Магнитными проницаемостями

Граничное условие для касательной составляющей вектора напряжённости магнитного поля получается из уравнения аналогично тому, как получили граничноее условие для касательной составляющей вектора напряжённости электрического поля на границе двух разных диэлектриков (раздел 2.5). В результате имеем

(4.14)

или

.

На границе раздела двух сред с различными проводимостями равны тангенциальные со­ставляющие вектора на­пряженности поля (рис. 4.4б).

Учитывая, что плотность тока проводимости , разделив выражение (4.14) на (4.13), получим закон преломления линий тока на границе проводящих сред

.

На поверхности раздела равны касательные составляющие вектора напряженности магнитного поля.

.

На поверхности раздела равны нормальные составляющие вектора .

.

Большое практическое значение имеет вопрос о характере магнитного поля в воздухе около поверхности стальных частей электрических машин, трансформаторов и других электротехнических устройств. Магнитные проницаемости ферромагнитной среды и воздуха сильно разнятся между собой. Для воздуха практически m₂ = m₀. Пусть для ферромагнитной среды m₁ = 1000m₀. В таком случае имеем: tgq₁ = 1000 tgq₂. Поэтому во всех случаях, когда магнитное поле создается токами, протекающими по проводникам, расположенным в воздухе, практически можно принять q₂ = 0, т.е. считать, что линии магнитной индукции в воздухе нормальны к поверхностям тел из ферромагнитных материалов.