Взаимодействие тел в эфирном пространстве обусловливает им равное и противоположное противодействие. 8 страница

v(t) = dr(t)/dt,

является скоро­стью точки, а вторая производная

d(t) = dv(t)/dt = d2r(t)/dt2,

ее ускорением.

Если в пространстве X, Y,Z задается траектория дви­жения точки, на которой отмечается начало, направ­ление движения и скалярная функция S(t), длины дуги траектории от начала отсчета до движущейся в момент t точки, то при движении в одном Рис. 43.направлении величина функции совпадает с пу­тем, пройденным по траектории (рис. 43.).

Используем сопровождающий трехгранник из орт τ, п и b касательной, главной нормали и бинормали в точке А траектории (см. рис. 43.). Поскольку орты есть вектор функции τ = τ(t);

п = n(t); b = b(t), то их направление меняется при движении точки А. Определим ориента­цию вектора скорости v(t) и ускорение a(t) относи­тельно осей сопровождающего трехгранника:

v(t) = dr(t)/dt = dr(t)·ds/dS·dt.

Так как dr/dS = τ, то:

v(t) = τdS/dt,(3.93)

вектор скорости равен по абсолютной величине моду­лю производной ds/dt и направлен по касательной к траектории.

То же для ускорения:

a(t) – dv/dt = d[dS/(dt)·τ(t)]/dt = = τd2S/dt2 + v2dτ/dS.

Поскольку dτ/ds вектор кривизны, равный п/r и на­правленный по главной нормали (где r – радиус кривиз­ны), то:

a(t) = τd2S/dt2 + v2n/r. (3.94)

Следовательно, вектор а соприкасается с плоскостью сопровождающего трехгранника и имеет проекцию на касательное направление:

at = d2S/dt2 = dv/dt = εr, (3.95)

где ε – угловое ускорение, at – касательное (тангенци­альное ускорение а проекции на нап- Рис. 43.равление главной нормали:

ап = v2/r, (3.96)

оно является нормальным ускорением, всегда направленным к центру кривизны траектории. Следовательно:

а = √(аt2 + an2). (3.97)

Отсюда вытекает, что при движении по окружности касательное ускорение направ­лено перпендикулярно радиу­су окружности, а нормальное — по радиусу к центру. Пол­ное ускорение а постоянно по величине и также направлено внутрь окружности (рис. 44).

Это вполне корректное математическое определение скорости, нормального и тан­генциального ускорения может быть подтверждено мно­гими физическими примерами. Так, ускорение свобод­ного падения на поверхности Земли и других небесных тел направлено по радиусу к центру, планеты и их спут­ники удерживаются силой, составляющей которой, явля­ется ускорение, тоже направленное к центру (?) либо Солнца, либо планет. Вращение тела на тонкой нерас­тяжимой нити имеет в соответствии с механикой уско­рение, направленное к месту крепления нити. Однако это предположение вызывает серьезные

сомнения в сво­ей достоверности, а потому рассмотрим некоторые экс­перименты, как бы егоподтверждающие.

Процесс возникновения силы Fn, являя-ющейся произ­ведением массы точки т на Рис. 44. ускорение ап:

Fn = man,

получает, согласно механике, объяснение в следующем опии-сании.

Возьмем расположенный горизонтально диск(рис. 45.) и положим на него, в некотором отдалении от центра, шарик А. Начнем раскручивать диск. Поскольку шарик лежит на вращающемся диске, он вместе с диском начнёт поворачиваться по направлению вращения. Однако возникающая инерция будет стремиться удержать его в том положении, кото­рое он занимал в мо­мент времени t° и обу­словливать ему в процессе вращении сдвиг по касательной к радиусу первоначаль­ного положения.

По­этому в каждый после­дующий момент t', t", t'", ... положение ша­рика на касательной А', А", А"', ... будет все дальше и дальше от­стоять от центра круга. Шарик как бы скользит вдоль радиуса, оставаясь на касательной.

Если теперь шарик закрепить невесомой нитью к цен­тру О и начать вращать диск, то нить будет «притягивать» шарик А°, А°°, А°°°, не давая ему возможности отодвигаться по касательной. Сила Fn, возникающая при натяже-нии, будет внутренней силой, действую-щей по направлению нормального уско- Рис.45. рения ап. Перпенди­кулярно ей продолжает действовать тангенциальная си­ла Ft, что соответствует математическому выводу двух ускорений ап и at, представлению о движении тела по инерции и отвергает возможность существования цен­тробежной силы. Именно этим способом объясняется свободное вращение тела на невесомой нити. В книге Роджерса [96] приводится более 20 экспериментов, как бы подтверждающих существование только центрост­ремительной силы, и ни одного, подтверждающего цен­тробежную, поскольку автор их отвергает. Однако такие эксперименты есть. Приведу для примера пару из них:

Возьмем цилиндр 1 (рис. 46) и с помощью не­весомой нити 2 закрепим один его конец за центр О, а на дру-гом конце поста­вим два пружинных ди­намометра 3 один в торец, а другой — со стороны, противоположной на­правлению вра-щения.

Внутри цилиндра поместим шарик 4, способный свободно двигаться от торца к торцу. И раскрутим эту кон- Рис. 46. струкцию. Естественно, что шарик упрется в проти­воположный от оси торец, и будет давить на укреплен­ный там динамометр с силой F. Динамометр и зафикси­рует центробежную силу, направленную от оси. Другой динамометр зафиксирует тангенциальную силу F'. При­чем: F = F'. Однако можно сказать, что сам торец выполняет роль нити. Объяснение то же, что и для рис. 45. Чтобы дока­зать обратное, заменим трубу кожухом (рис. 47), напо­минающим закрытую тарелку 1. Вместо нити поставим жесткий стержень 2, дабы исключить болтанку кожуха, что, впрочем, не меняет сути опыта.

В кожух поместим шарик 3 так, чтобы он мог свободно передви-гаться в любом направлении, и ди-намометр 4. Раскрутим эту конструкцию и обна­ружим, что при неко-то­рой скорости шарик от кромки тарелки пере­местится к дну О', а ди­намометр зафиксирует центробе- Рис. 47. жную силу, на­правленную от оси и равную F. Но сила, со­ответствующая тангенциальному ускорению F' проявлять себя не будет. Как явствует из рис. 47, шарику для попадания в точку О' придется двигаться навстречу тому движению, которое обеспечивает первая касательная, и занять положение, в котором вторая каса­тельная образует очень малый угол с первой.

Объяснить этот эксперимент существованием только центрост­ремительной силы невозможно. Поэтому подробнее рассмотрим физический механизм враща­тельного движения тел и сопоставим с действием, кото­рое оказывает на неподвижное тело (например, куб) на­пряженность внешнего гравитационного поля (рис. 48.).

На куб, лежащий на по­верхности Земли, объем­но действует сжимающая сила Р, равная произведе­нию массы тела т на на­пряженность внешнего гравиполя (ускорение свободного падения) Р = mg, фиксируемая как вес.

Точно такая же сила сопротив-ления Р' действует по всем напра-влениям от тела: Р = Р'. Однако сим-метрич­ность по вертикали такого воздействия оставляет тело непод-вижным относительно поверхности. А так как на­пряженность гравиполя по высоте h изменяется, то и возде- Рис. 48. йствие ее на куб оказывается асимметричным. В нижней части 1 относительно средней оси РР' это воз­действие сильнее, в верхней 2 — слабее. И вектор напря­женности (ускорения) направлен в ту сторону, в которой напряженность гравиполя больше, т.е. к центру Земли. Следовательно, нормальное ускорение аn и ускорение свободного падения g для условий Земли является од­ним и тем же параметром. Можно записать:

g = ап = v2/R. (3.98)

Уравнение (3.98) легко проверить, подставив в него величину первой орбитальной скорости v и радиуса Земли R. Поскольку v = Rω, то, заменив в (3.98) числи­тель значением R2ω2, получим:

g = ап = Rω2, (3.99)

g = an = vω.. (3.100)

Физический смысл этих формул в том, что всякое ус­корение есть в первую очередь процесс изменения на­пряженности гравиполя, вызванный взаимодействием движущегося тела с вещественным пространством. Изменение напряженности, которое мы фиксируем из­вне и изучаем в виде ускорения, обусловливает все про­цессы взаимодействия, возникает всегда, при любых из­менениях скорости при прямолинейном или криво­линейном движении, но вектор этого ускорения зависит от условий деформации тела.

Рассмотрим характер взаимодействия тела, вращаю­щегося на тонкой невесомой и нерастяжимой нити (рис. 49), с внешним вещественным пространством, деформа­цию вращающегося тела и изменение напряженности (ускорения) по высоте тела А, считая высоту от точки закрепления нити. Система асимметрична оси вращения, и эта асимметрия будет проявляться во взаимодействии с эфиром.

На нити длиной R закреплено кубиче­ское тело А с раз­мером стороны h, вращающееся про­тив часовой стрел­ки со скоростью v. В этом вращении каждая точка тела по длине от центра закрепления дви­жется с одинаковой угловой, но с раз­ными линейными ско- Рис. 49. ростями. Это означает, что при одной и той же угло­вой скорости каждая точка К, L, М, ... и т.д. будет иметь свое ускорение (а следовательно, и свою напряжен­ность), отличную от ускорения соседних точек. Причем точки, расположенные ближе к месту закрепления, бу­дут иметь меньшее ускорение, а дальше от него — боль­ шее ускорение:

аК = vК2/RК; aL = vL2/RL; aМ = vM2/RM;...; aS = vS2/RS;

an = S(aК + aL + аМ +...+ aS)/S = v2/R,

где S - количество точек по длине тела; aК < aL < aМ < … <aS.

Ускорение, полученное по любой формуле для вра­щаю-щегося по окружности тела, имеет одинаковую по модулю вели-чину, как для главного нормального уско­рения, так и для уско-рения тангенциального, т.е. при круговом вращении |а| = |at|.

А поскольку при вращении свойство ускорение есть не что иное, как изменение напряженности собственного гравиполя от деформации вращаемого тела, то послед­нее больше сжимает тело с внешней стороны, чем с внутренней. И поэтому вектор главной нормали результирующего воздействия изменения напряженности соб­ственного гравиполя тела будет направлен не к центру вращения, а от центра. То есть в сторону, противопо­ложную той, которая определяется математически так же, как и при сжатии тела гравиполем Земли (рис. 48).

При этом сжатие вращающегося тела (деформация на­пряженности его гравиполя) происходит как по вертика­ли, так и по горизонтали, т.е. асимметрично. Зона наи­большего сжатия располагается и со стороны, противоположной центру вращения, вызывая появление силы Fn и со стороны движения, и со стороны «внешнего», набегающего гравиполя, образуя силу F' (на рис. 50.) зоны сжатия показаны штрихами). И если вектор силы Fn на­правлен от центра креп­ления и компенсируется растяжением нити, то силa F1, не имея перед собой препятствий, обеспечивает движение тела по ок­ружности. Сила Fn, направленная от оси вращения, и есть центробежная сила, т.е. сила, на которую наложено табу для употребления в современной физике. При постоянной Рис. 50. скорости v вращения тела (рис. 49) его период тоже будет постоянным, и получаемое из уравнения (3.96) ускорение ап останется неизменным, т.е. по определению ускорением не будет. Структурно же формула (3.96) полностью аналогична формуле (3.98), используемой для нахождения напряженности гравиполя Земли. Поэтому можно утверждать, что фор­мулой (3.97) описывается не ускорение, а неизменная ве­личина напряженности его гравитационного поля, сло­жившаяся в результате вращательного взаимодейст­вия тела с пространством.

Если нить, удерживающая тело при вращении, обры­вается, то тело, раздеформируясь, сохраняет импульс только в одном направлении — в направлении действия тангенциальной силы F'. Импульс обусловлен различной раздеформацией тела по направлению движения и пер­пендикулярно ему. В момент разрыва раздеформация тела относительно направления движения происходит симметрично и пропорционально скорости, поскольку напряженность внешнего гравиполя по движению ока­зывается одинаковой со всех сторон. Поперек же на­правления движения раздеформация сохраняется асим­метричной. Напряженность «набегающего» внешнего гравиполя сохраняет неравномерное сжатие гравиполя тела, и оно продолжает полет по касательной к враще­нию в направлении большей деформации.

Система из вращающегося на оси ротора отличается от системы тела на нерастяжимой нити (рис. 51) тем, что она полностью симметрична, и следует ожидать, что ха­рактер ее взаимодей-ствия с эфиром, передающим на­пря-женность внешнего гравиполя, будет Рис. 51. отличаться от предыдущего и от того, что предлагается механикой Ньютона. В соответствии с последней вращающийся под действием внешних сил диск не взаимодейст­вует ни с пространством, ни с инертным эфиром, а стремится под действием центробежных сил растя­гиваться по главной нор­мали. При этом по мере нарастания скорости вращения происходит удлинение радиуса (рис. 51а.) и окружности, постепенно доходящие до предела текуче­сти материала. Он начинает течь, в нем возникают тре­щины, и ротор разрушается так, что его обломки разле­таются в тангенциальном направлении.

Однако проис­ходящее пространственное изменение не вызывает пропорционального изменения ни массы, ни объема, ни других свойств и не связано ни с каким взаимодействи­ем.

Этот механизм как будто подтверждается многочис­лен-ными и убедительными примерами аварий различ­ных вращающихся механизмов, маховиков и роторов.

Математическое описание вращения твердого тела-ротора — почти аналогично приведенному выше (3.93)-(3.97) описанию криволинейного движения точки и в самом общем виде заключается в следующем. Берет­ся несколько точек, лежащих на роторе на одной прямой и движущихся вокруг оси вращения. При этом все точки за один промежуток времени совершают поворот на один угол, а, следовательно, угловые скорости ω всех то­чек будут одинаковы. Линейная (окружная) скорость то­чек vi определяется их расстоянием ri от оси вращения:

vi = ωri. (3.101)

Так же как и для криволинейно движущейся точки, определяются нормальное ап (центростремительное) и тангенциальное at ускорения точек тела. Причем каждая точка описывает радиус своей окружности, определяе­мой для центростремительного ускорения аn' уравнени­ем:

аni = riω2. (3.102)

Для тангенциального ускорения ati:

аti = εri, (3.103)

где ε – одинаковое для всех точек ротора угловое уско­рение. По современным представлениям, угловое уско­рение — чисто геометрическая величина, определяющая быстроту изменения угловой скорости. Аналогично (3.95) находится и полное линейное ускорение r-й точки тела:

ai = ri√(ω4 + e2). (3.104)

Все это геометрическое построение ничем, кроме формального совмещения, не связано с физической ре­альностью. Именно поэтому их логическое продолжение приводит к достаточно некорректному физическому вы­воду. Дойдем до него.

Поскольку величина полного ускорения аi пропор­циональна радиусу, то для точек одного радиуса концы векторов ускорения лежат на одной прямой. Когда угло­вая скорость возрастает ω > 0, векторы аi лежат по одну сторону радиуса с векторами vi. При ε < 0 векторы аi и vi находятся по разные стороны радиуса. При ε = 0, т.е. при вращении с постоянной угловой скоростью, полное ускорение всех точек направлено по главной нормали аi = ап и, следовательно, тангенциальное ускорение at = О отсутствует. А это тот результат, который автоматиче­ски приводит к выводу, что при вращении ротора с по­стоянной скоростью тангенциальная сила

Ft = atm = 0. (3.105)

Именно уверенность, что угловое ускорение есть гео­метрическая и только геометрическая величина, не имеющая физического смысла, помогла не заметить присутствия углового ускорения даже тогда, когда гео­метрически его не должно быть, т.е. при вращении с по­стоянной скоростью.

Покажу простыми преобразованиями атрибутивность углового ускорения вращающимся телам. Использую возможность определения тангенциального ускорения двумя уравнениями (3.95) и (3.96):

at = εr, (3.106)

ап = at= v /r. (3.107)

Поскольку r = v/ω, то, подставляя значения r в (3.107),
имеем:

at = vω. (3.108)

Приравниваем друг к другу правые части уравнений
(3.106) и (3.108), получаем:

ε = vω⁄r (3.109)

В правой части (3.109) находятся параметры, без кото­рых невозможно описать ни одно вращение. Они не могут исчезнуть при любом способе вращения ротора, а поэтому не может исчезнуть и угловое ускорение ε. От­сюда следует, что угловое ускорение имеет не только геометрическую, но и физическую значимость. Она мо­жет быть подтверждена алгебраически с использовани­ем КФР при образовании с другими параметрами кон­станты, равной MG:

сonst – MG = R3ε = g3/ε2 = v3g/ε = ... и т.д.

Угловое ускорение может быть выражено и через дру­гие параметры, связанные не только с вращением.

ε = g /R = g2/v2 = vg/R2ω = v2g2/FG = v2gM/FR2 = ... и т.д.

А это достаточно основательная демонстрация физи­ческой значимости углового ускорения. Для выявления ее физической сути приравниваем правые части уравне­ний (3.106) и (3.107) и, произведя преобразования, получа­ем:

ε = v2/r2= ω2. (3.110)

Угловое ускорение, таким образом, по модулю есть квадрат угловой скорости. Подставляя вместо ее вели­чину из (3.110) в (3.104), находим полное ускорение рото­ра, вращающегося с постоянной скоростью:

аi = ri√(ω44) = riω2√2 = viω√2. (3.111)

Уравнение (3.111) показывает, что при вращении рото­ра с постоянной скоростью наличествует угловое уско­рение, имеющее определенный физический смысл, а главное — нормальное и тангенциальное ускорения рав­ны между собой и тангенциальное ускорение не равно 0. Поэтому сложившееся представление о физической сути вращения ротора с постоянной скоростью оказывается некорректным.

Как уже было показано, вращение любого тела в эфи­ре сопровождается его взаимодействием с эфиром и гра­витационным полем. Следует различать взаимодействия с эфиром тела, движущегося за пределами оси враще­ния, и тела, движущегося вокруг неподвижной оси, находящейся внутри объема тела. Если в первом случае тело взаимодействует с эфиром асимметрично, вызывая различные по объему напряжения, то во втором, когда ось находится в геометрическом центре ротора, проис­ходит симметричное взаимодействие пространства тела с пространством эфира. Следствием этих взаимодейст­вий является возникающая нормальная сила Fn с векто­ром, направленным по радиусу к оси (рис. 52) в точном соответствии с уравнениями (3.74)-(3.78):

Fn = тап при ап = gp,

где gp – напряженность гравиполя вращающегося рото­ра.

Сила Fn распределена по всему ободу и деформирует ротор (рис. 51б) сжимающими к центру частями силы ∆Fn. Когда ротор приходит во вращение, «обволаки­вающая» его эфирная шуба пре­вращается в эфирный диск, плотность и величина которого определяется как свойствами ротора, так и его скоростью вращения. Именно эфирный диск обусловливает поведение гироскопов, «сгоняет» планеты в плоскость Солнца, а спутники в плоскость планет, и может быть зафиксирован гравимет­рами, поведением микроорганизмов внутри диска, пре­ломлением лазерных лучей и другими способами. Одновременно в тангенциальном направлении будет действовать внешняя сила, вызываемая тангенциальным ускорением и равная произведению массы ротора на ус­корение:

Ft = mat при at = gp.

Если ротор отключить от подачи внешней энергии, то под воздействием силы Ft он будет продолжать вра­щаться до тех пор, пока не произойдет полная раздеформация его объема. В этом случае накопленная деформацией энер-гия ротора расходуется на взаимодей­ствие с внешним эфиром, который наравне с воздухом, трением и другими причинами Рис. 52. тормозит вращение ро­тора.

Возникновение, отсутствующей в современной меха­ник, внешней неуравновешенной силы Ft, вызываемой взаимодействием тела с внешним вещественным про­странством, как при движении на нерастяжимой ни­ти, так и при вращении твердого тела на оси, является принципиальным подтверждением существования в природе гравиоотталкивания, обусловливающего воз­можность создания движителей, исполь­зующих это свойство для движения искусственных ап­паратов за счет отталкивания от гравиполя Земли.

Эти внешние силы получили в современной механике название фиктивных, мнимых, несуществующих сил инерции, поскольку их носитель — эфир игнорировался. Можно предложить проведение различных экспери­ментов, подтверждающих существование сжимающей силы Fn и возникновение внешней силы Ft. Начну с экс­периментов, способных доказать изменение объема ро­тора под действием силы Fn при вращении (рис. 53).

Ротор, боковая поверхность и обод которого отшли­фованы до зеркального блеска, устанавливается на оси ОО. На его боко­вую поверхность под малым угломнаправляются не­с-колько параллельных лучей све- Рис. 53.та а (напри­мер, лазерных), которые, отразившись, попадают на отдален­ный экран. Один из лучей b таким же образом падает на обод ротора и отражается на отдаленном экране. Контрольная настройка приборов производится при очень медленном вращении. При номинальном количестве оборотов в се­кунду в соответствии с теорией будет наблюдаться от­клонение на экране падающих лучей. Оно покажет, ка­кие изменения происходят с параметрами диска при переходе от состояния покоя к быстрому вращению.

Можно провести и более простой эксперимент. Тот же, но уже не шлифованный, ротор укрепляется на оси ОО, и на его боковые поверхности и обод наклеиваются тензодатчики, фиксирующие поверхностную деформа­цию тел. Тензодатчики на бо- ковинах соединяются по­следова-тельно и выводятся на приборы через мост Уитстона через контактные токосъемники, расположенные на оси. Если при вращении ротора его объем подверга­ется деформации, то тензодатчики зафиксируют эту де­формацию и однозначно определят ее характер. (Однако этот эксперимент достаточно ненадежен и может ока­заться безрезультатным, если совпадут по величине де­формации тензодатчика и ротора.)

На использовании внешней силы Ft работают маятник Ю.Г. Белостоцкого [97], устройства БМ-28, БМ-35 А.И. Вейника [98],турбинка А.А. Селина [99], двигатель Ж.Ж. Мари [100], «атомы» Р.И. Романова [101] и некото­рые другие (например, инерцоиды Толчина [102]). Од­нако авторы этих устройств, не зная о возникновении внешней силы Ft при движении тел и вращении ротора с постоянной скоростью, предполагают, что имеют дело с нарушением третьего закона Ньютона с про­цессом безопорного перемеще­ния в пространстве.

Опишу из них только устрой­ство маятника Ю.Г. Бело­стоцкого (рис. 54). Он включает два гироскопа 1, жестко закрепленных по концам штанги 2, способной вращаться с

помощью электродвигателя 3 вокруг оси 4, проходящей через середину штанги пер­пендикулярно ей. Все устройство подвешивается с по­мощью одностепенного шарнира 5 на жестком стержне 6 к потолку.

При раздельном раскручивании штанги с не вращающимися гироскопами или толь-ко гироскопов эффект не проявляется. Но если привести во вращение штангу и гирос- Рис. 54.копы, прибор начинает качаться пропорционально скорости вращения штанги с большой амплитудой коле­бания. Классическая механика допускает такие колеба­ния, но они оказываются неприемлемыми для ортодок­сов.

Можно предложить иную конструкцию устройства, работа которого сопровождается появлением внешней силы Ft: Возьмем два ро­тора-гироскопа 1 и электромотор 2, ось которого укреплена неподвижно и пер­пендикулярно гори­зонту. На оси электромотора 3 закрепим шар- Рис. 55. нирно планку4 (рис. 55, вид сверху), по краям которой уста­новлены гироскопы 1 с осями, параллельными оси элек­тромотора. Вот и вся конструкция.

Раскрутим гироскопы против часовой стрелки до дос­тижения ими постоянной частоты и после этого начнем вращать электромотором планку с гироскопами тоже против часовой стрелки, фиксируя изменение нагрузки электромотора. У меня при проведении этого экспери­мента два гироскопа мощностью по 3 Вт так перегрузи­ли400-ваттный электромотор, что он сгорел, так и не достигнув нормативного количества оборотов.

Повторяю, что в данных экспериментах проявляется внешняя сила, представление о которой отсутствует в современной механике. Эта сила остается неизвест­ной, поскольку угловое ускорение, трактуемое как гео­метрическое свойство и потому не являющееся свойст­вом физическим, своим математическим исчезновением в режиме равномерного вращения обусловливает такое же исчезновение силе Ft и тангенциальному ускорению at. Если быть последовательным и признавать систем­ную взаимосвязь между свойствами тел, в частности ро­тора, то вместе с at и Ft должны исчезнуть все ос­тальные свойства тела, а, следовательно, и само тело. Поскольку последнее не происходит, необходимо опре­делить физическую сущность углового ускорения.

Следует еще раз отметить, что эфирная шуба у вра­щающегося ротора превращается в эфирный диск, сжимающий ротор. На рис. 56. схематич­но показана конфигу­рация эфирного диска, имеющего следующую структуру. Ротор 7, плоскость вращения ротора 2, зона дефор­мированной напряженности гравиполя (зона диска) 3, область наибольшей деформации (напряжённости) 4. Диск представляет собой зону уплотненного эфира, а, следовательно, и воз­росшей напряженности внешнего гравиполя. Напряжен­ность области наибольшей деформации и обусловлива­ется свойства-ми ротора и скоростью вра-щения. Можно подобрать Рис. 56. такие параметры ротора, вращения и внеш­них тел, что гравидиск будет притягивать к себе тело 5 в зоне 4 при вращении ротора в замкнутом кожухе. (Тело напряжённости 5 показано пунктиром.) О возможности возникновения эфирного диска упоминается в работе [99].

 

Есть информация, что такие эксперименты успешно проводились в конце 80-х годов В.М. Ереминым (г. Аст­рахань). У него к ротору, как к магниту, «прилипали» плиты, и не только металлические, весом свыше 10 кг, а вода «обволакивала» кожух.

Именно деформация вращаю­щегося ротора и возникновение эфирного диска обеспе­чивают появление необъяснимых на сегодня свойств гироскопа [103] и без понимания свойств эфирного диска мы так и не приблизимся к пониманию механики движения гироскопа.

Рассмотрим сущность этого движения и силы, возни­кающие при быстром вращении твердого однородного ротора (рис. 47, б). В полном соответствии с уравнения­ми (3.74)-(3.78), которые описывают именно круговое движение точки на ободе ротора, взаимодействие ротора с эфиром приводит к сжатию ротора, к его деформации и изменению напряженности собственного гравитаци­онного поля. Изменение напряженности собственного гравиполя и фиксируется нами как возникновение нор­мального или центростремительного ускорения ап с век­тором в сторону оси О. Вместе с деформацией ротора происходит асимметричное изменение его собственной пульсации в направлении вращения, которое закрепля­ется деформацией и вызывает возникновение тангенци­ального или касательного ускорения at. Эти ускорения — следствие деформации ротора — обусловливают как бы появление двух сил:

Fn = т'ап, Ft = mat,

из которых центростремительная, или нормальная Fn, поддерживает деформацию ротора, а другая, тангенци­альная Ft внешняя, поддерживает его вращение. Именно она вращает ротор, когда к нему не подводится энергия, и он продолжает вращаться по инерции, т.е. сила Ft есть внешняя реальная сила инерции.








Дата добавления: 2015-02-19; просмотров: 762;


Поиск по сайту:

При помощи поиска вы сможете найти нужную вам информацию.

Поделитесь с друзьями:

Если вам перенёс пользу информационный материал, или помог в учебе – поделитесь этим сайтом с друзьями и знакомыми.
helpiks.org - Хелпикс.Орг - 2014-2024 год. Материал сайта представляется для ознакомительного и учебного использования. | Поддержка
Генерация страницы за: 0.031 сек.