ВОЛНОВЫЕ УРАВНЕНИЯ
Большинство задач электродинамики, в том числе и описание распространения радиоволн, может быть решено с помощью системы уравнений Максвелла в дифференциальной форме:
(2.1) | |
(2.2) | |
(2.3) | |
(2.4) |
где | Н | - вектор напряженности магнитного поля, А/м, |
J | - вектор плотности тока, А/м2, | |
D | - вектор электрической индукции, Кл/м2; | |
Е | - вектор напряженности электрического поля, В/м, | |
В | - вектор магнитной индукции, Т, | |
ρ | - объемная плотность электрических зарядов, Кл/м3. |
Эту систему необходимо решать совместно с материальными уравнениями, учитывающими взаимодействие электромагнитного поля со средой:
(2.5) | |
(2.6) | |
(2.7) |
где | εа | - абсолютная диэлектрическая проницаемость среды, Ф/м, |
μа | - абсолютная магнитная проницаемость среды, Гн/м, | |
Jпр | - вектор плотности тока проводимости, А/м2, | |
σ | - электропроводность среды, См/м. |
В общем случае точное решение этой системы встречает значительные трудности, поэтому ее необходимо преобразовать к более удобному виду, введя упрощающие предположения. Будем считать, что среда распространения электромагнитных волн является линейной, изотропной и однородной.
Дата добавления: 2015-06-12; просмотров: 832;