Геофизические методы исследования разрезов скважин

Электрический каротаж

Классификация электрического каротажа

Измеряемые величины: U_ПС – потенциал самопроизвольной поляризации;

ρ_к – кажущееся удельное сопротивление; δ_к – кажущаяся удельная проводи­мость; ξ_к – кажущаяся диэлектрическая проницаемость.

Результаты решения прямых задач могут быть представлены в виде кривых изменения ρ_к вдоль оси скважины (формы кривых сопротивления), в виде семейств кривых зависимостей ρ_к от ρ_п (палеток) или в виде таблиц значений ρ_к.

Цель решения прямых задач ЭК состоит в том, чтобы обеспечить решение обратной задачи – нахождение истинных электрических свойств и геометрии среды по известным значениям электрического поля в отдельных точках скважины, т.е. по данным измерений каротажным зондом. Решение обратной задачи осуществляется в процессе интерпретации результатов материалов каротажа при помощи методических приемов и интерпретационных палеток, которые будут более подробно рассмотрены в дальнейшем.

Электрический каротаж состоит в основном из двух модификаций: метода сопротивлений и метода самопроизвольного возникающего электрического поля естественный, собственных потенциалов.

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО КАРОТАЖА ПО

МЕТОДУ СОПРОТИВЛЕНИЯ

Общие сведения

Для определения удельного сопротивления горных пород в скважине используется источник тока, создающий в окружающей среде электрическое поле.

Допустим, что в неограниченную проводящую среду при помощи электродов А и В (рис. 1) пропускают ток, создающий в ней электрическое поле.

Электрическое поле, созданное в проводящей среде токовыми электродами A и В, тождественно электростатическому полю зарядов электродов А и В, помещенных в непроводящую среду. Разница заключается лишь в том, что в электростатическом поле заряды неподвижны, а в проводящей среде заряды находятся в движении, непрерывно возобновляясь источником тока.

Поэтому рассмотрим вначале электростатическое поле.

Электростатическое поле характеризуется напряженностью в каждой своей точке, численно равной силе, действующей на единицу положительного заряда, помещенного в эту точку, и имеющей направление этой силы, следовательно, напряженность —этовектор (рис. 2, а и б).

Рассмотрим напряженность поля в произвольной точке A, отстоящей от заряда е на расстоянии r.

Рис. 1