Электрона металла

Металлы первой группы таблицы Менделеева содержат в электронной оболочке один слабо связанный с атомом валентный электрон. При объединении атомов в кристаллическую решетку этот электрон становится свободным. В узлах кристаллической решетки металла остаются ионы, которые совершают тепловые колебания. Валентные электроны образуют идеальный газ с концентрацией см^–3. В любом макроскопическом объеме имеется одинаковое число положительных и отрицательных зарядов, поэтому на электрон не действуют электростатические силы. Благодаря тепловому движению электрон хаотически перемещается от столкновения с ионом до столкновения с другим ионом. При нормальной температуре средняя скорость теплового движения ~100 км/с.

При термодинамическом равновесии процессы стационарные и вероятность b столкновения электрона за единицу времени не зависит от момента t. За время dt вероятность столкновения

.

Функция распределения времен свободного пробега w(t) равна вероятности того, что время свободного движения лежит в единичном интервале около значения t. Вероятность свободного движения до момента t и столкновения в следующий промежуток dt по теореме умножения вероятностей независимых событий равна

,

и является уменьшением вероятности свободного движения при переходе от t к . Для вероятности свободного движения получаем уравнение

.

Разделяем переменные

,

интегрируем

,

где – вероятность, что время свободного движения лежит в единичном интервале около нуля. Получаем

,

потенцируем

.

Нормируем вероятность

,

получаем

, .

Среднее время свободного пробега

(П.1.22)

обратно вероятности столкновения электрона за единицу времени. При нормальной температуре с. В результате функция распределения времен свободного пробега

. (П.1.23)

Следовательно, вероятность свободного движения в течение времени t уменьшается экспоненциально с ростом t.

Среднеквадратичное время свободного пробега

(П.1.23а)

равно удвоенному квадрату среднего времени свободного пробега, где интеграл вычислен по частям.