Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников.
Г. Ом в 1826 г. экспериментально установил закон, который называется законом Ома для однородного участка цепи:Ток, текущий по однородному металлическому проводнику, пропорционален падению напряжения на проводнике.
I= ( ), (12-14)
где R - сопротивление проводника, измеряется в СИ в омах [Ом]; из (12-14) следует, что 1Ом =1 В/1 А.
Сопротивление проводника
R =ρl / S , (12-15)
где - удельное сопротивление, измеряется в СИ вОм ×м. Оно зависит от температуры: = T, где - удельное сопротивление при температуре t = 0°С, - температурный коэффициент сопротивления, близкий к 1/273 К , T- термодинамическая температура; так что с ростом температуры сопротивление металлических проводников увеличивается. Качественная температурная зависимость удельного сопротивления металлического проводника представлена на рис.12.3
Найдем связь между векторами и . Для этого мысленно выделим в окрестности некоторой точки проводника элементарный цилиндрический объем с образующими, параллельными векторам и , (рис.12.4).
Между концами проводника длиной dl напряжение U = Edl, под действием которого через его поперечное сечение площадью dS течет ток I = jdS.
Сопротивление цилиндрического проводника, в нашем случае, равно
R = .
Используя закон Ома для участка цепи I = , находим:
jdS = ,
откуда и получаем закон Ома в дифференциальной форме
= = , (12-16)
где = удельная электропроводность; [ ] = 1 / (Ом м).
Дата добавления: 2015-04-15; просмотров: 1033;