Без записи их уравнений

Изучив закономерность изменения Q_y и M_z на участках балки в зависимости от характера нагрузки, эпюры можно строить не по их уравнениям, а по отдельным ординатам, вычисленным для характерных сечений. Характерными являются сечения границ участков балки, а также сечения, где Q_y меняет знак.

В отличие от способа построения эпюр, рассмотренного выше, где качественные особенности эпюр (интервалы возрастания и убывания, точки экстремумов и разрывов) выявляются только в результате их построения, а затем проверяются в соответствии с таблицей 6, в данной методике эти качественные особенности используются непосредственно для построения эпюр. Как показывает практика, при этом не только уменьшается объем вычислений, но и снижается вероятность ошибки.

Рассмотрим этот метод на примере балки, представленной на рисунке 19.

1. Построение эпюры Q_y

Рисуем график эпюры в виде непрерывной линии так, что абсцисса x возрастает (идем слева направо). При этом в соответствии с правилом знаков для Q_y, встретив положительную по алгебраической величине сосредоточенную силу, направленную вверх, делаем на эпюре Q_y скачок вверх на величину этой силы (если сила направлена вверх, но ее значение отрицательно, то скачок вниз). Встретив силу, положительную по алгебраической величине, направленную вниз, делаем скачок вниз. Так как то из физического смысла производной q – скорость роста функции Q_y. Если на участке (направлена вверх), то эпюра растет при увеличении x. Если , то изображается прямой линией. Чтобы найти величину возрастания эпюры Q_y на участке, нужно q умножить на длину этого участка. Соответственно, если (направлена вниз), то убывает; если , то

Для иллюстрации построения эпюр без записи их уравнений рассмотрим расчетную схему, приведенную на рисунке 19.

Участок I

м,

17,5 кН,

кН.

Точка, где поперечная сила Q_y(x)равна нулю,

отсюда м.

Так как , то график – прямая линия.

Участок II

м,

кН (скачка нет),

кН.

График функции – горизонтальная прямая.

Участок III

м,

кН – скачок вверх на величину силы P; кН.

График функции – горизонтальная прямая.

Можно считать, что балка продолжается и правее сечения x = 4 м.

Тогда все внутренние силы в сечениях x > 4 м должны быть равны нулю (из условия равновесия правой части). Проверим это:

– скачок вниз на величину силы B – проверка сошлась.

2. Построение эпюры M_z

График эпюры M_z также будем строить в порядке возрастания абсциссы x (идем слева направо). Скачки на эпюре M_z наблюдаются в тех и только в тех точках, где приложены сосредоточенные моменты сил, причем если положительный по алгебраической величине момент направлен по часовой стрелке, то в соответствии с правилом знаков (рисунок 18, где рассматривается равновесие левой части), имеется скачок вверх на величину внешнего момента. Если встретили внешний момент, вращающий против часовой стрелки, – рисуем скачок вниз.

Так как , то Q_y(x) – скорость роста функции M_z(x). Если на участке >0, то растет, при = 0

M_z(x)= const;если < 0, M_z(x) убывает с ростом аргумента x. В том сечении внутри участка, где Q_y(x) меняет знак, на эпюре M_z(x) – экстремум. Если внутри участка Q_y(x) =const,то M_z(x) – прямая; если же – наклонная прямая, то эпюра M_z(x) изображается параболой. Иначе говоря, на тех участках, где распределенная нагрузка отсутствует эпюра M_z(x) изображается прямой линией, а там, где M_z(x) изображается параболой. Направление выпуклости параболы – навстречу распределенной нагрузке (рисунок 20).

Для того, чтобы найти величину изменения внутреннего момента M_z на заданном участке, нужно среднее значение скорости изменения момента умножить на длину участка. Иными словами, величина изменения внутреннего изгибающего момента M_z на участке равна площади эпюры Q_y на этом участке:

M_z_к‏‏ = M_z_н + Q_ср‏‏ ∙ L,

где M_z_к‏‏ – значение внутреннего момента в конце, а M_z_н – в начале участка длиной L;

Q_ср – среднее значение внутренней поперечной силы на этом участке.

Приведенная выше формула (M_z_к‏‏ = M_z_н + Q_ср‏‏ ∙ L) для определения внутреннего момента в концеучастка справедлива для любого участка, внутри которого нет внешних изгибающих моментов.

Участок I м.