Термодинамическая интерпретация изнашивания

Важнейшим достоинством термодинамического подхода к оценке изнашивания является открываемая им возможность анализировать разнородные процессы с единой точки зрения.

Деформация трением протекает в условиях неоднородности механических напряжений, температур, химического потенциала, переноса энергии, вещества и импульса - фундаментальных превращений энергетического типа.

Процесс изнашивания в термодинамическом подходе относят к явлению массопереноса. Непосредственной причиной массопереноса является локальное изменение химического потенциала вещества и среды, а развитие массопереноса опирается на общие термодинамические законы, в частности на принцип Ле-Шателье, согласно которому всякое внешнее воздействие, выводящее систему из равновесия, инициирует в ней процессы, стремящиеся возвратить систему в исходное состояние.

Общим признаком превращений в трибосистемах является их необратимый характер, выражающийся в производстве энтропии.

Баланс энергии при трении с позиций термодинамического анализа можно представить в форме, отражающей первое и второе начала термодинамики:

, (4.1)

где S и U - удельное значение энтропии и внутренней энергии материала; r и Т - плотность и температура; s_ik - тензор напряжений; e_ik - тензор деформаций (упругих и пластических); У_j и Z_i - локальные значения химического потенциала и концентрации компонент; А_к и а_к - обобщенные силы и координаты.

, (4.2)

где - диссипация механической энергии за счет вязкости материала;

(j^(е)-j) - поток тепла, плотность которого характеризует тензор теплопроводности l_ik=l_ki.

С учетом теплопроводности поток вещества (массоперенос) определяется с помощью химических потенциалов (j_i-j), дающих значение избыточного локального химического потенциала данного компонента.

Плотность потока вещества имеет вид

. (4.3)

Здесь g_ik- кинетический коэффициент массопереноса, g_ik ~Д_ik, где Д_ik - тензор самодиффузии.

Плотность потока тепла

, (4.4)

где l_ik=l_ki - тензор теплопроводности.

Из анализа изнашивания на основе положений термодинамики следует, что перенос вещества в термодинамической системе узлов трения опосредован плотностью потока теплообразования, диссипацией и химическим потенциалом элементов системы.

Механическая составляющая процесса разрушения в той же интерпретации может быть рассмотрена по схеме, предложенной А.А. Дубининым.

Упругая среда, в которой распространяется механическое воздействие, воспринимает их как продольные, поперечные и поверхностные волны, вызываемые как падающим, так и отраженным импульсом.

Мерой энергии волн является объемная плотность кинетической энергии среды

, (4.5)

а объемная плотность потенциальной энергии среды

, (4.6)

где dW_k и dW_n - кинетическая и потенциальная энергии малых объемов среды dV; r - плотность; n - фазовая скорость волн в среде; e - относительная деформация.

Объемная плотность энергии воздействующих волн

. (4.7)

Поскольку объемная плотность энергии волн зависит от координат и времени, скорость переноса энергии волной равна скорости перемещения в пространстве при максимальной объемной плотности энергии волны.

При оценке изнашивания необходимо учитывать необратимый характер деформации трением, для чего используют характеристики термодинамической вероятности происходящих событий.

И. Пригожин рекомендовал для этого формулу вероятности состояния системы Эйнштейна:

, (4.8)

где S* - значение энтропии в состоянии равновесия, а K - константа Больцмана.

При воздействии на систему образуется диссипативный поток рассеяния J_S. Если - производная энтропии, а t - время релаксации, то

. (4.9)

Вероятность необратимого процесса тем больше, чем меньше плотность потока энтропии и время релаксации.

Придерживаясь такого подхода, В.В. Федоров предложил свою термодинамическую концепцию разрушения материалов при пластической деформации и при изнашивании.

В его работах разрушение опосредовано конкуренцией двух взаимосвязанных, но противоположных тенденций роста плотности повреждаемости И_е и снижения (высвобождения) этой энергии за счет релаксации.

Из (4.8) и (4.9)

, (4.10)

где J_s – диссипативный поток.

Скрытую энергию повреждаемости создают флуктуации тепловой энергии в поле механических напряжений. При достижении критической плотности скрытой энергии происходит разрушение, как это показано на рис. 4.2, в зависимости от величины действующих напряжений.

Кинетические кривые изменения плотности скрытой энергии U_е в деформируемом объеме материала (сталь 45) до момента разрушения при N циклов нагружения:

1) s_а=25,3 кгс/мм², N=28^. 10³ ц;

2) s_а=24,8 кгс/мм², N=59^. 10³ ц;

3) s_а=23,9 кгс/мм², N=88^. 10³ ц;

4) s_а=23,1 кгс/мм², N=133^. 10³ ц;

5) s_а=22,5 кгс/мм², N=265^. 10³ ц.

При описании изнашивания В.В. Федоров использовал определение величины износа в виде

(4.11)

где V - объем продуктов износа, а S - площадь поверхности трения.

Используя представления о запасенной энергии повреждений, В.Д. Федоров представил износ как отношение скоростей изменения основных компонентов энергии:

(4.12)

,

где - скорость изменения скрытой энергии в объеме материала V; DU_тf - изменение плотности тепловой составляющей внутренней энергии; DU*- изменение плотности внутренней (скрытой) энергии; w- удельная мощность трения; d_е - относительная величина скрытой энергии.

В итоге обзора термодинамического подхода к интерпретации изнашивания приведем точку зрения Л.И. Бершадского, который рассматривал разрушение материала при изнашивании как переход вещества в форму с большей энтропией, т.е. в менее упорядоченное состояние. Разрушение наступает после достижения некоторой критической величины накопленной энергии (беспорядка) и негоэнтропии (меры разнообразия).

Такое определение поражает точной характеристикой физического критерия износостойкости или работоспособности материала как главного объекта трибосистемы.