Два режима движения реальной жидкости
Рядом исследователей (Хагеном — в 1839 г. и 1854 г., Д. И. Менделеевым— в 1880 г.) было замечено, что существует два принципиально разных режима движения жидкости. Наиболее полно этот вопрос исследовал в 1883 г. английский физик О. Рейнольде.
Представим на рис. 3-40 сосуд Л, наполненный какой-либо жидкостью; от этого сосуда отходит труба Т с прозрачными стенками, имеющая на конце кран К. Над сосудом А располагается бачок с краской, от которого краска при помощи тонкой трубки подводится к входному сечению трубы Т. Открывая или закрывая кран К, изменяем величину расхода Q жидкости в трубе, а следовательно, и величину средней скорости v = Q : .
В результате таких опытов было установлено следующее. 1. При скоростях v в трубе, меньших некоторой скорости vK:
v< vK (3-126’)
краска, попадающая в трубу Т (рис. 3-40), окрашивает только одну струйку потока. Если к входному сечению трубы Т приключить вторую трубку, подводящую краску (см. рис. 3-41 а, на котором изображена деталь В, указанная на рис. 3-40), то при этом окрасится вторая струйка потока и т. д.
Рис. 3-40. Схема прибора Рейнольдса
2. При скоростях v в трубе, больших vK:
v>vK (3-126")
вся жидкость, находящаяся в трубе, окрашивается по всему своему объему (рис. 3-41, б). Здесь жидкость в целом имеет поступательное движение слева направо, вместе с тем все составляющие ее частицы перемещаются по случайным неопределенно искривленным траекториям, имеющим пространственную форму; при этом движении траектории частиц, проходящие в разные моменты времени через неподвижную точку пространства, имеют различный вид (занимают разное положение в пространстве и имеют различную форму); данное движение носит беспорядочный хаотический характер и
Рис. 3-41. Режимы движения: ламинарный (схема о) и турбулентный (схема б)
сопровождается постоянным перемешиванием жидкости. Движение жидкости, показанное на рис. 3-41, а, получающееся при условии (3-126'), называется ламинарным движением. Здесь частицы жидкости движутся по траекториям, параллельным стенкам трубы, без перемешивания.
Движение жидкости, показанное на рис 3-41, б, получающееся при условии (3-126"), называется турбулентным движением. Здесь имеет место перемешивание жидкости.[22]
Скорость vK, входящая в соотношения (3-126') и (3-126"), при которой турбулентный режим (при уменьшении скоростей в трубе[23]) переходит в ламинарный режим движения жидкости, называется критической скоростью.
О. Рейнольде на основании приближенных теоретических рассуждений, проверенных в дальнейшем опытами, получил следующую формулу[24] для vK:
(3-127)
где R — гидравлический радиус; v — так называемый кинематический коэффициент вязкости жидкости:
(3-128)
здесь — так называемый динамический коэффициент вязкости жидкости (см. ниже § 4-3); ReK — безразмерный эмпирический коэффициент, называемый критическим числом Рей-ноль д с а.
О. Рейнольде дал приближенный вывод зависимости (3-127), основанный на использовании особого метода, называемого методом размерностей.
Предположив, что vK зависит только от трех величин: р, ц и D, можно написать зависимость для vK в следующем виде:
(A)
где а — неизвестный постоянный безразмерный коэффициент; х, у, z— неизвестные показатели степени.
Размерность величин, входящих в (А), следующая:
(Б)
где L, t, M — символы соответственно длины, времени и массы (см. § 4-3). Учитывая (Б), зависимость (А) можно представить в форме:
что и приводится к виду
(Г)
Чтобы эта зависимость имела смысл, показатели степени при М, L, i в правой и левой частях ее должны быть одинаковыми:
x+y=0; -3-y+z-1; -y=1
х= —1; у= +1; z= —1.
Подставляя эти значения х, у, z в зависимость (А) и заменяя обозначение а безразмерной величиной 4ReK, а диаметр трубы D гидравлическим радиусом R = D/4, мы и получав!: формулу для vK.
Безразмерный эмпирический коэффициент ReK (критическое число Рей-нольдса), входящий в формулу (3-127), как показывают опыты, равен:
а) для круглоцилиндрических напорных труб, согласно экспериментам
Рейнольдса (в трактовке их Н. Н. Павловским):
; (3-129)
согласно же данным некоторых других авторов число ReK для круглоцилиндрических труб имеет значительно меньшую величину;
б) для безнапорных цилиндрических каналов широкого прямоугольного
сечения, по данным Хопфа,1
. (3-130)
При обычно встречающейся шероховатости стенок труб величину ReK принято считать от нее не зависящей. В случае цилиндрических достаточно длинных потоков величина ReK оказывается зависящей только от формы поперечного сечения потока.
1 В литературе приводятся и другие значения для этого числа (по данным А. П. Зегжда,ReK= 900-=-1000).
2 На величину ReK в значительной мере влияет степень отклонения формы потока о:
цилиндрической. В случае сужающихся по длине потоков ламинарное движение при увеличении скоростей переходит в турбулентное позже, чем в случае расширяющихся по длине
потоков (при одинаковых прочих условиях).
Формулу (3-127) можно представить в виде:
(3-131)
Введем новое обозначение:
(3-132)
где v — действительная (а не критическая) средняя скорость.
Умножим затем неравенства (3-126') и (3-126") на постоянное для данного потока число (R : v). Тогда, учтя выражения (3-131) и (3-132), условия существования того или другого режима движения жидкости можем переписать в виде:
1) если
Re < ReK, (3-133)
то должен иметь место ламинарный режим,
2) если
Re > ReK (3-134)
то должен иметь место турбулентный режим.
Безразмерная величина Re, выражаемая согласно (3-132), через среднюю скорость v (вычисленную для действительного потока), называется числом Рейнольдса. Не следует смешивать понятий: числа Рейнольдса Re и критического числа Рейнольдса ReK. Соотношениями (3-133) и (3-134) пользоваться удобнее, чем соотношениями (3-126') и (3-126"), поскольку безразмерная величина ReK является постоянной для потока заданной геометрической формы; величина же vK зависит еще от свойств жидкости (что учитывается коэффициентом v), а также от размеров потока.
В заключение приведем следующие отдельные замечания.
1. При изучении напорного движения жидкости в круглых трубах
число Рейнольдса обычно выражают не через гидравлический радиус, что
мы имели выше, а через диаметр т р у б ы D. Такое число Рейнольдса,
учтя (3-54), можно представить в виде:
(3-135)
Пользуясь вместо Re величиной , получаем, согласно Н. Н. Павловскому, [см. (3-129)], что
.
Некоторые другие авторы полагают, что (ReD)K приближается или к 1000, или к 2300. Имея в виду такое положение, далее будем считать, что критическое число Рейнольдса (ReD)K лежит в пределах от 1000 до 2300:
(ReD)K = 1000 2300 (3-136)
2. В гидротехнической практике обычно сталкиваемся с турбулентным движением. Движение воды в трубах, каналах, реках, как правило, является турбулентным. Имеется только один часто встречающийся в гидротехнике случай ламинарного движения — это движение грунтовой воды (воды, просачивающейся через поры грунта). В области же других специальностей, где имеют дело с движением особенно вязких жидкостей (масел и т. п.), ламинарный режим может встречаться достаточно часто.
3. Необходимо особенно подчеркнуть, что приведенные ранее основные уравнения гидродинамики (уравнение неразрывности, уравнение Бернулли и гидравлическое уравнение количества движения) применимы как к ламинарному, так и к турбулентному движению.
При этом, однако, в частности величина потерь напора hf, входящая в уравнение Бернулли, в случае турбулентного и в случае ламинарного потока выражается различными зависимостями. Далее (в гл. 4) будут приведены эти зависимости, а также пояснен вопрос о том, каким образом «беспорядочное», турбулентное движение жидкости (рис. 3-41, б) для расчета заменяется той «струйчатой моделью», которую рассматривали ранее (в предшествующих параграфах).
4. При выполнении соответствующих опытов (рис. 3-40), оградив опытную установку от возможных сотрясений, обеспечив плавный вход жидкости в трубу и т. п.-, мы можем, постепенно увеличивая скорости v в трубе Т,
Рис. 3-42. Переход ламинарного режима (ЛР) в турбулентный (ТР) и переход турбулентного режима в ламинарный. 1 — зона ламинарного режима; 2 — зона турбулентного режима; 3 .— неустойчивая или переходная зона
затянуть» существование ламинарного режима до некоторой скорости v'K, где v'K > vK. Однако ламинарный режим при соотношениях vK < v < v'K является неустойчивым: в этом случае при малейшем возмущении потока (например, при сотрясении трубы Г) ламинарный режим может «разрушиться» и перейти в турбулентный. Скорость v'K иногда называют верхней критической скоростью. Величина ее неопределенна (зависит от условий проведения опытов).
Если при v > vK мы можем хотя бы в искусственной обстановке опыта получить ламинарный режим, то при v < vK турбулентный режим ни при каких условиях получен быть не может.
Поясним сказанное выше при помощи рис. 3-42. На этом рисунке показана ось скоростей v. Если мы движемся по этой оси вверх (увеличивая скорость и), то ламинарный режим (ЛР) переходит в турбулентный режим (ТР) при скорости v'K; если же спускаемся по этой оси вниз, то турбулентный режим переходит в ламинарный при скорости vK, причем скорость vK можно здесь назвать нижней критической скоростью.
Область скоростей vK < v < v'K называют неустойчивой или переходной зоной.
В соответствии со сказанным о скоростях vK и v'K следует различать нижнее число Рейнольдса ReK в частности(ReD)K; [см. (3-136)] и верхнее число Рейнольдса ReK', выражаемое через скорость v'K. При практических расчетах всегда полагают, что в переходной зоне имеет место турбулентный режим.
[1] В дальнейшем в случаях, когда под величиной р понимают как гидростатическое, гак и гидродинамическое давление, данную величину р будем именовать гидромеханическим давлением.
[2] В соответствующих местах уравнений (3-20) порядок расстановки букв х, у, г выдержан согласно так называемой круговой последовательности (х, у, z, х, у, z, . . .): 1) x, у, z; 2) у, z, х; 3) z, х, у. В скобках уравнения (3-20) заключены, как иногда говоря: «накрест взятые производные»
[3] Термин «медленно изменяющееся» движение ранее применялся в ином смысле: так называли движение, именуемое нами «плавно изменяющимся» (стр. 68).
[4] Под элементарной площадкой понимаем весьма малую площадку, удовлетворяющую условиям: координаты z ее точек отличаются друг от друга на бесконечно малую величину; это же условие должно удовлетворяться и для координат х и у, а также для величин рай.
[5] В теоретической гидромеханике термину «струйка» приписывают иногда несколько иной смысл.
[6] Иногда в литературе плавно изменяющееся движение называют медленно изменяющимся (см. сноску на стр. 66).
[7] Существуют системы кривых, к которым нельзя провести ортогональную поверхность. Такого рода системы линий тока рассматривать здесь не будем.
[8] Можно, однако, представить себе частный случай плавно и резко изменяющихся движений, когда и в этом случае живые сечения будут строго плоскими (случай движения в трубе, изогнутой по окружности).
[9] Понятие элементарного объема (параллелепипеда) определяется аналогично понятию элементарной площадки
[10] Один частный случай не прямолинейного равномерного движения (не имеющий практического значения), отмеченный в сноске 3 на стр. 68, как здесь, так и ниже, исключаем из рассмотрения, считая равномерное движение всегда прямолинейным.
[11] С 7-й классификацией движений (т. е. физических явлений) не следует смешивать классификацию математических задач: «задача трехмерная», «задача двухмерная», «задача одномерная». Здесь имеется в виду зависимость того или другого параметра потока (скорости, давления) соответственно от трех, двух или одной координаты пространства. Для заданного случая движения жидкости та или другая математическая задача из названных выше часто получается в зависимости от принятой системы координат. Например, решение вопроса об осесимметричном движении при использовании прямоугольной системы декартовых координат может привести нас к трехмерной задаче; при использовании в этом же случае полярной системы координат — к двухмерной (а иногда и к одномерной) задаче.
[12] Иногда «трубкой Пито» называют измерительное устройство (прибор), состоящее из двух трубок П1 и П2.
[13] Значком «прим» (') обозначаются (как здесь, так и ниже) величины, относящиеся к элементарной струйке.
[14] Доказательство этого положения аналогично доказательству положения (3-84).
[15] Эти численные значения и имеют место в случае так называемого турбулентного режима движения жидкости (см. § 3-23).
[16] Данное уравнение принято называть уравнением Бернулли. Однако Д. Бернулли
получил только уравнение (3-60), приведенное в § 3-12 (для случая установившегося движения
идеальной жидкости, подверженной действию только сил тяжести). Уравнения, описываемые
в настоящем параграфе и в § 3-16 (а также приводимые далее в гл. 9 для случая неустано
вившегося движения), были составлены в дальнейшем на основании как работ Д. Бернулли,
так и работ других авторов (Эйлера, Кориолиса, Буссинеска и др.).
[17] В гл. 9 будет получено уравнение Бернулли, относящееся к неустановившемуся
движению (§ 9-2; 9-3; 9-4).
[18] В этой главе рассматриваются способы определения величин потерь напора hf.
[19] В случае движения в трубе реальной жидкости уровень ее в сосуде В должен располагаться ниже уровня жидкости в сосуде А; при этом линия Е—Е получает некоторый наклон в сторону сосуда В. Если бы мы не пренебрегали скоростями vA и vB и считали vA ≠ vB то и в случае идеальной жидкости имели бы разность уровней в сосудах Л и В,
равную причем величина 0 определялась бы однозначно по этой разности уровней (и площадям горизонтальных сечений сосудов А и В).
[20] Имеется в виду линия Р—Р, построенная для избыточного давления.
[21] Имеется в виду только случай движения тела в направлении действия силы Рх
[22] Слово «ламинарный» происходит от латинского слова, означающего «слоистый». Слово турбулентный» происходит также от латинского слова, означающего «беспорядочный».
[23] При увеличении скоростей и в трубе Т (когда ламинарный режим переходит в турбулентный) значение vK получается иное (см. конец настоящего параграфа).
[24] О. Рейнольдс, собственно, рассматривал только круглые трубы и вместо гидравлического радиуса, входящего в (3-127), использовал диаметр трубы D = AR.
Дата добавления: 2015-12-29; просмотров: 952;