Интерференция в плоскопараллельных пластинках. Полосы равного наклона

Из соотношения Δ = 2hn cos r следует, что для плоскопараллельной однородной пластинки (h и п всюду одни и те же) разность хода может меняться только при изменении угла наклона лучей. Если эту пластинку осветить монохроматическим пучком лучей, падающих на нее под разными углами (например, сходящимся пучком), то каждому значению r будет соответствовать своя разность хода. Очевидно, что все лучи, соответствующие одному и тому же значению r, т. е. имеющие одинаковый наклон, будут давать одну и ту же разность фаз. Таким образом, интерференционные максимумы или минимумы будут располагаться по направлениям, соответствующим одинаковому наклону лучей.

Рис. 6.1 показывает, что лучи 1 и 2, отразившиеся от верхней и нижней граней будут параллельны друг другу, ибо пластинка плоскопараллельна. В соответствии с этим явления интерференции будут наблюдаться только на достаточно большом расстоянии от пластинки (теоретически для идеальной пластинки – в бесконечности. Для их наблюдения необходимо аккомодировать глаз на бесконечность или же собрать интерферирующие лучи при помощи линзы.

Параллельные пучки 1 и 2 соединятся в фокусе О линзы L; в то же место придут и всякие другие лучи, параллельные SA. Поэтому интерференционные полосы будут локализованы в бесконечности. Лучи S'А', наклоненные под иным углом, соберутся в другой точке в фокальной плоскости линзы.

Конфигурация интерференционных полос в фокальной плоскости линзы определяется в этом случае набором углов в световых пучках, падающих на плоскопараллельпую пластинку. Если на пластинку падает световой конус с осью, нормальной к пластинке, равномерно заполненный светом (таким будет световой пучок от протяженного источника света), то в фокальной плоскости линзы интерференционные полосы будут иметь форму колец. Каждое кольцо будет соответствовать определенному значению угла преломления r и, следовательно, определенному углу падения, световых лучей на стеклянную пластину. Кольцеобразная форма интерференционных полос в фокальной плоскости объектива будет определяться тем, что каждому значению угла раствора i светового конуса будет соответствовать набор разных азимутов (от 0 до 2π ) световых лучей, формирующих боковую поверхность этого светового конуса. Описанные интерференционные полосы получили название интерференционных полос равного наклона.