Б) Однослойная цилиндрическая стенка
Рассмотрим стационарный процесс теплопроводности в однослойной цилиндрической стенке (трубе) с внутренним диаметром d1 = 2r1 и наружным диаметром d2 = 2r2 (рис.6).
На поверхностях стенки заданы постоянные температуры t1 и t2. Коэффициент теплопроводности в заданном интервале температур считаем постоянным. Необходимо найти распределение температур в цилиндрической стенке и тепловой поток через нее.
Рис.6. Цилиндрическая стенка. Г.У. 1 рода.
В данной задаче дифференциальное уравнение теплопроводности удобно записать в цилиндрической системе координат. Так как qv = 0 и ∂t/∂τ = 0, то поделив правую и левую часть уравнения (19) на а получим:
(46)
Ось трубы совмещена с осью Оz, т.е. при фиксированном радиусе температура вдоль трубы не изменяется, поэтому
(а)
Кроме того, т.к. температуры на наружной и внутренней поверхностях трубы неизменны, изотермические поверхности являются цилиндрическими, имеющими с трубой общую ось. Тогда температура не должна, зависеть от угла φ, т.е.
(б)
Следовательно, t есть функция только r, т.е. температурное поле будет одномерным.
С учетом (а) и (б) уравнение (46) принимает вид:
(47)
Граничные условия:
при
при (48)
Совместное решение (47) и (48) дает уравнение температурного поля в цилиндрической стенке.
Для решения введем новую переменную:
,
тогда , (в)
Подставляя (в) в уравнение (47), получим:
(49)
Домножив левую и правую часть (49) на rdr, запишем
или (г)
Интегрируя (г), получим
(е)
Переходя к первоначальным переменным, перепишем (е) в виде:
или (50)
Разделив переменные и проинтегрировав (50), получим:
(51)
Определим постоянные интегрирования С1 и С2, подставив в уравнение (51) граничные условия:
при , отсюда
при , отсюда (д)
Решение уравнений (д) относительно С1 и С2 дает
,
Подставив значения С1 и С2 в уравнение (51), получим:
или (52)
Выражение (52) представляет собой уравнение логарифмической кривой, т.е. распределение температуры по толщине цилиндрической стенки является криволинейным.
Для нахождения теплового потока, проходящего через цилиндрическую поверхность F, воспользуемся законом Фурье:
Из уравнения (50) значение температурного градиента:
Учитывая, что F = 2πrl, где l - длина трубы, получим
Заменив радиусы на диаметры, запишем:
(53)
Тепловой поток (53) может быть отнесен к единице внутренней поверхности, к единице наружной поверхности или к единице длины трубы.
При этом расчетные формулы для плотности теплового потока принимают вид:
, (54)
где q1, Вт/м2 - плотность теплового потока для внутренней поверхности;
(55)
где q2, Вт/м2 - плотность теплового потока для наружной поверхности;
, (56)
где ql, Вт/м2 - линейная плотность теплового потока.
Линейная плотность теплового потока ql - это количество тепла, которое проходит в единицу времени через стенку трубы длиной в 1 м в радиальном направлении.
Из уравнений (54) - (56) устанавливается связь между q1, q2 и ql:
(57)
Дата добавления: 2016-01-18; просмотров: 904;