Переходные процессы двигателей с линейной характеристикой

 

 

При работе электропривода существуют следующие переходные процессы:

· механические – связанные с изменением кинетической и потенциальной энергии системы. Они характеризуются механической постоянной времени (Т­М­ = 0,1…10 с);

· электромагнитные – возникают при изменении электромагнитной энергии системы (Т­Я­= 0,01…0,1с);

· электромеханические переходные процессы (Т­М­ , Т­Я­);

· тепловые – обусловленные изменением запаса тепловой энергии. Вызывают изменение активного сопротивления обмоток, т.е. влияют на электромеханические переходные процессы, но протекают значительно медленнее последних. (Т­н= 103 с).

 

Из общего дифференциального уравнения двигателя постоянного тока при ic = const, , , ,

Получаем

.

 

МЕХАНИЧЕСКИЕ ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ

 

При анализе механических переходных процессов учитывают только механическую инерционность системы. Поскольку T­М­>>Я­, то пренебрегая Я­=0, получаем

.

 

Физическое толкование М: время разгона электропривода до скорости идеального холостого хода при постоянном пусковом моменте М­П­ = М­КЗ и отсутствии нагрузки на валу М­С­ = 0. Решение уравнения имеет вид

,

 

где ω­уст­ = ω­с­; (Т­М­р + 1 = 0).

 

Постоянная интегрирования А определяется из начальных условий переходного процесса. В общем случае при t = 0 ,ω = ω­нач

.

Тогда

.

 

В частном случае, когда ω­нач­ = 0(при пуске)

.

Если в уравнение подставить время t в долях от TМ, то можно составить таблицу

 

Из этих данных видно, что при t = 3М скорость вращения двигателя отличается от установившегося значения на 5%, а при t = 4T­М на 2%. Поэтому переходной процесс считают закончившимся при t = (3÷4)T­М­.

 

Аналогично закон изменения момента и тока во времени

; .

 

 

Для определения М нужно знать приведенный момент инерции J. Его можно найти экспериментально с помощью режима свободного выбега. До отключения двигатель работал в установившемся режиме с моментом

 

.

 

После отключения двигателя поведение электропривода, если принять C­ = const, описывается

.

 

Замеряют время торможения и определяют

.

 

ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ

 

Электромагнитные переходные процессы обусловлены изменением запаса электромагнитной энергии в электрических машинах, пропорциональной индуктивности их цепей и квадрату протекающего по ним тока. Длительность определяется индуктивностью обмоток.

 

Если к зажимам обмотки, обладающей индуктивностью В и омическим сопротивлением В, приложить постоянное напряжение В­, то уравнение ЭДС для цепи, обмотки возбуждения ДПТ выразится следующим образом

.

Разделив правую и левую части на В, получим дифференциальное уравнение первого порядка

 

,

 

где: ; .

 

Физический смысл электромагнитной постоянной времени: это время, в течение которого ток в контуре, содержащем индуктивность, изменяется от нуля до установившегося значения, определяющегося величиной приложенного напряжения и омического сопротивления контура.

 

Решение уравнения для общего случая, когда при t= 0начальное значение тока i = I­нач

.

 

Продолжительность переходного процесса приблизительно (3÷4)В.

Ориентировочно:

Р = (1÷100)кВт→В­ = (0,1÷1)с;

Р = (100 ÷1000)кВт→В­ = (1÷2)с;

Р = (1000÷3000)кВт→В­ =(2÷4)с.

 

Продолжительность нарастания тока может быть значительной (3÷4)В, что приводит к уменьшению быстродействия. Для сокращения времени переходного процесса применяют форсировку возбуждения – различные способы ускорения нарастания тока возбуждения.

ЭЛЕКТРОМЕХАНИЧЕСКИЕ ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ

 

Решение общего дифференциального уравнения

 

 

зависит от корней его характеристического уравнения

 

,

 

которые равны

.

 

В зависимости от соотношения постоянных времени корни характеристического уравнения, а следовательно, и характер протекания переходного процесса будут различными.

 

1. При Т­М­> 4Т­Якорни будут вещественными и отрицательными

 

çр1 ç < ç р2 ç;

 

; T1 > T2,

 

где: Т­ и Т­2­- фиктивные постоянные времени, с.

 

Полное решение уравнения имеет вид:

,

где: 1­ и А­2­ - постоянные интегрирования.

 

Дифференцируя по времени последнее выражение, найдем закон изменения ускорения .

 

Ток якоря получим из уравнения движения

.

 

Подставляя в это выражение значение найденного ускорения, находим закон изменения тока якоря

,

 

В общем случае начальные условия процесса равны (при t=0): и .

Подставляя эти значения в соответствующие выражения, получим

 

Определим коэффициенты 1 и 2

;

.

 

Начальные значения скорости и тока и их установившиеся величины определяются по статическим характеристикам. При пуске вхолостую начальные значения тока и скорости могут быть приняты равными нулю ; при пуске под нагрузкой ω­нач­ = 0 и нач­ = I­с­.

 

Графики изменения скорости и тока во времени при пуске вхолостую.

Длительность переходного процесса определяется большей из двух постоянных времени.

 

2. При Т­М­= 4Т­Якорни характеристического уравнения будут кратными, равными

.

 

Решение дифференциального уравнения

.

 

Коэффициенты 1 и 2находят аналогично первому случаю.

 

Переходные процессы являются апериодическими с длительностью пп­ = (3÷4)Т, меньше, чем в первом случае (Т<T­).

 

3. При Т­М­< 4Т­Я­корни становятся комплексными

; ,

 

где ;

.

 

Переходной процесс будет колебательным с частотой q.

 

Решение уравнения

 

где ; .

 

Переходной процесс затухающий и оканчивается за время tпп­ ≈ (3÷4)Т.

 

 

 








Дата добавления: 2016-01-07; просмотров: 1679;


Поиск по сайту:

При помощи поиска вы сможете найти нужную вам информацию.

Поделитесь с друзьями:

Если вам перенёс пользу информационный материал, или помог в учебе – поделитесь этим сайтом с друзьями и знакомыми.
helpiks.org - Хелпикс.Орг - 2014-2024 год. Материал сайта представляется для ознакомительного и учебного использования. | Поддержка
Генерация страницы за: 0.026 сек.