Основні рівняння для моделей на компонентному рівні
Математичні моделі на компонентному рівні проектування для багатьох фізичних процесів описуються диференціальними рівняннями з частинними похідними (ДРЧП). Важливий клас диференціальних рівнянь з частинними похідними [5] складають лінійні рівняння другого порядку з незалежними змінними, які в загальному випадку можна записати наступним чином:
. (4.1)
Найбільш поширеними частковими випадками рівняння (4.1) є: рівняння коливань, рівняння дифузії та стаціонарні рівняння.
Рівняння коливань має вигляд:
, (4.2)
де невідома функція залежить від просторових координат і часу , коефіцієнти визначаються властивостями середовища, в якому відбувається коливальний процес, функція виражає інтенсивність зовнішніх впливів, , . Рівняння (4.2) описує такі фізичні процеси як коливання струни, мембрани, тривимірних тіл, електромагнітні коливання і т.д. З рівняння (4.2), як частковий випадок, можна отримати класичне хвильове рівняння:
, (4.3)
яке описує процеси поширення звуку та електромагнітних хвиль в однорідному середовищі. У двовимірному випадку хвильове рівняння (4.3) описує малі поперечні коливання мембрани, а в одновимірному – такі фізичні процеси, як поперечні коливання струни та повздовжні коливання пружного стрижня. Ввівши оператор Лапласа
тоді хвильове рівняння (4.3) можна записати так
. (4.4)
Рівняння дифузії
(4.5)
описує процеси поширення тепла або дифузії частинок у деякому середовищі, яке характеризується парметрами . Як частковий випадок, з рівняння (4.5) можна отримати класичне рівняння теплопровідності
, (4.6)
де – питома теплоємність, – густина, – коефіцієнт теплопровідності середовища, в якому відбувається процес поширення тепла, – інтенсивність внутрішніх джерел тепла. Якщо середовище є ізотропним, тобто – константи, то з рівняння (4.6) отримаємо
, (4.7)
де називається коефіцієнтом температуропровідності, – густина джерел тепла. Якщо внутрішні джерела тепла відсутні, тобто , то з рівняння (4.7) отримаємо класичне рівняння Фур’є
. (4.8)
Стаціонарні рівняння описують встановлені процеси, в яких величини, що характеризують їх не залежать від часу. Тоді рівняння коливань (4.2) та дифузії (4.5) будуть мати вигляд:
. (4.9)
При і рівняння (4.9) набуває вигляду
, (4.10)
і називається рівнянням Пуассона, а при отримуємо частковий випадок рівняння Пуассона, а саме рівняння Лапласа
. (4.11)
Встановлені періодичні процеси, тобто, процеси, в яких зовнішні збурення є періодичними з частотою і амплітудою і шукана функція є також періодичною, описуються рівнянням Гельмгольца
, (4.12)
де , а невідома функція буде трактуватися як амплітуда коливань. Рівняння Гельмгольца описує також процеси розсіювання та дифракції.
Рівняння Лапласа (4.11) на практиці зустрічається дуже часто, тому важливо мати його вигляд у різних системах координат. У сферичній системі координат ( , , ) рівняння Лапласа набуває вигляду
, (4.13)
а у циліндричній системі координат ( , , ) – вигляду
. (4.14)
Іншими прикладами рівнянь, які відіграють важливу роль у математичному моделюванні різноманітних фізичних процесів та явищ є:
a) телеграфне рівняння (описує розподіл електричного струму в провіднику):
; (4.15)
b) бігармонійне рівняння (описує коливання пружних тіл, таких як балка, пластина і т.д.):
, (4.16)
c) рівняння на власні значення (дає змогу визначати резонансні частоти коливань):
. (4.17)
Дата добавления: 2016-04-22; просмотров: 594;