Статистическая природа энтропии

 

Конкретизируем представление об энтропии как о мере энергетического беспорядка.

1. Для этого введём два понятия – макро- и микросостояния системы:

а)макросостояниехарактеризуется макропараметрами – температурой, давлением, объемом, внутренней энергией и т.д.;

б)микросостояние— это конкретное расположение отдельных частиц (молекул) в данный момент времени, а также их скорости и взаимодействия.

Очевидно, что одно и то же макросостояние может реализоваться множеством различных микросостояний. Поэтому для каждого микросостояния существует определенная вероятность piтого, что система находится именно в данном микросостоянии.

Ясно, что S pi= 1.

2. а) Статистическая физика доказывает, что энтропия с точностью до постоянного множителя — это средний логарифм вероятностей микросостояний (возможных при данном макросостоянии), взятый с обратным знаком:

 
 

где Ω — общее число возможных микросостояний.

б) Согласно приведенной формуле, величину беспорядка в системе определяют два фактора.

I. Первый – число микросостояний (Ω): чем оно выше, тем больше членов в сумме (3.25) и, следовательно, меньше средняя вероятность, приходящаяся на один член. Ясно, что при этом выше и беспорядок в системе.

II. Второй фактор — то, насколько микросостояния различаются по своей вероятности pi: чем ближе микросостояния по вероятности, тем беспорядок больше. А если все pi одинаковы, то (при одном и том же Ω) энтропия максимальна.

3. а) Последний случай (равновероятность всех микросостояний: все pi = p) обычно реализуется для системы из очень большого числа частиц, и тогда остается влияние только одного фактора — числа микросостояний (Ω), которое теперь очень просто связано с вероятностью микросостояния:

 
 

б) Выполним для данного случая простые преобразования:

 

 
 

в) Наконец, заметим, что коэффициент А в формуле (3.25) — это константа Болъцмана:

 

имеющая, как видим, размерность энергии (отнесенной к температуре и одной частице). Следовательно, с ее помощью совершается переход от просто «беспорядка» системы к «энергетическому беспорядку».

 
 

г) В итоге, для системы с равновероятными микросостояниями получаем знаменитую формулу Больцмана:

или, в расчете на 1 моль частиц,

 
 

Как видно, абсолютная энтропия системы просто связана с числом возможных микросостояний.

д) Изменение же энтропии в процессе определяется изменением этого числа:

 
 

4. Для иллюстрации представления о микросостояниях обычно приводят следующий пример.

а) В системе — N молекул. Каждая из них характеризуется в некий момент времени координатами хi, yi, zi и энергией Еi.

Вместе эти 4 значения образуют точку в 4-мерном координатно-энергетическом пространстве.

 
 

б) Данное пространство определенным образом разбивается на т ячеек. Ес­ли допустить, что каждая частица с равной вероятностью может находиться в любой из ячеек, тогда общее число микросостояний можно рассчитать по формуле:

Так, если N = 10 частиц, а m = 5 ячеек, то

 
 

 
 

5.Для оценки множества микросостояний реальной системы применим формулу Больцмана к воде. Используем оценки (3.20,а-б) абсолютной энтропии воды и пара (в Дж/моль·К) при 25° С:

 

Подстановка этих величин в (3.27,б) даёт: число микросостояний в расчёте на 1 моль частиц равно

 
 

Получается, что на 6·1023 частиц 1 моля жидкой воды при 25° С имеется меньше 5000 равновероятных микросостояний. В газообразном макро­состоянии число микросостояний почти на 6 порядков выше.

 








Дата добавления: 2016-03-20; просмотров: 944;


Поиск по сайту:

При помощи поиска вы сможете найти нужную вам информацию.

Поделитесь с друзьями:

Если вам перенёс пользу информационный материал, или помог в учебе – поделитесь этим сайтом с друзьями и знакомыми.
helpiks.org - Хелпикс.Орг - 2014-2024 год. Материал сайта представляется для ознакомительного и учебного использования. | Поддержка
Генерация страницы за: 0.007 сек.