Принцип действия ядерного реактора
Энергия связи ядра — это анергия, необходимая для того чтобы разделить атомное ядро на отдельные нуклоны.
Дефект массы ядра равен разности между суммой масс нуклонов, составляющих ядро, и массой ядра:
Запишем формулу Эйнштейна
где Е — полная энергия тела, т — его масса, с — скорость света в вакууме. Используя (1) и (2), найдем
Удельной энергией связи называется энергия связи, приходящаяся на один нуклон:
В а атомной и ядерной физике константу с2 часто выражают во внесистемных единицах, полагая
Здесь 1 МэВ= 1,6 • 10-13 Дж, 1 а.е.м. (атомная единица массы) равна 1/12 массы атома углерода ; приблизительно она равна массе одного нуклона.
Величина удельной энергии связи (4) составляет в среднем 8 МэВ/нуклон. На рис. 1 показана качественная зависимость удельной энергии связи от массового числа А.
В средней части периодической системы 28 < А < 138 величина ε — максимальна. Далее с увеличением массового числа А удельная энергия связи начинает уменьшаться. Ядра атомов тяжелых элементов оказываются менее прочивши.
Для тяжелых ядер возможно самопроизвольное (спонтанное) деление ядер, аналогичное а-распаду. Период полураспада для самопроизвольного деления ядер очень велик. Он составляет величину порядка (1016 / 101Т) лет.
Осколки деления в момент своего образования обладают избытком нейтронов над протонами. Избыточные нейтроны, испускаемые осколками, называются нейтронами деления.
Наиболее важными в практическом отношении делящимися под действием нейтронов веществами являются , и . Ядра и делятся под действием как быстрых (с энергией больше 1,5 МэВ) нейтронов, так и медленных нейтронов, а ядра урана — только под действием быстрых нейтронов. Чаще всего массы осколков относятся как 2:3. Например, достаточно типична реакция
Удельная энергия связи для продуктов реакции оказывается больше, чем исходного ядра (см. рис. 1), поэтому реакция сопровождается выделением энергии. Энергия, освобождающаяся при делении ядра урана, составляет примерно 200 МэВ. Около 80% этой энергии выделяется в виде кинетической энергии осколков, остальные 20% приходятся на. энергию радиоактивного излучения осколков и кинетическую энергию мгновенных нейтронов. Если учесть, что энергия выделяющаяся значительно превосходит энергию, затраченную на деление (порядка 10 МэВ), то становится очевидным колоссальный энергетический выигрыш, даваемый реакцией (6). Например, энергия, освобождающаяся при делении всех ядер в 1 килограмме , такая же, как при сгорании 2 000 000 килограммов бензина.
Новые нейтроны, освобождающиеся при реакции типа (6), могут вызвать деление других ядер урана. Таким образом, возможно возникновение цепной реакции деления. Развитие цепной реакции характеризуется коэффициентом размножения нейтронов К.
Коэффициент размножения нейтронов равен отношению числа нейтронов на. i-том этапе реакции к их числу на предыдущем этапе реакции (рис. 2) К - Ni/Ni-1. Если К < 1 — цепная реакция затухает, К > 1 — лавинообразное нарастание реакции, приводящее к взрыву, К = 1 — фиксированная скорость реакции, имеет место в ядерных установках для получения энергии.
Критической массой делящегося радиоактивного вещества называется такая минимальная масса, в которой самопроизвольно может возникнуть и поддерживаться цепная реакция с коэффициентом К = 1. Величина критической массы зависит от того, какое это вещество, процента примесей, формы поверхности и ряда других факторов. При прочих равных условиях наимень-
шей критической массой обладает образец в форме шара. Лля чистого урана-235, имеющего сферическую форму, критическая масса составляет величину тк ~ 40 кг. В естественных условиях в породе содержится 99,3% 2 и только 0,7% . После трудоемкого и дорогостоящего процесса обогащения на современных химических заводах процент содержания доводится до 70%. Установки, предназначенные для промышленного получения ядерной энергии, называются ядерными реакторами. Первый ядерный реактор был построен под руководством Энрико Ферми и запущен 2 декабря 1942 года в Чикагском университете.
Принципиальная схема устройства ядерного реактора показана на рис. 3. В состав ядерного реактора входят следующие основные элементы:
1 — урановые стержни, являющиеся ядерным топливом,
2 — графитовые блоки, являющиеся замедлителями нейтронов,
3 — регулирующие стержни из кадмия или бора, являющиеся
хорошими поглотителями нейтронов,
4 — теплоноситель, обычно это тяжелая вода или жидкий металл,
например, натрий; в теплоносителе тормозятся продукты деления, выделяя тепловую энергию,
5 — отражатель нейтронов, возвращающий их в активную зону,
6 — слой защиты, не позволяющий излучениям выйти наружу.
В активной зоне реактора устанавливается температура порядка (800-900)К. Теплоноситель отводит из активной зоны тепловую энергию, которая в дальнейшем преобразуется в электрическую.
Кроме реакции деления возможен другой тип ядерной реакции (см. рис. 1), дающий энергетический выигрыш. Это реакция синтеза. При этом сливаются два легких ядра, образуя одно более тяжелое. Подобные реакции осуществляются в недрах звезд, в экспериментальных термоядерных реакторах, а также в водородной бомбе. Приведем типичный пример подобной реакции:
Энергия, выделяющаяся при слиянии 1 кг смеси дейтерия с тритием, примерно в восемь раз больше, чем энергия, выделяющаяся при делении 1 кг урана. Для осуществления реакции синтеза необходимо, чтобы ядра, преодолевая силы кулоновского отталкивания, сблизились на расстояния меньше, чем 10-15 м. В свою очередь, как показывают расчеты, температура, необходимая для подобного сближения, составляет величину порядка 8 ∙ 107 К. В настоящее время продолжаются работы по созданию термоядерного реактора, пригодного для производства электроэнергии.
Лекция №42
Дата добавления: 2015-08-11; просмотров: 968;