Основний закон динаміки обертального руху
4.3.1. Розглянемо рух матеріальної точки маси під дією сили
. Нехай точка має імпульс
. Радіус-вектор точки позначимо
. Із закона Ньютона випливає, що
. Домножимо це рівняння векторно на вектор
. Отримаємо
,
,
або, з урахуванням означень моментів імпульсу і сили,
.
Останнє рівняння має назву рівняння моментів, воно є найголовнішим рівнянням у динаміці обертального руху матеріальної точки.
Особливо простий вигляд приймає рівняння моментів у випадку, коли матеріальна точка рухається по колу, тобто коли радіус-вектор не змінює своєї довжини і дорівнює радіусу обертання. Візьмемо означення і підставимо в нього відомий вираз з кінематики обертального руху
. Отримаємо
. У цьому виразі другий доданок дорівнює нулю, оскільки скалярний добуток взаємно перпендикулярних векторів
. Отже
, або
,
де - момент інерції точки відносно розглядуваної осі обертання.Тоді рівняння моментів набуває вигляду
,
де - кутове прискорення.
4.3.2. Тепер розглянемо рух системи матеріальних точок. Запишемо закон Ньютона (рівняння руху) для кожної з n точок системи
де - внутрішні сили. Кожне з отриманих рівнянь домножимо векторно на відповідний радіус-вектор точки
і додамо ліві і праві частини системи рівнянь. При цьому доданки, що містять внутрішні сили, взаємно скоротяться, і ми отримаємо, що перша похідна за часом t від моменту імпульсу
механічної системи відносно будь-якої нерухомої точки О дорівнює головному моментові
відносно тієї ж точки О всіх зовнішніх сил, прикладених до системи:
.
Отримане рівняння – рівняння моментів - виражає закон зміни моменту імпульсу механічної системи. Як бачимо, рівняння моментів для системи точок виглядає аналогічно рівнянню моментів для однієї точки. Воно справедливе також для твердого тіла, яке шарнірно закріплене в точці О і обертається навколо неї. У такому випадку це рівняння виражає основний закон динаміки твердого тіла, що обертається навколо нерухомої точки.
У проекціях на осі нерухомої прямокутної декартової системи координат із початком у точці О закон зміни моменту імпульсу системи записується у вигляді:
,
,
.
Тут – моменти імпульсу системи і головні моменти зовнішніх сил відносно відповідних осей координат.
Якщо тверде тіло обертається навколо нерухомої осі OZ з кутовою швидкістю , то його момент імпульсу відносно цієї осі
і
.
Тут – момент інерції тіла відносно осі OZ, який не змінюється з часом. Основний закон динаміки (силоруху) твердого тіла, яке обертається навколо нерухомої осі OZ:
або
.
Із останньої формули видно, що момент інерції твердого тіла відносно якоїсь нерухомої осі є мірою інертності цього тіла в обертанні навколо цієї осі: чим більший момент інерції тіла, тим меншого кутового прискорення воно набуває під дією одного й того ж моменту зовнішніх сил.
4.3.3. Коли матеріальна точка обертається навколо осі з кутовою швидкістю , вона має кінетичну енергію, яку можна розрахувати як
.
Аналогічно, кінетична енергія твердого тіла, що обертається навколо нерухомої осі OZ з кутовою швидкістю ,
.
Кінетична енергія твердого тіла, яке обертається навколо нерухомої точки з кутовою швидкістю :
,
де I – момент інерції тіла відносно миттєвої осі обертання.
4.3.4. Елементарна робота, виконувана за малий проміжок часу силою
, прикладеною до тіла, яке обертається навколо фіксованої осі, дорівнює
,
де – момент сили
відносно осі обертання OZ (орт осі OZ збігається за напрямком з вектором
).
Приріст кінетичної енергії твердого тіла за час дорівнює роботі зовнішніх сил:
,
де – головний момент зовнішніх сил відносно осі обертання тіла.
4.3.5. Елементарна робота, виконувана за малий проміжок часу силою
, яка діє на тіло, дорівнює
,
де – момент сили
відносно точки О (
– радіус-вектор, проведений із О в точку прикладання сили
),
і
– відповідно кут повороту і вектор елементарного повороту тіла за час
, а
– момент сили
відносно миттєвої осі обертання тіла, рівний проекції вектора
на напрямок вектора
.
Приріст кінетичної енергії твердого тіла за час dt дорівнює роботі зовнішніх сил:
,
де – головний момент зовнішніх сил відносно миттєвої осі обертання тіла.
4.3.6. Таким чином, рух вільного твердого тіла задовольняє такі два диференціальні (відоймові) рівняння:
,
.
Тут – маса тіла,
– швидкість його центра інерції С,
– головний вектор зовнішніх сил, прикладених до тіла,
– головний момент зовнішніх відносно точки С сил, а
– момент імпульсу тіла відносно тієї ж точки С. Перше рівняння описує поступальний рух вільного тіла зі швидкістю його центра інерції. Друге рівняння випливає з закону зміни моменту імпульсу і описує обертання твердого тіла навколо його центра інерції.
Кінетична енергія вільного тіла може бути знайдена на основі теореми Кеніга:
,
де – момент інерції тіла відносно миттєвої осі обертання, яка проходить через його центр інерції С,
– кутова швидкість тіла. У загальному випадку миттєва вісь переміщується в тілі і момент інерції
змінюється з часом. Величина
залишається сталою, якщо рух тіла є плоским.
Приклад. Кінетична енергія однорідного кругового циліндра, який скочується з похилої площини без просковзування. Рух циліндра – плоский: усі його точки рухаються в паралельних (сулежних) вертикальних площинах. Циліндр рухається поступально зі швидкістю
, спрямованою вздовж похилої площини, і обертається навколо своєї осі (
, де
– відповідно маса та радіус циліндра) з кутовою швидкістю
. Із умови відсутності просковзування випливає, що миттєві швидкості точок торкання циліндра об похилу площину дорівнюють нулеві, тобто
. Тому кінетична енергія скочуваного циліндра
.
Дата добавления: 2015-04-07; просмотров: 4016;