Годограф рефрагированной волны
Рис. 66. Годограф рефрагированной волны |
Рефрагированная волна образуется при прохождении луча под границу раздела по криволинейной, выпуклой книзу траектории (рис. 62).
Найдем кривизну луча и определим ее связь с градиентом скорости. Из рис. 66 находим кривизну k (Облогина, 1968):
. (IX.32)
Изменение угла di ищем из закона преломления:
. (IX.33)
Так как угол i мал, то cos di » 1, sin di » di; и
. Преобразуем (IX.33) пользуясь полученным выражением: . Отсюда
; . (IX.34)
Подставим (IX.34) в (IX.32):
. (IX.35)
Обозначим:
, (IX.36)
и, учитывая, что , окончательно получим выражение кривизны k
. (IX.37)
Формула (IX.37) связывает кривизну рефрагированного луча с градиентом скорости. Анализ ее показывает:
1) чем больше градиент скорости в геологической среде, тем больше кривизна луча k;
2) лучи имеют постоянную кривизну, т.е. дуги окружности, если скорость изменяется по линейному закону.
В самом деле, если
, (IX.38)
то
; . (IX.39)
При c = const k = const;
3) луч обращен выпуклостью книзу, если grad c положителен, т.е. скорость с глубиной возрастает. Если же скорость убывает, то луч из выпуклого становится вогнутым, т.е. имеет точку перегиба;
4) чем больше угол i выхода луча из источника, тем больше его кривизна.
Найдем уравнение рефрагированного луча. Из рис. 66 находим:
; ; (IX.40)
. (IX.41)
Введем согласно (IX.36) параметр p:
, (IX.42)
где с* – кажущаяся скорость. Следовательно,
sini = pc(z). (IX.43)
Так как , то выражение (IX.41) можно переписать в виде:
. (IX.44)
Мы получили интегральное уравнение рефрагированного луча. Найдем время пробега луча, т.е. годограф рефрагированной волны:
, (IX.45)
Из рис. 66 находим:
. (IX.46)
В итоге получаем интегральное выражение для годографа:
. (IX.47)
Теперь надо решить оба полученные уравнения (IX.43) и (IX.47). Зададимся линейным законом изменения скорости с глубиной (IX.38). Для решения уравнения (IX.44) воспользуемся простой формулой:
;
После подстановки пределов получим:
.
Возведем в квадрат обе части полученного уравнения и после простых преобразований получим:
. (IX.48)
Это уравнение окружности с координатами центра , лежащего на прямой, параллельной оси x, и радиусом R, равным:
. (IX.49)
Таким образом, при линейном возрастании скорости с глубиной рефрагированная волна распространяется по окружности, центр которой расположен на прямой , параллельной оси x (рис. 66).
Оценим zmax – глубину проникновения луча при данном законе изменения скорости:
, (IX.50)
. (IX.51)
Из (IX.51) найдем: . Так как
,
то после подстановки полученного выражения в (IX.46) получим:
. (IX.52)
Формула (IX.52) позволяет определить глубину проникновения луча рефрагированной волны при линейном возрастании скорости с глубиной. Максимальное значение скорости на глубине zmax определим из выражения:
, (IX.53)
где градиент скорости b равен:
. (IX.54)
Анализируя полученное выражение для zmax, видим, что глубинность всегда зависит от базы наблюдения (взрыв-прибор), т.е. расстояния x. Чем больше это расстояние, тем глубже сейсмическая рефрагированная волна проходит в земную кору. Количественный анализ этой формулы и ее значение для понимания сейсмических данных ГСЗ по результатам исследования в океане будут даны в следующем параграфе.
Теперь обратимся к годографу рефрагированной волны (IX.47):
.
Решение этого интеграла требует громоздких вычислений, поэтому воспользуемся более простым методом, предложенным Т. И. Облогиной (1968). Кажущаяся скорость c* в точке выхода луча на земную поверхность равна истинной скорости в вершине луча, т.е.
. (IX.55)
Следовательно,
. (IX.56)
Отсюда уравнение годографа будет:
. (IX.57)
Поскольку c(zmax), как нам известно (IX.53), то:
. (IX.58)
Это табличный интеграл вида . Поэтому
Но натуральный логарифм полученного выражения есть гиперболический синус:
.
Следовательно
. (IX.59)
Это и есть уравнение годографа рефрагированной волны для линейного закона изменения скорости. Лучи и годографы показаны на рис. 62. При других законах изменения скорости с глубиной годограф будет иметь иной вид.
Каждую точку годографа рефрагированной волны можно рассматривать как точку вступления фиктивной головной волны. Поэтому О.К. Кондратьев предложил рассчитывать глубину проникновения луча по формуле
, (IX.60)
где t0 – время, определяемое по годографу (рис. 66), с0 – средняя скорость в толще, где проходит луч; .
В соответствии с этим можно определить по точке излома годографа или по начальной точке ; или как среднее арифметическое из этих выражений:
. (IX.61)
Скорость в точке максимального проникновения луча, как было показано выше, равна кажущейся скорости, т.е.
. (IX.62)
Глубина H определяется по формуле:
. (IX.63)
Более точная оценка глубины проникновения рефрагированной волны может быть проведена по формуле Гертглотца-Вихерта, преобразованной в 1934 г. С. В. Чибисовым для целей сейсморазведки:
. (IX.64)
где xнач < x <x – точки разбиения профиля x на участки x, в пределах которых функция с*(x) минимальна. Для определения кажущейся скорости с* годограф рефрагированной волны осредняется плавной кривой и затем графически дифференцируется.
Вычисления можно проводить по формуле прямоугольников:
, (IX.65)
где
. (IX.66)
Для случая линейной зависимости ;
, (IX.67)
где , до границы раздела . Годограф рассматривается как интегральная функция. Формула (IX.67) позволяет оценить длину годографа (x), необходимую, например, чтобы достичь границы Мохоровичича (подошвы земной коры).
При zmax = 40 км, с*(x)=8,1 км/с, x= 132 км.
Таким образом, для определения мощности земной коры в океане, сравнимой с мощностью коры континентов, включающей слой воды, осадков, базальтов и низов коры с соответствующими скоростями упругих продольных волн c1 = 1,5 км/с, с2 = 2,0 км/с, с3 = 5,0 км/с, с4 = 6,5 км/с, и на границе Мохоровичича c*(x) = 8,1 км/с, длина годографа, при которой начинается регистрация рефрагированных волн от подошвы земной коры, должна быть не менее 132 км (см. рис. 67).
Рис. 67. Эмпирически установленная по данным 268 годографов
(1950 – 1979 гг.) зависимость глубины сейсмозондирования от длины
профиля и сравнение ее с теоретической кривой (1) (по Орлёнку, 1985)
Рис. 68. К определению кривизны луча
Дата добавления: 2015-06-27; просмотров: 1967;