К заданному центру
Теорема. Любую произвольную систему сил, действующую на тело, можно привести в общем случае к силе и паре сил.
Такой процесс замены системы сил одной силой и парой сил называют приведением системы сил к заданному центру.
Пусть задана произвольная система сил (F1, …, Fn) (рис. 1.42).
Последовательно применяя метод Пуансо к каждой из заданной системы сил, приведём её к произвольному центру О. В результате этого получим систему сил (F1, …, Fn), приложенных в центре О, и присоединённую пару сил с моментом M= Σ MО(Fi). Складывая силы F1, …, Fn по правилу параллелограмма, получим их равнодействующую R*, равную геометрической сумме заданных сил и приложенную в центре приведения.
Геометрическую сумму всех сил системы называют главным вектором системы сил и, в отличие от равнодействующей R, обозначают R*.
Вектор M= Σ MО(Fi) называют главным моментом системы сил относительно центра приведения.
Этот результат можно сформулировать следующим образом: силы, произвольно расположенные в пространстве, можно привести к одной силе, равной их главному вектору и приложенной в центре приведения и к паре сил с моментом, равным главному моменту всех сил относительно центра приведения.
Выбор центра приведения не отражается на модуле и направлении главного вектора R*, но влияет на модуль и направление главного момента М. Главный вектор R* является свободным вектором и может быть приложен в любой точке тела.
Дата добавления: 2015-05-30; просмотров: 979;