Отражение звука от слоя
Рассмотрим задачу об отражении плоской волны от однородного слоя толщиной h, падающей под горизонтальным углом ai на верхнюю и нижнюю границу слоя (рис. 61). Будем полагать, что среды 1 и 3, разделяемые слоем h, также являются однородными, т.е. распределение скорости и плотности в них по z и по x постоянны. Решение задачи впервые было изложено в работе Л. М. Бреховских (1957). Им мы и воспользуемся.
Рис. 61. Отражение звука от тонкого слоя |
Эта задача имеет важное приложение для сейсмоакустики и гидроакустики. В частности, таким слоем можно аппроксимировать толщу океанических осадков, подстилаемых базальтовым фундаментом, что справедливо для волн низкой частоты, соизмеримых с мощностью осадочной толщи, либо с каким-нибудь верхним слоем осадков, например, до первой отражающей границы (горизонт А). Мощность этого неконсолидированного слоя в океане в среднем меняется в пределах 150 – 300 м.
При прохождении волны через слой происходит интерференция (сложение) колебаний от верхней и нижней границ слоя. Поэтому для результирующего акустического поля в слое h можно написать следующее выражение:
. (VIII.68)
Ранее было показано, что отношение акустического давления к колебательной скорости при нормальном падении плоской волны на границу раздела двух сред характеризует волновое сопротивление (импеданс) среды (rc). При произвольном падении a
. (VIII.69)
Здесь мы обозначим акустический импеданс буквой g, чтобы не путать с координатой z.
При смене направления распространения волны cosa меняет знак и
. (VIII.70)
В соответствии с этим будем считать, что среды 1, 2, 3 (рис. 61) характеризуются импедансом:
, где j=1, 2, 3... (VIII.71)
Найдем акустическое давление и колебательную скорость, создаваемые результирующим полем U2 в слое h (Бреховских, 1957):
(VIII.72)
В соответствии с формулой (VIII.69) отношение на границе z=0 должно равняться импедансу среды 1, т.е.
, (VIII.73)
откуда
, или . (VIII.74)
На верхней границе слоя, т.е. при z = h, из выражений (VIII.72) имеем:
, (VIII.75)
Подставляя в (VIII.75) значение из (VIII.74) после простых преобразований с учетом формулы Эйлера:
, (VIII.76)
получим:
. (VIII.77)
Здесь через gвх мы обозначим входной импеданс на верхней границе слоя. Теперь найдем звуковое поле в среде 3. Соответствующие выражения для давления и колебательной скорости имеют вид:
(VIII.78)
При z=h отношение должно быть равно входному импедансу слоя g3, т.е.
. (VIII.79)
Следовательно, коэффициент отражения на верхней границе будет равен:
. (VIII.80)
Подставляя сюда выражение (VIII.77), для gвх получим:
. (VIII.81)
Это и есть выражение для коэффициента отражения от слоя толщиной h.
Определим теперь амплитуду прошедшей через слой h волны. Поле этой волны в среде 1 будет:
. (VIII.82)
Согласно условиям непрерывности смещений, давлений и скорости на границе раздела z=0, смещение U1 должно быть равно смещению U2, определенному выражением (VIII.68):
. (VIII.83)
Полагая z=0 и учитывая закон Снеллиуса , получаем:
. (VIII.84)
Аналогично из условий непрерывности U на границе z=h, согласно выражениям (VIII.68) и (VIII.78), получаем:
или, с учетом ,
. (VIII.85)
Разделим (VIII.84) на (VIII.85) и в полученное выражение подставим значения R12 и :
. (VIII.86)
Полученная формула характеризует коэффициент прозрачности слоя.
Проанализируем теперь полученные выражения для R32 и W. Если слой имеет нулевую мощность (h = 0), то формулы (VIII.81) и (VIII.86) переходят в обычные выражения для коэффициента отражения и преломления от границы полупространства:
; (VIII.87)
. (VIII.88)
Полагая
(VIII.89)
и подставляя их в формулы (VIII.81) и (VIII.86), получим обобщенные выражения для коэффициента отражения и прозрачности слоя h:
, (VIII.90)
. (VIII.91)
Если волна падает вертикально на поверхность слоя, что соответствует случаю глубокого моря, то, полагая в формуле (VIII.81) cosa2 = 1 и заменив экспоненциальные множители согласно формуле Эйлера , после простых преобразований получим:
. (VIII.92)
Разделив R на действительные и мнимые члены, получим для квадратного модуля , где a=Re(R), b=Im(R); окончательно получим выражение для коэффициента отражения от слоя при нормальном падении волны:
. (VIII.93)
Наличие в выражении для функции sin2k2h свидетельствует, что модуль коэффициента отражения от слоя есть периодическая функция. Максимумы и минимумы осцилляции легко находятся обычным путем:
, (VIII.94)
что имеет место при sin2k2h=0, т.е. если k2h=np, откуда ; (n=0,1,2...);
, (VIII.95)
что имеет место при sin2k2h=1, т.е. если , откуда . Таким образом, если g3 < g2 < g1, то R23R12 > 0 и коэффициент отражения имеет максимум при отражении от слоя, толщина которого h кратна целому числу полуволн, и минимум, если толщина слоя кратна нечетному числу четверти длины волны. В первом случае
; (VIII.96)
во втором
. (VIII.97)
Из последнего выражения видно, что если R23=R12, то отражение от слоя будет отсутствовать совсем. Подставляя в это равенство выражение для импедансов сред:
,
получим
. (VIII.98)
Таким образом, если между двумя любыми средами поместить четвертьволновой слой с импедансом, равным среднему геометрическому импедансу этих сред, то отражение от слоя будет отсутствовать совсем.
Можно показать, что коэффициент отражения от слоя с поглощением представляет собой по-прежнему осциллирующую функцию. Однако размах осцилляции уменьшается с увеличением мощности слоя h, и при больших h величина становится постоянной величиной, равной модулю коэффициента отражения от верхней границы слоя. Это значит, что в толстом слое с поглощением волны затухают, не доходя до нижней границы слоя и, следовательно, не образуют интерференцию с отраженной от этой границы волной.
Период осцилляции тот же, что и в слое без поглощения, с той лишь разницей, что амплитуда осцилляции затухает с увеличением мощности слоя. Следует отметить, что аналогичный эффект поглощения в слое обеспечивается умножением модуля R на экспоненту, учитывающую фактор поглощения a:
. (VIII.99)
Исследование поведения коэффициентов отражения в функции h или частоты w в слоях позволяет определить важнейшие характеристики среды – такие, как скорость звука и поглощение в глубоководных осадочных слоях, что было найдено нами (Орлёнок, 1977; см. §7).
Дата добавления: 2015-06-27; просмотров: 1148;