Төртінші тарау

4 Электр тізбектердегі резонанс

4.1 Тармакталмаған тізбектегі резонанс (кернеулер резонансы)

Индуктивтік орауыштары және конденсаторлары бар тізбектерде кіріс кедергісі немесе кіріс өткізгіштігі нөлге тең болғандағы ережені резонанас деп атайды.

Кернеулер резонансы индуктивтігі және сыйымдылығы бар тізбектеп қосылған участіктерден құралған электр тізбекте байқалады.

Кернеулер резонансы кезде тізбектің бір бөлігінде индуктивтік кедергі онымен тізбектеп қосылған бөлігінде сыйымдылық кедергімен өтемделеді. Бұның нәтижесінде тізбектегі реактивтік кедергі және реактивтік қуат нөлге тең болады.

Элементтер тізбектеп қосылған тізбекті (4.1-сурет) жиі тербелмелі контур деп атайды.

4.1-сурет. Тізбекті тербелмелі контур.

Мұндай тізбектің комплекстік кедергісі жиіліктен тәуелді:

(4.1)

Кернеулер резонансы орнатылады егер де мындай теңдік болса

(4.2)

-резонанстық бұрыштық жиілік, оның шамасы (4.2) теңдеуден тең:

(4.3)

кезде индуктивтіктегі және сыйымдылықтағы фаза бойынша қарсы кернеулердің мәндері бір-біріне тең (4.2-сурет), сондықтан кернеулер резонансы деп атайды.

4.2-сурет. Кернеулер резонанстың векторлық диаграммасы.

Резонанс ережеге жету үшін көздің жиілігі немесе тізбектің параметрлерін ( немесе ) өзгерту керек.

(4.4)

-тізбектің (контурдың) сипаттамалық кедергісі деп аталады.

Индуктивтіктегі немесе сыйымдылықтағы кернеудің резонанас кезінде тізбекке ынта салған кернеуге қатынасын:

(4.5)

конурдың сапалығы немесе резонанстың коэффициенті деп атайды.

Резонанс кезде толық кедергі , ал тізбектің қысқыштарындағы кернеу активтік кедергідегі кернеуіне тең. Сол себептен тоқ берілген кернеу кезде өте үлкен мәнге жетеді. Сонымен бірге индуктивтіктегі және сыйымдылықтағы кернеулер резонанс кезде тізбектің қысқыштарындағы кернеуден едәуір үлкен болды.

Тізбектің магнит және электр өрістердің қосынды энергиясы резонанс кезде тең:

, (4.6)

яғни магнит және электр өрістердің энергиясы уақыт бойынша өзгермейді. Электр өрістің энергиясының азаюы магнит өрістің энергиясының үлкеюімен өтеді және керсінше.

Тізбекке (4.1-сурет) кернеу салынып тұр. Оның амплитудасы тұрақты, ал жиілігі -ден -ке дейін шектерде өзгеріп тұр.

Жиіліктің өзгеруі тізбектің параметрлерін өзгертеді, яғни реактивтік кедергіні және бұрышын (комплекстік кедергінің аргументі).

Тізбектің параметрлерінің жиіліктен тәуелділіктері тізбектің жиілік сипаттамалары деп, ал тоқтың және кернеудің мәндерінің жиіліктен тәуелділіктері – резонанстық қисықтар деп аталады.

4.3-суретте жиілік сипаттамалар, ал 4.4-суретте резонанстық қисықтар көрсетілген.

4.3-сурет. Жиілік сипаттамалар.

4.4-сурет. Резонанстық қисықтар.

кезде кернеу уақат бойынша өзгермейді, сондықтан тоқ нөлге тең. Жиілік -ден -ге дейін өзгергенде сыйымдылық түрлі болады да -ден -ге дейін өзгереді. Сондықтан тоқ -ден ең үлкен мәнге дейін өседі, ал кернеумен тоқтың арасындағы фаза ығысу -ден -ге дейін өзгереді.

Жиілік -ден -ге дейін өскенде реактивтік кедергі -ден -ге дейін өседі және индуктивтік түрлі болады. Соның салдарынан, тоқ максималды мәннен -ге дейін азаяды, ал бұрыш нөлден -ге дейін үлкееді.

Индуктивтіктегі кернеу , яғни екі көбейткіште жиілікке тәуелді. Жиілік -ден -ге дейін өзгергенде кернеу өседі.

Сыйымдылықтағы кернеу . Жиілік кезде тоқ жоқ, сондықтан . Жиілік нөлден өскенде өне бойы төмендейді. Кернеу алдымен өседі де кезде максимумға жетеді, себебі тоқ өседі. Содан кейін азайғандықтан төмендейді, кезде , ал сол себептен .

4.2 Тармакталған тізбектегі резонанс (тоқтардың резонансы)

Екі параллельді тармақтары бар: біреуі – кедергімен және индуктивтікпен, екіншісі-кедергімен және сыйымдылықпен тізбекті қосылған сүлбені қарап шығайық.(4.4-сурет).

4.5-сурет. Параллельді тербелмелі контур.

Мұндай тізбекті параллель тербелмелі контур деп атайды. Резонанс кіріс реактивтік өткізгіштік тең:

немесе (4.7)

болған кезде басталады.

(4.7) ара қатынасқа және тізбектің параметрлары және жиілік арқылы көрсетілген мәндерін қойып, табамыз:

(4.8)

(4.8) теңдеуді жиілік қарай шешемізде, резонанстық бұрыштық жиілік үшін келесі көріністі табамыз:

(4.9)

Резонанс құбылысы мүмкін, егер де түбір астындағы көріністің (4.9) болымды таңбасы болса. Егер де болса, онда тізбек қандайда болған жиілікте резонанс ережеде болады.

4.6-суретте резонанс кездегі векторлық диаграмма көрсетілген.

4.6-сурет. Тоқтар резонанс кездегі векторлық диаграмма.

Индуктивтік және сыйымдылық тармақтардағы тоқтар активтік және реактивтік құрастырушылардан құрылады. Резонанс кезде . Неғұрлым және және кіші болса, соғұрлым және арасындағы фаза ығысу бұрышы жақын. Егер де болса, онда тоқтар және кернеуге қарағанда және бұрыштарға ығысады, ал өз ара . Бұл жағдайда болады. Тізбектің кіріс кедергісі шексіз үлкен. Тармақтардағы тоқтар бір контурлық тоқты құрады да, ол тоқ контурдың ішінде тұйықталады.

Идеалды параллельді контурдың (4.7-сурет), яғни кезде, таратылмаған бөлігінде резонанстық қисықты саламыз.

4.8-сурет. Резонанстық қисықтар.

Тоқ , сондықтан қисық сәйкесті масштабта тоқтың резонанстық қисығы болады. Жиілік кезде тоқтар резонансы өтеді.

Күрделі айнымалы тоқ электр тізбектерді есептеу әдістері:

а) контурлық тоқтар әдісі

Контурлық тоқтар және түйінді потенциалдар әдістерді күрделі тұрақты тоқ тізбектерді есептеу үшін қолдануы бірінші тарауда көрсетілген. Айнымалы тоқ тізбектерді есептеу кезде бұл әдістерде кең қолданады. Есептеуге қолданатын теңдеулерге кіретін шамалар комплексті түрде кіреді.

Контурлық тоқтар әдісі бойынша тармақтағы тоқтардың орнына Кирхгофтың екінші заңы бойынша контурларда тұйықталатын контурлық тоқтар анықталады.

4.9-сурет. Күрделі электр тізбектің сұлбасы.

және - конурлық тоқтар. және кедергілер арқылы өтетін және тоқтарға тең, ал кедергі арқылы бұл тоқтардың бағыттарына қарап тоқтардың қосындысына немесе айырымына тең.

Контурлық тоқтар үшін жазылатын теңдеулер саны тәуелсіз конурлар санына тең, яғни түйіндер саны және тармақтар саны бар электр тізбек үшін контурлық тоқтарды табуға теңдеуді құру керек.

Контурға кіретін комплекстік кедергілердің қосындысын контурдың өздік кедергісі деп, ал екі және одан көп контурларға жататын комплекстік кедергі – бұл контурлардың – ортақ кедергісі деп аталады.

Контурлық тоқтың болымды бағыты еркінше алынады.

Берілген электр сүлбе үшін (4.9-сурет) Кирхгофтың екінші заңы бойынша екі теңдеу жазылады:

мұнда және - I және II контурлардың өздік кедергілері; -I және II контурлардың ортақ кедергісі.

Егер де берілген электр сүлбеде тәуелсіз контурлар болса, онда Кирхгофтың екінші заңы бойынша теңдеуден жүйе болады:

(4.10)

мұнда - контурдағы контурлық ЭҚК , яғни контурдағы ЭҚК-тердің алгебралық қосындысы;

- контурдың өздік кедергісі;

- және контурлардың ортақ кедергісі.

Контурлық тоқтарды (5.1) кернеулерді анықтауыштардың көмегімен табуға болады.

Жүйенің анықтаушысы

ж.т.с

б) түйіндік потенциалдар әдісі

Жоғарыда айтылғанда бұл әдіс Кирхгофтың бірінші заңын және Омның заңын қолдануға негізделген. Күрделі электр тізбектің қайсысы болған түйінің (базистік түйін) потенциалын нөлге тең деп алуға болады. Басқа түйіндермен базистік түінің арасындағы кернеу сол түйіндердің потенциалы болады. Бұл потенциалды тармақтың өткізгіштігіне көбейткенде сол тармақтағы тоқ табылады. Сонымен, егерде электр тізбектегі түйінді потенциалдарды тапсақ, онда тармақтардың тоқтарын табамыз.

4.10-сурет

Кирхгофтың бірінші заңы бойынша 1 және 2 түйіндер үшін :

Егер де электр тізбекте түйіндер болса, ал -ші түйіннің потенциалы нөлге тең болса, онда басқа түйіндердің потенциалдарын табу үшін теңдеуді құру керек:

(4.11)

ж.т.с

Бесінші тарау

5.1 Тізбектің индуктивтік байланысқан элементтері

Егер де тізбектің бір элементіндегі токтың өзгеруі тізбектің екінші элементінде ЭҚК-ті құруға келтірсе, онда бұл екі элемент индуктивті байланысқан болады, ал пайдалы болған ЭҚК өзара индукцияның ЭҚК-і деп аталады.

Тізбектің екі элементінің индуктивтік байланысы К байланыс коэфицентімен сипатталады

(5.1)

мүндағы М-тізбектің элементтерінің өзара индуктивтігі; L₁ және L₂ -элементтердің индуктивтіктері.

5.1-сурет 5.2-сурет

5.1-суретте бірінші орауышта і₁ ток аққан кездегі магнит өрістің суреті көрсетілген. Бірінші орауыштың орамдары Ф₁₁ өздік индукциясының магнит ағынымен ілініскен, ал екінші орауыштың орамдары Ф₂₁ өзара индукцияның магнит ағынымен ілініскен. Өздік және өзара индукцияның ағын ілінісулер

(5.2)

мүндағы W₁ және W₂-орауыштардың орам сандары.

Бірінші орауыштың индуктивтігі және орауыштардың өзара индуктивтігі.

(5.3)

5.2 – суретте екінші орауыштан ток аққан кездегі магнит өрістің суреті көрсетілген

(5.4)

Орауыштардың арасындағы индуктивтік байланыс орауыштарды бір-біріне жылжыту аркылы өзгертуге болады.

Өзара индукциямен себебші болған ЭҚК-тердің және кернеулердің абсолюттік мәндері (электромагнит индукциясының заңы),

(5.5)

Бұл шамалардың таңбаларын білу үшін тізбектің индуктивтік байланысқан элементтерінің шықпаларын арнайы белгілейді.

Тізбектің индуктивтік байланыскан элементтердің екі шықпаларын аттас деп атайды және бірдей белгіше береді келесі тәртіпті қолданып: аттас шықпаларға қарай тоқтардың бағыттары бірдей болса әрбір элементте өздік және өзара индукциясының магнит ағындары қосылады.

Бұл тәртіпті 5.3, а-суретте көрсетілген орауыштардың шыкпаларын белгілеуге қолданамыз.

Ток і₁, шықпа а-дан шықпа в-ға бағытталғанда және ток і₂ шықпа с-дан шықпа d-ға бағытталғанда өздік индукцияның ағындары Ф₁₁ және Ф₂₂ өзара индукцияның ағындары Ф₁₂ және Ф₂₁-лармен қосылады. Сондықтан а шықпа с шықпамен, ал в шықпа d шықпамен аттас.

5.3-сурет

Сурет 5.3,6 көрсетілген орауыштар үшін аттас болатын шықпалар а₁ және d₁, в₁ және с₁. Алдындағымен айырмасы екінші орауыштың орамдарының орау бағыты басқа болғанда.

Өздік индукциясының кернеулерінің және ЭҚК-терінің лезді мәндері.

(5.6)

Комплексті мәндері үшін

(5.7)

(5.7) көрініп түр U_1M - кернеу І₂ токтан p/2 немесе -p/2 бүрышка ығысып тұр. Бүл бұрыштың таңбасы аттас шықпаларға қарай U_1M және I_2M, болымды бағыттарының таңдауына тәуелді. (шаманың өлшемі кедергіге тең [Ом]) өзара индукцияның кедергісі деп аталады да Х_м деп бедгіленеді. шама өзара индукцияның комплекстік кедергісі деп аталады да Z_M белгіленеді.

Сонымeн, Z_М = = (5.8)

5.1 Тізбектің индуктивтік байланысқан элементтердің тізбектеп және параллелді косылуы

Кедергілері R₁ және R₂ индуктивтіктері L₁ және L₂жәнe өзара индуктивтіктері М екі орауыш тізбектеп косылып тұр. Қосылудың екі түрі бар-келісімді (5.4,а-сурет) және қарсы (5.4,б-сурет).

Келісімді косылған кезде әрбір уакытта екі элементтердегі токтардың бағыттары аттас шықпаларға қарай бірдей, сондықтан әрбір элементпен ілініскен өздік индукцияның магнит ағындары Ф₁₁ (немесе Ф₂₂ ) және өзара индукцияның магнит ағындары Ф₁₂ (немесе Ф₂₁) бір-бірімен қосылады. Қарсы косылғанда тізбектің екі элементтерінде әрбір уақытта аттас шықпаларға токтардың бағыттары қарама-қарсы, сондықтан әрбір элементпен ілініскен өздік индукцияның және өзара индукцияның магнит ағындары бір-бірінен алынады.

5.4-сурет

Екі тізбектеп косылған индуктивтік байланыскан элементтердің индуктивтігі (5.9)

мұндағы , және -бірінші және екінші элементтердің ағын ілінісулері, сонымен бірге . Оң таңба келісімді қосылғанға, теріс таңба қарсы қосылғанға жатады. Сондыктан

L = L₁+L₂ 2М (5.10)

Элементтердегі кернеудің үш құраушылары бар:

(5.11)

Тізбектің комплексті кіріс кедергісі, (5.11) еске алғанда, тең

(5.12)

мұндағы

5.5-сурет

5.5-суретте келісімді (а) және қарсы (б) қосылу үшін векторлык диаграммалар көрсетілген. 5.6-суретте тізбектің екі элементі (екі ораушы) кедергілері R₁ және R₂, индуктивтіктері L₁ және L₂, өзара индуктивтігі М параллельді қосылған, ал олардың аттас шыкпалары бір түйінге қосылған.

(5.13)

мұндағы

(5.13)теңдеулер жүйесін шешкенде, шығады:

(5.14)

5.6-сурет

Тізбектің комплексті кіріс кедергісі

(5.15)

Енді орауыштар 1 түйінге аттас емес шықпалармен қосылып тұрғанда қарайық.

(5.16)

(5.17)

5.3 Өзара индуктивтік бар кезде тармақталған тізбекті есептеу

Бұл жағдайда есептеу Кирхгофтың теңдеулері бойынша немесе контурлык ток әдісімен өткізіледі. Түйінді потенциалдар әдісі колданбайды.

Теңдеулерді Кирхгофтың екінші заңы бойынша құрғанда өзара индукцияның ЭҚК-і үйлесімді теңдеу ретінде есептеледі. К элементтегі ± комплекстік кернeудің таңбасы К элементті аралап шығу бағытымен 8 элeменттегі токтың болымды бағытын салыстыру аркылы белгіленеді. Егер де бұл бағыттар аттас шықпаларға карай біршамада болса, онда кернеу тең . Егер де ондай болмаса, онда кернеу тең ±

Контурлык токгар үшін Кирхгофтың екінші заңы бойьнша теңдеулерді келтірейік:

5.7-сурет

Қысқаша теңдеулерді былай жазуға болады:

Алтыншы тарау

6 Үшфазалы электр тізбектер

6.1 Үшфазалы электр тізбектер туралы түсінік

Үшфазалы электр тізбекті бір біріне бұрышқа ығысқан бірдей жиіліктері бар ЭҚК-тер әрекет істейтін үш бірфазалы жиынтығы деп білуге болады. Бұл үшфазалы тізбектін үш бөлігі фазалар деп аталады (А,В және С фазалар).

6.1-суретте фазалары электр байланыспаған үшфазалы тізбек көрсетілген. Мұндай үшфазалы тізбектер байлаулы емес деп аталады (қазіргі уақытта қолданбайды).

6.1-сурет. Байлаулы емес үшфазалы электр тізбек

ЭҚК-тердің амплитудалары және фазадағы кедергілер бірдей болғанда токтардың шамалары бірдей және олар бұрышқа ығысқан.

Бұл токтардың қосындысы қандай болған уақыт мезгілде нөлге тең, сондықтан, егер де токтар қайтатын үш сымды біріктірсек, онда ол біріккен сымдағы ток нөлге тең болады, сол себептен ол сымды алып тастап 6.2-суреттегі тізбекке көшуге болады.

6.2-сурет. Байлаулы үшфазалы электр тізбек

Байлаулы үшфазалы электр тізбекті құру үшін үшфазалы синхронды генератор пайданалады. ЭҚК-терді түрлендіретін орамалар статордың ойықтарында орналасады. Фазалардың орамалары бір біріне қарай бұрышқа ығысқан.

6.3-сурет. Үшфазалы синхронды 6.4-сурет. Синхронды гене-

генератор ратордың векторлық диаграммасы

Ротор айналған кезде орамаларда амплитудалы және жиіліктері бір-біріне тең және бұрышқа ығысқан Э.Қ.К-тер пайда болады. Бұл ЭҚК-терді бейнелейтін векторлар модуль (шама) бойынша бірдей және бір-біріне ығысқан (6.4-сурет). Үшфазалы генератордың лезді ЭҚК-тер 6.5-суретте көрсетілген, ал олардың аналитикалы көріністері:

Техникалы және үнемділі артықшылықтары үшфазалы токқа бүгінгі электротехникада бастаушы орынды қамтамасыз етеді.

6.2 Жұлдызша және үшбұрышты жалғанған электр тізбектер

Фазалық ораманың екі шықпасы бар, оларды ораманың басы және аяғы деп атайды.

6.2-суреттегі сүлбеде үшфазалы генератордың орамаларының қосылуы жұлдызша деп аталады; генератордың фазалық орандарының аяғы бір ортақ нүктеде қосылған. Келесіде жұлдызша қосылуды 6.5-суреттегідей көрсетеміз. Генератордың фазалық орамдарының ортақ нүктесі бейтарап нүкте деп аталады. Талаптарға қарай бейтарап нүкте N бөлек шықпаға шығарылады.

6.5-сурет. Үшфазалы генератордың жұлдызша қосылуы.

Генератордың орамаларын үшбұрышты қосқан кезде бір фазаның басын екінші фазаның аяғымен, екінші фазаның басын үшінші фазаның аяғымен, үшінші фазаның басын бірінші фазаның аяғымен қосады (6.6-сурет).

6.6-сурет. Үшфазалы генераторды үшбұрышты қосу.

Үш орама тұйықталған үшбұрышты құрады, ал ЭҚК-тердің қосындысы нөлге тең. Генератордың қосылған орамалардың ортақ нүктелерін сызықты сымдарға немесе жүктемеге қосады. Үшфазалы тізбекте жүктемеде немесе үшбұрышты немесе жұлдызша қосылуы мүмкін.

6.3 Үшфазалы тізбекті симметриялық ережесі

Үшфазалы тізбекті және үшфазалы қабылдағышты егер де барлық фазалардың комплекстік кедергілері бірдей болса симметриялық деп атайды, ал болмаса – симметриялық емес ереже дейді.

6.8-суретте симметриялық ереже кезде 6.7-суретте көрсетілген сүлбе үшін және жүктеме индуктивтік түрде болғанда топографикалық және токтардың диаграммалары келтірілген.

6.7-сурет. Генератор және қабылдағыш 6.8-сурет. Топографика-

жұлдызша қосылған сүлбе. лық және токтар

диаграммалар.

Сызықтық кернеулер фазалық кернеулердің айырымдарына тең:

(6.2)

Тең бүірлі үшбұрыш ANB-ден шығады:

немесе (6.3)

6.10 суретте симметриялық ереже кезде 6.9-суретте көрсетілген сүлбе үшін және болған кезде топографикалық және токтарды диаграммасы келтірілген.

6.9-сурет. Генератор және қабылдағыш 6.10-сурет. Топографи-

үшбұрышты қосылған сүлбе. калық және токтар

диаграммалар.

Сызықты токтар фазалық токтардың айырымдарына тең:

(6.4)

Симметриялық үшфазалы қабылдағыштың активтік қуаты тең:

(6.5)

Қабылдағыштың тармақтарын жұлдызша қосқанда және , ал қабылдағыштың тармақтарын үшбұрышты қосқанда және болатынын есекке алғанда қосудың түріне тәуелсіз шығады:

(6.6)

Бұл кейіптемедегі -фазалық кернеумен фазалық токтың арасындағы бұрыш (фазалық ығысу).

Үйлесті реактивтік және толық қуаттар үшфазалы қабылдағыш үшін:

(6.7)

Симметриялық тізбекте (6.11-сурет) токтарды симметриялық ережеде есептеу тәртібін қарайық.

а) б)

в)

6.11-сурет. Берілген симметриялы тізбек (а), түрлеген симметриялық тізбек (б), бірфазалы есептеу тізбек (в).

Көркендіру көздің кернеу және 1,2,3,4 тізбектің элементтерінің кедергілері берілген. Есептеуді өткізу үшін көріктендіру көздің және 4 элементтерінің үшбұрыштан жұлдызшаға алмастыру керек. Симметриялық жұлдыздың фазалық кедергілер баламалы симметриялық үшбұрыштың кедергілерінен 3 есе аз. Баламалы көріктендіру көздің фазалық кернеулері берілген сызықтық кернеулерден есе аз.

Сонымен, 6.11, б-суретте көрсетілген сүлбеге келеміз. Симметриялық ережеде бейтарап нүктелердің потенциалдары бірдей. Сондықтан, сүлбенің ережесін бұзбай оларды кедергісі жоқ сыммен бір бірімен қосамыз (үзік-үзік сызық). Содан кейін сүлбеден екі фазаны шығарып тастап 6.11,в-суреттегі сүлбеге келеміз. Бұл жағдай қалған А фазаның ережесін өзгертпейді.

Бірфазалы сүлбедегі токтар жеңіл табылады. В және С фазадағы токтар модуль бойынша А фазадағы токтарға тең, ал аргумент бойынша бұрышқа қалады және озады. Үшбұрыштың тармақтарындағы ток элемент 3 өткен токтан есе аз.

6.4 Үшфазалық тізбектің симметриясыз ережесі

Үшфазалы тізбекте симметриясыздық бірнеше себептен болуы мүмкін:

- фазалардың кедергілерінің тең болмаумен (симметриясыз жүктеме); - симметриясыз қысқа тұйықталумен (мысалы, екі фаза арасында);

- фазаның ажыратылумен;

- ЭҚК-тердің айырмашылығымен және т.б.с.

1.Бейтарап сымы бар жұлдызша қосылған симметриясыз үшфазалы тізбек . 6.12-суретте көрсетілген симметриясыз үшфазалы тізбектің екі түйіні болғандықтан түйінді потенциалдар әдісін қолданамыз.

6.12-сурет. Бейтарап сымы бар жұлдызша қосылған симметриясыз үшфазалы тізбек

(6.18)

мұнда -сәйкесті тармақтардың өткізгіштіктері.

Содан кейін тармақтардағы Ом заңы бойынша токтарды табамыз:

Егер де фаза немесе бейтарап сым ажаратылса, онда сол фазаның немесе бейтарап сымның өткізгіштігі нөлге тең болады.

Мысалы, бейтарап сым жоқ кезде шығады:

(6.10)

2. Шықпаларында берілген сызықты кернеулері бар жұлдызша қосылған симметриясыз үшфазалы жүктеу (6.13-сурет).

6.13-сурет

Кирхгофтың бірінші заңы бойынша:

(6.11)

және фазалық кернеулер және берілген сызықты кернеулер арқылы мынаған тең:

(6.12)

(6.13)

Сол сияқты және фазалық кернеулер үшін:

(6.14)

3. Шықпаларында берілген кернеулері бар үшбұрышты қосылған симметриясыз үшфазалы жүктеме (6.14-сурет).

6.14-сурет. Үшбұрышты қосылған симметриясыз үшфазалы жүктеме.

Жүктеменің кедергілендегі токтар тең:

Сызықтағы токтар жүктеменің сәйкесті токтарының айырымы ретінде табылады:

6.5 Симметриясыз үшфазалы тізбектің қуаты

Үшфазалы тізбектің толық қуаты комплексті түрде тең:

(6.15)

Бұл теңдеудің нақтылы бөлігі активтік қуат болады:

(6.16)

Симметриясыз үшфазалы тізбектің тұтынытын қосынды активтік үш ваттметрлердің көмегімен өлшеуге болады. Ваттметрлердің кернеу орауыштары фазалық кернеулерге қосылады, ал ток орауыштар сол сәйкесті фазаларға тізбектеп қосылады (6.15-сурет). Активтік қуат үш ваттмердің қосында көрсетуіне тең, яғни

6.15-сурет. Бейтарап сым бар кезде қуатты өлшеу.

Егер де бейтарап сым жоқ болса, онда қуатты екі ваттметр көмегімен өлшеуге болады.

6.16-сурет. Қуатты екі ваттметрмен өлшеу.

Бұл жағдайда (6.15) көрініс келесі түрде түрлендіріледі: ток мынаған тең деп алып табамыз:

(6.17)

(6.17) көрініп тұр: қуатты екі ваттметрмен өлшеген кезде бір ваттметірдің кернеу орауышы сызықты кернеуге қосылады, ал ток орауышы А фазаға тізбектеп қосылады, екінші ваттметрдің кернеу орауышы сызықты кернеуге қосылады, ал ток орауышы В фазаға тізбектеп қосылады, сондықтан .

Жетінші тарау