно меняющейся по уравнению (43) амплитуды.
Определение частоты тона (звука определенной высоты) биений между эталонным и измеряемым колебаниями - наиболее широко применяемый на практике метод сравнения измеряемой величины с эталонной. Метод биений используется для настройки музыкальных инструментов, анализа слуха и т. д.
Любые сложные периодические колебания S = f(t) можно представить в виде суперпозиции одновременно совершающихся гармонических колебаний с различными амплитудами, начальными фазами, а также частотами, кратными циклической частоте w0:
(44)
Представление периодической функции в виде (44) связывают с понятием гармонического анализа сложного периодического колебания, или разложения Фурье. Слагаемые ряда Фурье, определяющие гармонические колебания с частотами w0, 2w0, Зw0, ..., называются первой (или основной), второй, третьей и т. д. гармониками сложного периодического колебания.
Дата добавления: 2015-07-18; просмотров: 1714;