Поле двух разноименно заряженных плоскостей

Поле двух параллельных плоскостей можно рассматривать как наложение полей, созданных каждой из плоскостей отдельно от другой. Напряженность поля положительно заряженной плоскости направлена от нее напряженность поля отрицательной плоскости - к ней (рис. 28.1).

Если плотность заряда на плоскостях одинакова по модулю, то

.

По принципу суперпозиции . Учитывая направление векторов и (рис. 28. 1), находим для внешних областей .

Между плоскостями

. (28.1)

Таким образом, если параллельные плоскости заряжены разноименно с одинаковой по модулю плотностью заряда, то поле локализовано между плоскостями, а напряженность его во всех точках одинакова по направлению и числовому значению (однородное поле). Такая система заряженных плоскостей называется плоским конденсатором. В реальных плоских конденсаторах поле однородно только в центральной части (рис. 28. 2), а около краев пластин наблюдаются искажения. Если конденсатор содержит диэлектрик с относительной диэлектрической проницаемостью e, то напряженность поля в конденсаторе равна

. (28.2)