Дискретизация задачи. Минимум потенциальной энергии системы
В реальной конструкции число степеней свободы ее внутренних точек бесконечно, и поэтому замкнутое решение задачи зачастую становится невозможным. При численной постановке задачи приближенное решение строится с использованием конечного числа степеней свободы.
Как указывалось выше, в методе конечных элементов среда разделяется на серию элементов, которые взаимодействуют в конечном числе узловых точек. Этот процесс называется дискретизацией задачи.
В задачах анализа конструкций окончательные уравнения МКЭ могут быть получены минимизацией общей потенциальной энергии системы.
Потенциальная энергия конструкции П является суммой энергии деформации U и потенциала внешних сил V, то есть:
(7.1)
Сформулируем принцип минимума потенциальной энергии, как это делается в строительной механике:
Среди всех допустимых перемещений те, которые удовлетворяют уравнениям равновесия, обеспечивают стационарное значение потенциальной энергии. |
Чтобы считаться допустимыми, перемещения
· должны быть непрерывными,
· должны удовлетворять условиям закрепления.
Так на рис. 7.1 приведены примеры допустимых и недопустимых перемещений.
Рис. 7.1
Пользуясь матричными обозначениями, выразим энергию деформаций:
, (7.2)
где - вектор, содержащий компоненты напряжений или усилий,
- вектор, содержащий компоненты деформаций.
Потенциал нагрузок, приложенных в объеме конструкции и на ее поверхности равен:
(7.3)
где - вектор перемещений внутренних точек конструкции,
- вектор сил, распределенных по объему материала,
- вектор сил, распределенных по поверхности тела.
Выразим величину потенциальной энергии, запасенной телом при деформировании:
(7.4)
В МКЭ перемещения произвольных точек внутри конечного элемента выражаются через узловые перемещения с помощью матриц функций формы:
, (7.5)
где - матрица функций формы, - вектор узловых перемещений конечного элемента.
Функции формы формируются по аналогии с координатными функциями, которые используются в вариационных методах, и должны удовлетворять условиям полноты, линейной независимости и принадлежать энергетическому пространству, связанному с исходным дифференциальным оператором.
Необходимо отметить, что в МКЭ эти требования формируются несколько другой форме. Так, одним из свойств функции формы является ее равенство нулю во всех узлах, кроме одного.
Деформации в точках внутри конечного элемента получаются путем дифференцирования перемещения точек тела с помощью матричного дифференциального оператора подобно тому, как это делается, например, в теории упругости при записи соотношений Коши:
(7.6)
Подставляя в (7.6) соотношение (7.5), получаем выражение вектора деформаций через перемещения узловых точек конечного элемента
(7.7)
или
, (7.8)
где
(7.9)
матрица, не совсем удачно называемая матрицей деформаций, которая обычно строится с использованием производных от функций формы конечного элемента.
Напряжения выражаются через деформации с помощью закона Гука
, (7.10)
или с учетом (7.8):
, (7.11)
где - матрица упругих постоянных материала конструкции.
Таким образом, все неизвестные функции, определяющие напряженно-деформированное состояние внутри конечного элемента оказались выраженными через перемещения узловых точек.
Подставляя в (7.4) выражения (7.5), (7.8) и (7.11) и вычисляя интегралы по объему или по поверхности только одного конечного элемента, получим развернутое выражение потенциальной энергии, запасенной в теле данного конечного элемента:
, (7.12)
где - объем конечного элемента,
- загруженная поверхность конечного элемента.
Возьмем первые производные от полученной потенциальной энергии по узловым перемещениям. Естественно, что их число будет равно числу степеней свободы элемента и, следовательно, их можно представить в виде вектора:
(7.13)
или, учитывая то, что перемещения узлов не зависят от пространственных координат x, y, z и, следовательно, могут быть вынесены из под знака интеграла
, (7.14)
где
- (7.15)
вектор эквивалентных узловых сил, к которому приводятся все поверхностные и распределенные по объему силы, действующие на данный конечный элемент, а
- (7.16)
матрица жесткости конечного элемента.
Представим, что модель содержит всего один конечный элемент. В этом случае для экстремальности потенциальной энергии необходимо обращение в ноль первых производных по всем узловым степеням свобода, то есть
, (7.17)
что приводит к системе линейных алгебраических уравнений вида
. (7.18)
Когда конструкция моделируется набором конечных элементов, потенциальная энергия всей конструкции будет складываться из потенциальных энергий отдельных конечных элементов, то есть
(7.19)
В силу этого глобальная система уравнений метода конечных элементов может быть получена суммированием по всем конечным элементам выражений, полученных по формуле (7.19) с последующим приведением подобных членов (суммированием коэффициентов жесткости, относящихся к разным конечным элементам, но к одному и тому же узловому перемещению) и приравниванием полученных выражений к нулю. Эта процедура называется сборкой системы уравнений метода конечных элементов.
Таким образом, общая процедура метода включает в себя ряд последовательных этапов:
· разбивку тела конструкции на конечные элементы;
· вычисление матрицы жесткости и вектора узловых сил для каждого конечного элемента;
· сборку жесткостей и узловых сил отдельных конечных элементов в глобальную матрицу жесткости и глобальный вектор узловых сил;
· решение системы линейных алгебраических уравнений и нахождение узловых перемещений;
· вычисление величин, характеризующих напряженное состояние, во внутренних точках конечного элемента.
Каждый этап решения задачи при программировании оформляется в виде отдельной процедуры.
Дата добавления: 2015-01-02; просмотров: 2168;