Одномерные фильтрационные потоки несжимаемой жидкости в однородном пласте
Одномерным называется фильтрационный поток жидкости, в котором скорость фильтрации и напор являются функциями только одной координаты, отсчитываемой вдоль линии тока.
К одномерным относятся следующие потоки.
1. Прямолинейно-параллельный фильтрационный поток.
Контур питания для одной скважины – это условный контур, окружающий скважину, за пределами которого можно пренебречь возмущающим влиянием добывающей скважины. Для одиночной скважины – таким контуром является окружность такого радиуса, при котором на ней Р = Рпл = Pk и w = 0. Для прямолинейной батареи скважины контур питания (условия на котором Р = Рk и w = 0 сохраняются) также становится прямолинейным.
Для прямолинейно-параллельного фильтрационного потока линии тока жидкости в плане пласта и в его продольном сечении являются прямыми линиями, а скорость v в любой точке вертикального сечения пласта одинакова. Такой фильтрационный поток возникает при эксплуатации однородного пласта прямоугольной формы, у которого на контуре питания поддерживается постоянным давление Рк, а батарея скважин, у которых давление на забое Рr, расположена параллельно контуру питания (рис.10.1).
Рис. 10.1 План модели (а) и разрез по линии OX (б)
Условныеия обозначения: - линии тока жидкости; - батарея (галерея) добывающих скважин; I-I – контур питания; II-II – линия размещения батареи скважин; В – ширина разрабатываемого месторождения (зоны); Lk – расстояние от контура питания до батареи скважин; h – мощность пласта; v- вектор скорости фильтрации
2. ) Плоскорадиальный параллельный фильтрационный поток.
Особенность плоскорадиального потока заключается в том, что линии тока совпадают с радиусами, сходящимися к центру окружности (скважине) и находятся в одной плоскости. В любом горизонтальном сечении пласта поведение линий тока одинаково. Плоскорадиальный поток создается в однородном круговом пласте постоянной мощности или пласте
неограниченной протяжности, если в центре него пробурена скважина, вскрывшая пласт на всю мощность и имеющая открытый ствол (рис. 10.2 и 10.3).
Рис. 10.3 Линии тока жидкости в вертикальном сечении пласта. |
w |
скважина |
rk, Pc |
Rk, Pk |
r |
Рис. 10.2 Линии тока жидкости в пласте. |
1) Радиально-сферический фильт
3. Радиально-сферический фильтрационный поток.
Линии тока этого потока сходятся к центру сферы. Такой поток будет в пласте неограниченной мощности, вскрытом скважиной, имеющей полусферический забой (рис. 10.4).
Рис. 10.4
Описанные три вида фильтрационных потоков являются простейшими моделями реальных течений, возникающих при разработке месторождений и играющих важную роль для практических расчетов.
Задача исследования заключается в определении гидродинамических характеристик: дебита (или расхода), давления, grad P и скорости фильтрации в каждой точке пласта, а также в установлении закона движения частиц вдоль их траекторий, и определения средневзвешенного по объему порового пространства пластового давления.
3.5.1. Прямолинейно-параллельный фильтрационный поток.
Пусть в горизонтальном пласте толщины h и ширины В в сечении I-I, совпадающем с контуром питания, поддерживается постоянное давление Рк, а в сечении II-II, отстоящем на Lк, поддерживается давление Рr в батарее добывающих скважин (рис. 10.1).
Дифференциальное уравнение Лапласа для такого течения: , т.к. фильтрация осуществляется вдоль оси х и производные по другим направлениям равны 0.
Интегрируя дважды, имеем:
.
Постоянные интегрирования определим из граничных условий (начальных условий нет, т.к. движение установившееся, т.е. не зависит от t).
.
Решением уравнения Лапласа будет функция Р(х) (распределение давления):
.
Находим из уравнения движения скорость фильтрации в пласте
.
Находим объемный расход жидкости в потоке как произведение скорости фильтрации w на площадь поперечного сечения пласта S = Bh, т.е.
.
Находим закон движения t = f (x), используя связь между скоростью фильтрации и скоростью движения частиц жидкости
.
Интегрируя по t от 0 до t и по х от 0 до х, получим
.
Вычисляем средневзвешенное по объему порового пространства пластовое давление
.
Поведение найденных характеристик плоскопараллельного фильтрационного процесса показано на рис. 10.5 и рис.10.6.
P |
Q-const |
w-const |
х |
Рис. 10.5 Изменение характеристик вдоль линий тока. |
Рис. 10.6 Гидродинамическое поле плоскопараллельного фильтрационного процесса. |
При фильтрации давление равномерно падает от Pk до Pr. Линии равного давления (изобары) на плоскости перпендикулярны кровле и почве пласта и равноотстоят друг от друга. Линии тока жидкости являются параллельными прямыми и перпендикулярны к изобарам. Поведение изобар и линий тока жидкости в пласте определяет гидродинамическое поле данного фильтрационного потока (рис. 10.6).
Лекция № 11
3.5.2 Плоскорадиальный фильтрационный поток.
Лекция № 11
Будем считать, что несжимаемая жидкость притекает к гидродинамической совершенной скважине радиусом rc, расположенной в центре однородного горизонтального кругового пласта, толщиной h. На внешней круговой границе пласта радиусом Rk, служащей контуром питания, поддерживается постоянное давление Pk, на забое скважины давление Рс тоже постоянно. Дифференциальное уравнение Лапласа в случае плоскорадиального фильтрационного потока имеет вид
.
Удобно перейти и решить задачу в цилиндрической системе координат (r,j,z) (рис. 11.1).
Рис. 11.1 Связь координат декартовой и цилиндрической систем: x = r cos j y = r sin j z = z |
Рис. 11.2. |
Уравнение Лапласа в криволинейной системе ( цилиндрической) системе координат:
где: H r, H j, H z – коэффициенты Ляме.
Линии тока жидкости для данной фильтрационной модели совпадают с радиусами окружности (рис. 11.2). Поэтому в уравнении Лапласа останется одно слагаемое, зависимое от координаты r, и после подстановки в него значений коэффициентов Ляме примет вид:
Получаем
.
Это и есть дифференциальное уравнение Лапласа в цилиндрических полярных координатах для установившегося плоскорадиального течения несжимаемой жидкости по закону Дарси.
Дважды проинтегрировав дифференциальное уравнение, получаем
.
Постоянные интегрирования С1, С2 находим как обычно из граничных условий Р = Рc при r = rc; Р = Рк при r = Rk.
Подставляя граничные условия, получаем систему уравнений для нахождения С1, С2:
.
Подставляя найденные значения С1 и С2 в решение, получим зависимость давления от координаты r в плоскорадиальном потоке.
.
Находим градиент давления
и используем его для нахождения скорости фильтрации
и дебита
,
где: S = 2prh – поверхность фильтрации (боковая поверхность цилиндра радиуса r и высотой h) (рис. 11.3).
Формула - называется формулой Дюпюи.
Находим закон движения частиц из связи ; . Подставляя сюда значение w и интегрируя от 0 до t и от R0 до переменного r получим: |
Рис. 11.3. |
где: R0 – начальное положение частицы в момент t = 0 и r – текущее положение в момент t.
Если в эту формулу подставить вместо R0 ®Rк , а вместо r ® rc, то получим время Т отбора всей жидкости, находящейся в пласте
.
Находим средневзвешенное по объему порового пространства пластовое давление
Прокомментируем некоторые результаты.
Дебит скважины пропорционален депрессии DР (разнице давлений в пласте и на забое работающей скважины) и одинаков через любую цилиндрическую поверхность, соосную со скважиной т.е. не зависит от r.
Отношение объемного дебита скважины к DР называется коэффициентом продуктивности
;
.Через этот коэффициент дебит скважины выражается уравнением
Q=KпрDP , которое называется индикаторной диаграммой. На ней коэффициент продуктивности определяется как тангенс угла наклона прямой к оси DP (tg j = Kпр). На практике индикаторную диаграмму строят по данным испытания скважины, путем получения притоков нефти при различных депрессиях.
rc |
r |
Q |
DP |
j |
Рис. 11.4 |
Рис. 11.5 График зависимости скорости и градиента давления от расстояния до скважины. |
Градиент давления и скорости фильтрации ведут себя одинаково и резко возрастают при приближении к скважине (рис. 11.5).
Логарифмическая кривая давления, вращение которой вокруг скважины образует поверхность, называется воронкой депрессии. Основная часть депрессии образуется в призабойной зоне, параметры которой сильно влияют на дебит скважины (рис. 11.6).
Rk Rk |
Рс |
rc |
а) |
скважина нагнетательная |
скважина добывающая |
б) |
rc |
Рис. 11.6 Воронка дисперсии (а) и гидродинамическое поле (б) |
Гидродинамическое поле плоскорадиального потока описывается семействами изобар и линий тока. Изобара представляет окружности, поскольку, Р ~ = const- уравнение окружности. Линии тока – прямые, совпадающие с радиусами. Все выведенные формулы с заменой (Рк – Рс) на (Рс – Рк) справедливы для нагнетательных скважин.
3.5.3 Радиально-сферический фильтрационный поток
Лекция № 12
r |
rc |
Рис. 12.1 Линии тока в радиально-сферическом потоке |
Дифференциальное уравнение Лапласа удобно решать в сферической системе координат (r, q, j)., т.к. линии тока жидкости совпадают с радиусами полусферы и зависят от одной координаты r. |
где: Нr, Нq, Нj - коэффициенты Ламэ в (r, q, j) : x = r sinq´cosj; y = r sinq ´sinj; z= r cosq (рис. 12.2).
Рис. 12.2 |
Для рассматриваемой модели линии тока жидкости совпадают с радиусами полусферы, поэтому В уравнении Лапласа частные производные по координатам q и j равны 0 и уравнение Лапласа будет иметь вид:
и и .
Далее схема решения и нахождения характеристик потока жидкости полностью аналогична плоскорадиальному потоку. Дважды интегрируя, получим
Постоянные С1 и С2 определяем из граничных условий:
Подставив граничные условия, находим С1 и С2 из системы уравнений:
После подстановки значений С1 и С2 в общее решение, получим распределение давления в потоке несжимаемой жидкости как функции от координаты r
.
Если сопоставить формулы распределения давления для плоскорадиального и радиально-сферического потоков, то нетрудно заметить, что они имеют одинаковую структуру и переходят друг в друга, если логарифм отношения расстояний заменить разностью обратных значений расстояний:
.
Такое подобие структур формул характерно для выражений всех гидродинамических характеристик. Поэтому все остальные характеристики радиально-сферического потока (объемный расход несжимаемой жидкости, распределение скорости фильтрации, средневзвешенное давление и др.) можно получить из характеристик плоскорадиальной фильтрации аналогичной заменой в соответствующих формулах.
Лекция № 13
Дата добавления: 2017-02-20; просмотров: 3548;