ВОЛНОВЫЕ УРАВНЕНИЯ

Большинство задач электродинамики, в том числе и описание распространения радиоволн, может быть решено с помощью системы уравнений Максвелла в дифференциальной форме:

(2.1)
(2.2)
(2.3)
(2.4)

 

где Н - вектор напряженности магнитного поля, А/м,
  J - вектор плотности тока, А/м2,
  D - вектор электрической индукции, Кл/м2;
  Е - вектор напряженности электрического поля, В/м,
  В - вектор магнитной индукции, Т,
  ρ - объемная плотность электрических зарядов, Кл/м3.

Эту систему необходимо решать совместно с материальными уравнениями, учитывающими взаимодействие электромагнитного поля со средой:

(2.5)
(2.6)
(2.7)

 

где εа - абсолютная диэлектрическая проницаемость среды, Ф/м,
  μа - абсолютная магнитная проницаемость среды, Гн/м,
  Jпр - вектор плотности тока проводимости, А/м2,
  σ - электропроводность среды, См/м.

В общем случае точное решение этой системы встречает значительные трудности, поэтому ее необходимо преобразовать к более удобному виду, введя упрощающие предположения. Будем считать, что среда распространения электромагнитных волн является линейной, изотропной и однородной.








Дата добавления: 2015-06-12; просмотров: 832;


Поиск по сайту:

При помощи поиска вы сможете найти нужную вам информацию.

Поделитесь с друзьями:

Если вам перенёс пользу информационный материал, или помог в учебе – поделитесь этим сайтом с друзьями и знакомыми.
helpiks.org - Хелпикс.Орг - 2014-2024 год. Материал сайта представляется для ознакомительного и учебного использования. | Поддержка
Генерация страницы за: 0.004 сек.