При перемещении от точки 3 к точке 2 идем встречно ЭДС, поэтому потенциал точки 2 оказывается ниже (меньше), чем потенциал точки 3 на величину ЭДС Е , т.е.

j₂=j₃ - Е.

Так как на участке без ЭДС ток течет от более высокого потенциала к более низкому, то потенциал точки 1 выше, чем потенциал точки 2, на величину напряжения в сопротивлении R₀ :j₁=j₂ + IR₀.

Таким образом, имеем: j₁=j₃ - Е+IR₀ или IR₀=j₁- j₃+Е, откуда

(1) Запомнить !

Если ЭДС Е направлена встречно току, текущему по данному участку, то в формуле (1) ее надо взять со знаком минус.

За направление ЭДС принято направление от «-» к «+» (внутри ЭДС).

Выражение (1) является наиболее общей формой закона Ома, из которой следуют известныечастные случаи:

1. Если участок цепи не содержит ЭДС: Е=0, r=0, тогда из формулы (1) имеем

IR=j₁-j₂=U₁₂º U , откуда I=

Это закон Ома для однородного участка цепи, т.е. участка

цепи, содержащего только сопротивление R.

2. Замкнем точки 1 и 3, тогда j₁=j₃ и формула (1) будет иметь вид:

IR₀= I(R+r)=Е или I= .

Это закон Ома для замкнутой цепи с источником тока.

3. Если внешняя цепь разомкнута (т.е. I=0), то j₁=j₂и j₂ -j₃=Е.

Таким образом, разность потенциалов на концах разомкнутого источника тока равна ЭДС.

Говоря о напряжении, необходимо рассматривать два случая :

1.Напряжение на участке цепи равно разности потенциалов на концах этого участка лишь тогда, когда в нем нет источника тока, т.е.

U₁₂=j₁-j₂=IR

Иногда величину называют U₁₂ падением напряжения(т.к. j₁>j₂).

В общем случае, если участок цепи содержит ЭДС, то напряжение на этом участке выражается формулой :

U₁₃=j₁-j₃ ± E.

Полезно иметь в виду, что U₁₃ = - U_31.