Магнитное поле уступа

Модель уступа имеет важное значение для интерпретации результатов наблюдений в нефтяной магнитометрии. Она применима при изучении особенностей строения осадочного чехла, зон выклинивания и разломной тектоники (рис.7.13). В литературе модель уступа иногда рассматривается как сброс или контакт пород с различными величинами намагниченности. Рассмотрим решение прямой задачи для наиболее простой модели – вертикального уступа (рис.7.14).

Рис. 7.13. Геологическая модель грабена

Будем считать, что намагничивающее поле действует вертикально, тогда магнитная аномалия будет возникать за счет действия избытка масс в контуре ABCD полубесконечного прямоугольника. Для решения прямой задачи можно использовать формулы (7.16 и 7.17), которые после сложения величин влияния верхней и нижней кромок прямоугольника преобразуются к виду

= ,

(7. 22)

.

0 x

r₁ r₂ θ₁ h

A θ₂ B

d

C D

Рис. 7.14. К выводу формулы (7.22)

Согласно формулам при х = 0значение Z = 0 и х = ±∞, а при х = х_э , где Z_мах,,

х_э = .

Рис. 7.15. Кривые Z и Н над уступом

Кривая H имеет максимум при х = 0. Абсциссы х_1/2 на кривой H связаны с глубинами h и d:

х_э = ,

т.е. они совпадают с абсциссами Z_max (рис. 7.15).

Магнитное поле над зонами контактов пород при наклонной линии сброса представлено на рис. 2.16.

Рис. 2.16. Магнитное поле над контактом

при наклонной линии сброса

7.6. Обзор формул для решения прямой задачи ΔТ

Аномальные графики ΔТ (6.18) зависят не только от заданной формы намагниченных источников, но и от направления профиля. В соответствии с этим приведем ряд соотношений для решения прямой задачи. Для штока будем иметь

. (7.23)

Для профиля y = 0

,

Аналогично можно записать формулы связи для вертикального диполя (шара):

,

(7.24)