Pm магнитного момента-e электрона и B индукции магнитного поля в магнетике. В начальныймомент t0 = 0 времени, например, плоскаяповерхность, ограниченная

В начальныймомент t₀ = 0 времени, например, плоскаяповерхность, ограниченная

Г контуромс круговымтоком I_кр силы, который создаёт -e электрон (рис.7.34), вращающийся по окружности r радиусом свектором vскорости, перпендикулярна OYZ плоскости и имеет υ угол с

OY осью.

Поэтому вектор M₀момента силы(7.82)из раздела 7.1 "Магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях" M = [p_m, B], действующий в начальныймомент t₀ времени на контур с векторомp_mорбитального магнитного момента, направлен (рис.7.34) противоположно OX оси и вращает при наблюдении из концаэтоговектора M₀момента силы плоскуюповерхность, ограничивающуюГ контурс круговымтоком I_кр силы,"против часовой стрелки".

К моменту t₁ = T/4 времени (рис.7.34) плоскаяповерхность, ограниченнаяГ контуромс круговымтоком I_кр силы, становится, вследствие вращения (7.82)из раздела 7.1 "Магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях" M = [p_m, B] момента силы,перпендикулярной OXZ плоскости и имеет υ угол с OX осью. Конец вектора p_mорбитального(7.157)магнитного моментаперемещается "против часовой стрелки" по синей окружности, а являющийсяего продолжением и направленный в противоположную сторону вектор орбитального(7.158) L механического моментасвоимконцомперемещается тоже "против часовой стрелки" по зелёной окружности.

К моменту t₄ = T времени (рис.7.34) плоскаяповерхность, ограниченнаяГ контуромс круговымтоком I_кр силы, вследствие вращения вектором(7.82)из раздела 7.1 "Магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях"

M = [p_m, B] момента силы,возвращаетсяв первоначальное положение, которое существовало в начальныймомент t₀ = 0 времени, т.е. становится перпендикулярной OXZ плоскости и имеет υ угол с OX осью. Конец вектора p_mорбитального(7.157)магнитного моментасовершает один оборот "против часовой стрелки" по синей окружности, а являющийсяего продолжением и направленный в противоположную сторону вектор орбитального(7.158) L механического моментасвоимконцомсовершает тоже один оборот"против часовой стрелки" по зелёной окружности.

За dt элементарное приращение от, например, момента (рис.7.34) t₃ = 3T/4 времени орбитальный(7.158) L механический моментполучает элементарное приращение dL, которое согласноуравнению(1.69) из раздела 1.0 "Физические основы механики" моментов имеет следующий вид: dL = Mdt.(7.161)

Элементарное приращение dL вектораорбитального(7.158) L механического моментасогласно (7.161) коллинеарен вектору(7.82)из раздела 7.1 "Магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях" M = [p_m, B] момента силы, который вращает (рис.7.34)плоскуюповерхность, ограничивающуюГ контурс круговымтоком I_кр силы,"против часовой стрелки", и это элементарное приращение dL вектора направлено с вектором M = [p_m, B] момента силыв одну сторону.

Модуль dL элементарного приращения вектораорбитального(7.161) L механического момента имеет с учётом (7.160) и (7.161) следующий вид: dL = Mdt ↔ dL = p_mBsinυdt,(7.162) где υ - угол между векторами p_m и B; p_m, B - модули орбитальных векторов соответственно