Б) Однослойная цилиндрическая стенка

Рассмотрим стационарный процесс теплопроводности в однослойной цилинд­рической стенке (трубе) с внутренним диаметром d1 = 2r1 и наружным диаметром d2 = 2r2 (рис.6).

На поверхностях стенки заданы постоянные температуры t1 и t2. Ко­эффициент теплопроводности в заданном интервале температур считаем постоян­ным. Необходимо найти распределение температур в цилиндрической стенке и тепловой поток через нее.

 

Рис.6. Цилиндрическая стенка. Г.У. 1 рода.

 

В данной задаче дифференциальное уравнение теплопроводности удобно записать в цилиндрической системе коор­динат. Так как qv = 0 и ∂t/∂τ = 0, то поделив правую и левую часть уравнения (19) на а получим:

 

(46)

 

Ось трубы совмещена с осью Оz, т.е. при фиксированном радиусе температура вдоль трубы не изменяется, поэтому

(а)

Кроме того, т.к. температуры на наружной и внутренней по­верхностях трубы неизменны, изотермические поверхности являют­ся цилиндрическими, имеющими с трубой общую ось. Тогда темпера­тура не должна, зависеть от угла φ, т.е.

(б)

Следовательно, t есть функция только r, т.е. темпера­турное поле будет одномерным.

 

 

С учетом (а) и (б) уравнение (46) принимает вид:

(47)

Граничные условия:

при

при (48)

Совместное решение (47) и (48) дает уравнение температурного поля в цилиндрической стенке.

Для решения введем новую переменную:

,

тогда , (в)

Подставляя (в) в уравнение (47), получим:

(49)

Домножив левую и правую часть (49) на rdr, запи­шем

или (г)

Интегрируя (г), получим

(е)

Переходя к первоначальным переменным, перепишем (е) в виде:

или (50)

Разделив переменные и проинтегрировав (50), получим:

(51)

 

 

Определим постоянные интегрирования С1 и С2, подста­вив в уравнение (51) граничные условия:

 

при , отсюда

при , отсюда (д)

 

 

Решение уравнений (д) относительно С1 и С2 дает

,

Подставив значения С1 и С2 в уравнение (51), получим:

или (52)

 

Выражение (52) представляет собой уравнение логарифмической кривой, т.е. распределение температуры по толщине цилиндрической стенки является криволинейным.

Для нахождения теплового потока, проходящего через цилинд­рическую поверхность F, воспользуемся законом Фурье:

Из уравнения (50) значение температурного градиента:

Учитывая, что F = 2πrl, где l - длина трубы, получим

Заменив радиусы на диаметры, запишем:

(53)

Тепловой поток (53) может быть отнесен к единице внутренней поверхности, к единице наружной поверхности или к единице длины трубы.

 

При этом расчетные формулы для плотности теплового потока принимают вид:

 

, (54)

где q1, Вт/м2 - плотность теплового потока для внутренней поверхности;

(55)

где q2, Вт/м2 - плотность теплового потока для наружной поверхности;

, (56)

где ql, Вт/м2 - линейная плотность теплового потока.

 

Линейная плотность теплового потока ql - это количество тепла, которое проходит в единицу времени через стенку трубы длиной в 1 м в радиальном направлении.

Из уравнений (54) - (56) устанавливается связь между q1, q2 и ql:

(57)

 








Дата добавления: 2016-01-18; просмотров: 887;


Поиск по сайту:

При помощи поиска вы сможете найти нужную вам информацию.

Поделитесь с друзьями:

Если вам перенёс пользу информационный материал, или помог в учебе – поделитесь этим сайтом с друзьями и знакомыми.
helpiks.org - Хелпикс.Орг - 2014-2024 год. Материал сайта представляется для ознакомительного и учебного использования. | Поддержка
Генерация страницы за: 0.013 сек.