Взаимодействие тел в эфирном пространстве обусловливает им равное и противоположное противодействие. 8 страница
v(t) = dr(t)/dt,
является скоростью точки, а вторая производная
d(t) = dv(t)/dt = d2r(t)/dt2,
ее ускорением.
Если в пространстве X, Y,Z задается траектория движения точки, на которой отмечается начало, направление движения и скалярная функция S(t), длины дуги траектории от начала отсчета до движущейся в момент t точки, то при движении в одном Рис. 43.направлении величина функции совпадает с путем, пройденным по траектории (рис. 43.).
Используем сопровождающий трехгранник из орт τ, п и b касательной, главной нормали и бинормали в точке А траектории (см. рис. 43.). Поскольку орты есть вектор функции τ = τ(t);
п = n(t); b = b(t), то их направление меняется при движении точки А. Определим ориентацию вектора скорости v(t) и ускорение a(t) относительно осей сопровождающего трехгранника:
v(t) = dr(t)/dt = dr(t)·ds/dS·dt.
Так как dr/dS = τ, то:
v(t) = τdS/dt,(3.93)
вектор скорости равен по абсолютной величине модулю производной ds/dt и направлен по касательной к траектории.
То же для ускорения:
a(t) – dv/dt = d[dS/(dt)·τ(t)]/dt = = τd2S/dt2 + v2dτ/dS.
Поскольку dτ/ds вектор кривизны, равный п/r и направленный по главной нормали (где r – радиус кривизны), то:
a(t) = τd2S/dt2 + v2n/r. (3.94)
Следовательно, вектор а соприкасается с плоскостью сопровождающего трехгранника и имеет проекцию на касательное направление:
at = d2S/dt2 = dv/dt = εr, (3.95)
где ε – угловое ускорение, at – касательное (тангенциальное ускорение а проекции на нап- Рис. 43.равление главной нормали:
ап = v2/r, (3.96)
оно является нормальным ускорением, всегда направленным к центру кривизны траектории. Следовательно:
а = √(аt2 + an2). (3.97)
Отсюда вытекает, что при движении по окружности касательное ускорение направлено перпендикулярно радиусу окружности, а нормальное — по радиусу к центру. Полное ускорение а постоянно по величине и также направлено внутрь окружности (рис. 44).
Это вполне корректное математическое определение скорости, нормального и тангенциального ускорения может быть подтверждено многими физическими примерами. Так, ускорение свободного падения на поверхности Земли и других небесных тел направлено по радиусу к центру, планеты и их спутники удерживаются силой, составляющей которой, является ускорение, тоже направленное к центру (?) либо Солнца, либо планет. Вращение тела на тонкой нерастяжимой нити имеет в соответствии с механикой ускорение, направленное к месту крепления нити. Однако это предположение вызывает серьезные
сомнения в своей достоверности, а потому рассмотрим некоторые эксперименты, как бы егоподтверждающие.
Процесс возникновения силы Fn, являя-ющейся произведением массы точки т на Рис. 44. ускорение ап:
Fn = man,
получает, согласно механике, объяснение в следующем опии-сании.
Возьмем расположенный горизонтально диск(рис. 45.) и положим на него, в некотором отдалении от центра, шарик А. Начнем раскручивать диск. Поскольку шарик лежит на вращающемся диске, он вместе с диском начнёт поворачиваться по направлению вращения. Однако возникающая инерция будет стремиться удержать его в том положении, которое он занимал в момент времени t° и обусловливать ему в процессе вращении сдвиг по касательной к радиусу первоначального положения.
Поэтому в каждый последующий момент t', t", t'", ... положение шарика на касательной А', А", А"', ... будет все дальше и дальше отстоять от центра круга. Шарик как бы скользит вдоль радиуса, оставаясь на касательной.
Если теперь шарик закрепить невесомой нитью к центру О и начать вращать диск, то нить будет «притягивать» шарик А°, А°°, А°°°, не давая ему возможности отодвигаться по касательной. Сила Fn, возникающая при натяже-нии, будет внутренней силой, действую-щей по направлению нормального уско- Рис.45. рения ап. Перпендикулярно ей продолжает действовать тангенциальная сила Ft, что соответствует математическому выводу двух ускорений ап и at, представлению о движении тела по инерции и отвергает возможность существования центробежной силы. Именно этим способом объясняется свободное вращение тела на невесомой нити. В книге Роджерса [96] приводится более 20 экспериментов, как бы подтверждающих существование только центростремительной силы, и ни одного, подтверждающего центробежную, поскольку автор их отвергает. Однако такие эксперименты есть. Приведу для примера пару из них:
Возьмем цилиндр 1 (рис. 46) и с помощью невесомой нити 2 закрепим один его конец за центр О, а на дру-гом конце поставим два пружинных динамометра 3 один в торец, а другой — со стороны, противоположной направлению вра-щения.
Внутри цилиндра поместим шарик 4, способный свободно двигаться от торца к торцу. И раскрутим эту кон- Рис. 46. струкцию. Естественно, что шарик упрется в противоположный от оси торец, и будет давить на укрепленный там динамометр с силой F. Динамометр и зафиксирует центробежную силу, направленную от оси. Другой динамометр зафиксирует тангенциальную силу F'. Причем: F = F'. Однако можно сказать, что сам торец выполняет роль нити. Объяснение то же, что и для рис. 45. Чтобы доказать обратное, заменим трубу кожухом (рис. 47), напоминающим закрытую тарелку 1. Вместо нити поставим жесткий стержень 2, дабы исключить болтанку кожуха, что, впрочем, не меняет сути опыта.
В кожух поместим шарик 3 так, чтобы он мог свободно передви-гаться в любом направлении, и ди-намометр 4. Раскрутим эту конструкцию и обнаружим, что при неко-торой скорости шарик от кромки тарелки переместится к дну О', а динамометр зафиксирует центробе- Рис. 47. жную силу, направленную от оси и равную F. Но сила, соответствующая тангенциальному ускорению F' проявлять себя не будет. Как явствует из рис. 47, шарику для попадания в точку О' придется двигаться навстречу тому движению, которое обеспечивает первая касательная, и занять положение, в котором вторая касательная образует очень малый угол с первой.
Объяснить этот эксперимент существованием только центростремительной силы невозможно. Поэтому подробнее рассмотрим физический механизм вращательного движения тел и сопоставим с действием, которое оказывает на неподвижное тело (например, куб) напряженность внешнего гравитационного поля (рис. 48.).
На куб, лежащий на поверхности Земли, объемно действует сжимающая сила Р, равная произведению массы тела т на напряженность внешнего гравиполя (ускорение свободного падения) Р = mg, фиксируемая как вес.
Точно такая же сила сопротив-ления Р' действует по всем напра-влениям от тела: Р = Р'. Однако сим-метричность по вертикали такого воздействия оставляет тело непод-вижным относительно поверхности. А так как напряженность гравиполя по высоте h изменяется, то и возде- Рис. 48. йствие ее на куб оказывается асимметричным. В нижней части 1 относительно средней оси РР' это воздействие сильнее, в верхней 2 — слабее. И вектор напряженности (ускорения) направлен в ту сторону, в которой напряженность гравиполя больше, т.е. к центру Земли. Следовательно, нормальное ускорение аn и ускорение свободного падения g для условий Земли является одним и тем же параметром. Можно записать:
g = ап = v2/R. (3.98)
Уравнение (3.98) легко проверить, подставив в него величину первой орбитальной скорости v и радиуса Земли R. Поскольку v = Rω, то, заменив в (3.98) числитель значением R2ω2, получим:
g = ап = Rω2, (3.99)
g = an = vω.. (3.100)
Физический смысл этих формул в том, что всякое ускорение есть в первую очередь процесс изменения напряженности гравиполя, вызванный взаимодействием движущегося тела с вещественным пространством. Изменение напряженности, которое мы фиксируем извне и изучаем в виде ускорения, обусловливает все процессы взаимодействия, возникает всегда, при любых изменениях скорости при прямолинейном или криволинейном движении, но вектор этого ускорения зависит от условий деформации тела.
Рассмотрим характер взаимодействия тела, вращающегося на тонкой невесомой и нерастяжимой нити (рис. 49), с внешним вещественным пространством, деформацию вращающегося тела и изменение напряженности (ускорения) по высоте тела А, считая высоту от точки закрепления нити. Система асимметрична оси вращения, и эта асимметрия будет проявляться во взаимодействии с эфиром.
На нити длиной R закреплено кубическое тело А с размером стороны h, вращающееся против часовой стрелки со скоростью v. В этом вращении каждая точка тела по длине от центра закрепления движется с одинаковой угловой, но с разными линейными ско- Рис. 49. ростями. Это означает, что при одной и той же угловой скорости каждая точка К, L, М, ... и т.д. будет иметь свое ускорение (а следовательно, и свою напряженность), отличную от ускорения соседних точек. Причем точки, расположенные ближе к месту закрепления, будут иметь меньшее ускорение, а дальше от него — боль шее ускорение:
аК = vК2/RК; aL = vL2/RL; aМ = vM2/RM;...; aS = vS2/RS;
an = S(aК + aL + аМ +...+ aS)/S = v2/R,
где S - количество точек по длине тела; aК < aL < aМ < … <aS.
Ускорение, полученное по любой формуле для вращаю-щегося по окружности тела, имеет одинаковую по модулю вели-чину, как для главного нормального ускорения, так и для уско-рения тангенциального, т.е. при круговом вращении |а| = |at|.
А поскольку при вращении свойство ускорение есть не что иное, как изменение напряженности собственного гравиполя от деформации вращаемого тела, то последнее больше сжимает тело с внешней стороны, чем с внутренней. И поэтому вектор главной нормали результирующего воздействия изменения напряженности собственного гравиполя тела будет направлен не к центру вращения, а от центра. То есть в сторону, противоположную той, которая определяется математически так же, как и при сжатии тела гравиполем Земли (рис. 48).
При этом сжатие вращающегося тела (деформация напряженности его гравиполя) происходит как по вертикали, так и по горизонтали, т.е. асимметрично. Зона наибольшего сжатия располагается и со стороны, противоположной центру вращения, вызывая появление силы Fn и со стороны движения, и со стороны «внешнего», набегающего гравиполя, образуя силу F' (на рис. 50.) зоны сжатия показаны штрихами). И если вектор силы Fn направлен от центра крепления и компенсируется растяжением нити, то силa F1, не имея перед собой препятствий, обеспечивает движение тела по окружности. Сила Fn, направленная от оси вращения, и есть центробежная сила, т.е. сила, на которую наложено табу для употребления в современной физике. При постоянной Рис. 50. скорости v вращения тела (рис. 49) его период тоже будет постоянным, и получаемое из уравнения (3.96) ускорение ап останется неизменным, т.е. по определению ускорением не будет. Структурно же формула (3.96) полностью аналогична формуле (3.98), используемой для нахождения напряженности гравиполя Земли. Поэтому можно утверждать, что формулой (3.97) описывается не ускорение, а неизменная величина напряженности его гравитационного поля, сложившаяся в результате вращательного взаимодействия тела с пространством.
Если нить, удерживающая тело при вращении, обрывается, то тело, раздеформируясь, сохраняет импульс только в одном направлении — в направлении действия тангенциальной силы F'. Импульс обусловлен различной раздеформацией тела по направлению движения и перпендикулярно ему. В момент разрыва раздеформация тела относительно направления движения происходит симметрично и пропорционально скорости, поскольку напряженность внешнего гравиполя по движению оказывается одинаковой со всех сторон. Поперек же направления движения раздеформация сохраняется асимметричной. Напряженность «набегающего» внешнего гравиполя сохраняет неравномерное сжатие гравиполя тела, и оно продолжает полет по касательной к вращению в направлении большей деформации.
Система из вращающегося на оси ротора отличается от системы тела на нерастяжимой нити (рис. 51) тем, что она полностью симметрична, и следует ожидать, что характер ее взаимодей-ствия с эфиром, передающим напря-женность внешнего гравиполя, будет Рис. 51. отличаться от предыдущего и от того, что предлагается механикой Ньютона. В соответствии с последней вращающийся под действием внешних сил диск не взаимодействует ни с пространством, ни с инертным эфиром, а стремится под действием центробежных сил растягиваться по главной нормали. При этом по мере нарастания скорости вращения происходит удлинение радиуса (рис. 51а.) и окружности, постепенно доходящие до предела текучести материала. Он начинает течь, в нем возникают трещины, и ротор разрушается так, что его обломки разлетаются в тангенциальном направлении.
Однако происходящее пространственное изменение не вызывает пропорционального изменения ни массы, ни объема, ни других свойств и не связано ни с каким взаимодействием.
Этот механизм как будто подтверждается многочислен-ными и убедительными примерами аварий различных вращающихся механизмов, маховиков и роторов.
Математическое описание вращения твердого тела-ротора — почти аналогично приведенному выше (3.93)-(3.97) описанию криволинейного движения точки и в самом общем виде заключается в следующем. Берется несколько точек, лежащих на роторе на одной прямой и движущихся вокруг оси вращения. При этом все точки за один промежуток времени совершают поворот на один угол, а, следовательно, угловые скорости ω всех точек будут одинаковы. Линейная (окружная) скорость точек vi определяется их расстоянием ri от оси вращения:
vi = ωri. (3.101)
Так же как и для криволинейно движущейся точки, определяются нормальное ап (центростремительное) и тангенциальное at ускорения точек тела. Причем каждая точка описывает радиус своей окружности, определяемой для центростремительного ускорения аn' уравнением:
аni = riω2. (3.102)
Для тангенциального ускорения ati:
аti = εri, (3.103)
где ε – одинаковое для всех точек ротора угловое ускорение. По современным представлениям, угловое ускорение — чисто геометрическая величина, определяющая быстроту изменения угловой скорости. Аналогично (3.95) находится и полное линейное ускорение r-й точки тела:
ai = ri√(ω4 + e2). (3.104)
Все это геометрическое построение ничем, кроме формального совмещения, не связано с физической реальностью. Именно поэтому их логическое продолжение приводит к достаточно некорректному физическому выводу. Дойдем до него.
Поскольку величина полного ускорения аi пропорциональна радиусу, то для точек одного радиуса концы векторов ускорения лежат на одной прямой. Когда угловая скорость возрастает ω > 0, векторы аi лежат по одну сторону радиуса с векторами vi. При ε < 0 векторы аi и vi находятся по разные стороны радиуса. При ε = 0, т.е. при вращении с постоянной угловой скоростью, полное ускорение всех точек направлено по главной нормали аi = ап и, следовательно, тангенциальное ускорение at = О отсутствует. А это тот результат, который автоматически приводит к выводу, что при вращении ротора с постоянной скоростью тангенциальная сила
Ft = atm = 0. (3.105)
Именно уверенность, что угловое ускорение есть геометрическая и только геометрическая величина, не имеющая физического смысла, помогла не заметить присутствия углового ускорения даже тогда, когда геометрически его не должно быть, т.е. при вращении с постоянной скоростью.
Покажу простыми преобразованиями атрибутивность углового ускорения вращающимся телам. Использую возможность определения тангенциального ускорения двумя уравнениями (3.95) и (3.96):
at = εr, (3.106)
ап = at= v /r. (3.107)
Поскольку r = v/ω, то, подставляя значения r в (3.107),
имеем:
at = vω. (3.108)
Приравниваем друг к другу правые части уравнений
(3.106) и (3.108), получаем:
ε = vω⁄r (3.109)
В правой части (3.109) находятся параметры, без которых невозможно описать ни одно вращение. Они не могут исчезнуть при любом способе вращения ротора, а поэтому не может исчезнуть и угловое ускорение ε. Отсюда следует, что угловое ускорение имеет не только геометрическую, но и физическую значимость. Она может быть подтверждена алгебраически с использованием КФР при образовании с другими параметрами константы, равной MG:
сonst – MG = R3ε = g3/ε2 = v3g/ε = ... и т.д.
Угловое ускорение может быть выражено и через другие параметры, связанные не только с вращением.
ε = g /R = g2/v2 = vg/R2ω = v2g2/FG = v2gM/FR2 = ... и т.д.
А это достаточно основательная демонстрация физической значимости углового ускорения. Для выявления ее физической сути приравниваем правые части уравнений (3.106) и (3.107) и, произведя преобразования, получаем:
ε = v2/r2= ω2. (3.110)
Угловое ускорение, таким образом, по модулю есть квадрат угловой скорости. Подставляя вместо ее величину из (3.110) в (3.104), находим полное ускорение ротора, вращающегося с постоянной скоростью:
аi = ri√(ω4 +ω4) = riω2√2 = viω√2. (3.111)
Уравнение (3.111) показывает, что при вращении ротора с постоянной скоростью наличествует угловое ускорение, имеющее определенный физический смысл, а главное — нормальное и тангенциальное ускорения равны между собой и тангенциальное ускорение не равно 0. Поэтому сложившееся представление о физической сути вращения ротора с постоянной скоростью оказывается некорректным.
Как уже было показано, вращение любого тела в эфире сопровождается его взаимодействием с эфиром и гравитационным полем. Следует различать взаимодействия с эфиром тела, движущегося за пределами оси вращения, и тела, движущегося вокруг неподвижной оси, находящейся внутри объема тела. Если в первом случае тело взаимодействует с эфиром асимметрично, вызывая различные по объему напряжения, то во втором, когда ось находится в геометрическом центре ротора, происходит симметричное взаимодействие пространства тела с пространством эфира. Следствием этих взаимодействий является возникающая нормальная сила Fn с вектором, направленным по радиусу к оси (рис. 52) в точном соответствии с уравнениями (3.74)-(3.78):
Fn = тап при ап = gp,
где gp – напряженность гравиполя вращающегося ротора.
Сила Fn распределена по всему ободу и деформирует ротор (рис. 51б) сжимающими к центру частями силы ∆Fn. Когда ротор приходит во вращение, «обволакивающая» его эфирная шуба превращается в эфирный диск, плотность и величина которого определяется как свойствами ротора, так и его скоростью вращения. Именно эфирный диск обусловливает поведение гироскопов, «сгоняет» планеты в плоскость Солнца, а спутники в плоскость планет, и может быть зафиксирован гравиметрами, поведением микроорганизмов внутри диска, преломлением лазерных лучей и другими способами. Одновременно в тангенциальном направлении будет действовать внешняя сила, вызываемая тангенциальным ускорением и равная произведению массы ротора на ускорение:
Ft = mat при at = gp.
Если ротор отключить от подачи внешней энергии, то под воздействием силы Ft он будет продолжать вращаться до тех пор, пока не произойдет полная раздеформация его объема. В этом случае накопленная деформацией энер-гия ротора расходуется на взаимодействие с внешним эфиром, который наравне с воздухом, трением и другими причинами Рис. 52. тормозит вращение ротора.
Возникновение, отсутствующей в современной механик, внешней неуравновешенной силы Ft, вызываемой взаимодействием тела с внешним вещественным пространством, как при движении на нерастяжимой нити, так и при вращении твердого тела на оси, является принципиальным подтверждением существования в природе гравиоотталкивания, обусловливающего возможность создания движителей, использующих это свойство для движения искусственных аппаратов за счет отталкивания от гравиполя Земли.
Эти внешние силы получили в современной механике название фиктивных, мнимых, несуществующих сил инерции, поскольку их носитель — эфир игнорировался. Можно предложить проведение различных экспериментов, подтверждающих существование сжимающей силы Fn и возникновение внешней силы Ft. Начну с экспериментов, способных доказать изменение объема ротора под действием силы Fn при вращении (рис. 53).
Ротор, боковая поверхность и обод которого отшлифованы до зеркального блеска, устанавливается на оси ОО. На его боковую поверхность под малым угломнаправляются нес-колько параллельных лучей све- Рис. 53.та а (например, лазерных), которые, отразившись, попадают на отдаленный экран. Один из лучей b таким же образом падает на обод ротора и отражается на отдаленном экране. Контрольная настройка приборов производится при очень медленном вращении. При номинальном количестве оборотов в секунду в соответствии с теорией будет наблюдаться отклонение на экране падающих лучей. Оно покажет, какие изменения происходят с параметрами диска при переходе от состояния покоя к быстрому вращению.
Можно провести и более простой эксперимент. Тот же, но уже не шлифованный, ротор укрепляется на оси ОО, и на его боковые поверхности и обод наклеиваются тензодатчики, фиксирующие поверхностную деформацию тел. Тензодатчики на бо- ковинах соединяются последова-тельно и выводятся на приборы через мост Уитстона через контактные токосъемники, расположенные на оси. Если при вращении ротора его объем подвергается деформации, то тензодатчики зафиксируют эту деформацию и однозначно определят ее характер. (Однако этот эксперимент достаточно ненадежен и может оказаться безрезультатным, если совпадут по величине деформации тензодатчика и ротора.)
На использовании внешней силы Ft работают маятник Ю.Г. Белостоцкого [97], устройства БМ-28, БМ-35 А.И. Вейника [98],турбинка А.А. Селина [99], двигатель Ж.Ж. Мари [100], «атомы» Р.И. Романова [101] и некоторые другие (например, инерцоиды Толчина [102]). Однако авторы этих устройств, не зная о возникновении внешней силы Ft при движении тел и вращении ротора с постоянной скоростью, предполагают, что имеют дело с нарушением третьего закона Ньютона с процессом безопорного перемещения в пространстве.
Опишу из них только устройство маятника Ю.Г. Белостоцкого (рис. 54). Он включает два гироскопа 1, жестко закрепленных по концам штанги 2, способной вращаться с
помощью электродвигателя 3 вокруг оси 4, проходящей через середину штанги перпендикулярно ей. Все устройство подвешивается с помощью одностепенного шарнира 5 на жестком стержне 6 к потолку.
При раздельном раскручивании штанги с не вращающимися гироскопами или толь-ко гироскопов эффект не проявляется. Но если привести во вращение штангу и гирос- Рис. 54.копы, прибор начинает качаться пропорционально скорости вращения штанги с большой амплитудой колебания. Классическая механика допускает такие колебания, но они оказываются неприемлемыми для ортодоксов.
Можно предложить иную конструкцию устройства, работа которого сопровождается появлением внешней силы Ft: Возьмем два ротора-гироскопа 1 и электромотор 2, ось которого укреплена неподвижно и перпендикулярно горизонту. На оси электромотора 3 закрепим шар- Рис. 55. нирно планку4 (рис. 55, вид сверху), по краям которой установлены гироскопы 1 с осями, параллельными оси электромотора. Вот и вся конструкция.
Раскрутим гироскопы против часовой стрелки до достижения ими постоянной частоты и после этого начнем вращать электромотором планку с гироскопами тоже против часовой стрелки, фиксируя изменение нагрузки электромотора. У меня при проведении этого эксперимента два гироскопа мощностью по 3 Вт так перегрузили400-ваттный электромотор, что он сгорел, так и не достигнув нормативного количества оборотов.
Повторяю, что в данных экспериментах проявляется внешняя сила, представление о которой отсутствует в современной механике. Эта сила остается неизвестной, поскольку угловое ускорение, трактуемое как геометрическое свойство и потому не являющееся свойством физическим, своим математическим исчезновением в режиме равномерного вращения обусловливает такое же исчезновение силе Ft и тангенциальному ускорению at. Если быть последовательным и признавать системную взаимосвязь между свойствами тел, в частности ротора, то вместе с at и Ft должны исчезнуть все остальные свойства тела, а, следовательно, и само тело. Поскольку последнее не происходит, необходимо определить физическую сущность углового ускорения.
Следует еще раз отметить, что эфирная шуба у вращающегося ротора превращается в эфирный диск, сжимающий ротор. На рис. 56. схематично показана конфигурация эфирного диска, имеющего следующую структуру. Ротор 7, плоскость вращения ротора 2, зона деформированной напряженности гравиполя (зона диска) 3, область наибольшей деформации (напряжённости) 4. Диск представляет собой зону уплотненного эфира, а, следовательно, и возросшей напряженности внешнего гравиполя. Напряженность области наибольшей деформации и обусловливается свойства-ми ротора и скоростью вра-щения. Можно подобрать Рис. 56. такие параметры ротора, вращения и внешних тел, что гравидиск будет притягивать к себе тело 5 в зоне 4 при вращении ротора в замкнутом кожухе. (Тело напряжённости 5 показано пунктиром.) О возможности возникновения эфирного диска упоминается в работе [99].
Есть информация, что такие эксперименты успешно проводились в конце 80-х годов В.М. Ереминым (г. Астрахань). У него к ротору, как к магниту, «прилипали» плиты, и не только металлические, весом свыше 10 кг, а вода «обволакивала» кожух.
Именно деформация вращающегося ротора и возникновение эфирного диска обеспечивают появление необъяснимых на сегодня свойств гироскопа [103] и без понимания свойств эфирного диска мы так и не приблизимся к пониманию механики движения гироскопа.
Рассмотрим сущность этого движения и силы, возникающие при быстром вращении твердого однородного ротора (рис. 47, б). В полном соответствии с уравнениями (3.74)-(3.78), которые описывают именно круговое движение точки на ободе ротора, взаимодействие ротора с эфиром приводит к сжатию ротора, к его деформации и изменению напряженности собственного гравитационного поля. Изменение напряженности собственного гравиполя и фиксируется нами как возникновение нормального или центростремительного ускорения ап с вектором в сторону оси О. Вместе с деформацией ротора происходит асимметричное изменение его собственной пульсации в направлении вращения, которое закрепляется деформацией и вызывает возникновение тангенциального или касательного ускорения at. Эти ускорения — следствие деформации ротора — обусловливают как бы появление двух сил:
Fn = т'ап, Ft = mat,
из которых центростремительная, или нормальная Fn, поддерживает деформацию ротора, а другая, тангенциальная Ft внешняя, поддерживает его вращение. Именно она вращает ротор, когда к нему не подводится энергия, и он продолжает вращаться по инерции, т.е. сила Ft есть внешняя реальная сила инерции.
Дата добавления: 2015-02-19; просмотров: 772;