Теоретическая часть. Рассмотрим подробнее, как проводится теоретический анализ треков заряженных частиц, движущихся со скоростями
Рассмотрим подробнее, как проводится теоретический анализ треков заряженных частиц, движущихся со скоростями, близкими к скорости света. Для этого необходимо рассмотреть основные положения динамики больших скоростей.
В 1905 г. Альберт Эйнштейн объяснил многие экспериментальные результаты, не укладывающиеся в рамки классической физики, в своей теории относительности. В основу первой части теории, названной специальной теорией относительности (СТО), Эйнштейн положил два постулата:
1. Никакими опытами внутри любой равномерно движущейся системы нельзя обнаружить, движется ли эта система или находится в состоянии покоя. Иначе говоря, нельзя обнаружить абсолютное движение тел.
2. Скорость света в вакууме, равная 3·108 м/с, является постоянной величиной (не зависит от относительной скорости источника и наблюдателя).
Существует три взаимосвязанных аспекта СТО:
- электродинамика движущихся тел;
- теория пространства и времени;
- механика быстрых движений.
Нас будет интересовать третий аспект. Рассмотрим, как преобразуются выражения для импульса, скорости и кинетической энергии в случае больших скоростей.
В нерелятивистском случае (v<<с) второй закон Ньютона и закон сохранения механической энергии имеют вид:
; (8.1)
. (8.2)
Импульс и энергия ЕN определяются соответственно как и (сумма кинетической и потенциальной U энергии тела). Если работа сторонних сил над телом , то , а значит =const.
При и ( - импульс тела в начальный момент времени)
; (8.3)
; (8.4)
. (8.5)
При больших, релятивистских скоростях ( ) выражения (8.1) и (8.2) остаются справедливыми, но меняется определение импульса и энергии:
(8.6)
(8.7)
Для безмассовых частиц (фотонов, нейтрино), движущихся со скоростью света, выражения (8.6) и (8.7) становятся неопределенными и записываются иначе.
Поделив (8.6) на (8.7), получим формулу, связывающую энергию и импульс тела (частицы):
. (8.8)
С учетом того, что для фотона, например и , вместо (8.8) имеем
. (8.9)
Возведем (8.7) в квадрат и учтем (8.8):
. (8.10)
Для фотона m=0 и .
Формула (8.10) пригодна для всех тел (частиц), в том числе и для частиц с нулевой массой.
Кинетическая энергия в СТО определяется как разность полной энергии Е и энергии покоя :
. (8.11)
Представим релятивистский сомножитель в формулах (8.6) и (8.7) в виде степенного ряда:
Тогда выражения (6) и (11) можно представить в виде:
(8.12)
. (8.13)
Относительная погрешность при использовании в расчете ньютоновских формул:
; (8.14)
. (8.15)
Если относительная погрешность задана, то по формулам (8.14) и (8.15) можно рассчитывать наибольшую скорость v (или v/с), до которой можно пользоваться формулами ньютоновской механики (8.3)-(8.5).
Запишем теперь релятивистские формулы, соответствующие ньютоновским формулам (8.3)-(8.5). Возводя в квадрат левую и правую части выражения (8.6), имеем:
; .
Но релятивистский импульс, подобно ньютоновскому, при и линейно зависит от времени:
. (8.16)
Значит,
. (8.17)
С учетом формулы (8.10) получим
. (8.18)
Примерные графики, отвечающие соотношениям (8.3)-(8.5) (пунктир) и (8.16)-(8.18), показаны на рис. 8.1.
Рис. 8.1.
Из первого графика следует, что ньютоновский импульс, как и релятивистский, при постоянной силе может стать с течением времени сколь угодно большим. При t=t1 в нерелятивистском случае v=с и далее при скорость возрастает до бесконечности.
Исследуем выражения (8.17) и (8.18). При . Используя известные формулы приближенных вычислений и , легко показать, что в начале движения, пока скорость остается много меньше скорости света, вместо формул (8.17) и (8.18) можно пользоваться формулами (8.4) и (8.5). При и , т.е. скорость не может превысить скорость света, а кинетическая энергия неограниченно возрастает, но несколько медленнее, чем в механике Ньютона.
Таким образом, механика Ньютона - это предельный случай релятивистской механики при , а при малых скоростях релятивистские формулы переходят в ньютоновские.
Рассмотрим теперь релятивистский аналог закона Ньютона - динамическое уравнение частицы, движущейся со скоростью, приближающейся к скорости света в вакууме.
Релятивистский аналог закона Ньютона можно получить из следующих соображений. Подставим в уравнение релятивистский импульс и возьмем производную по времени:
. (8.19)
Второе слагаемое в полученном уравнении умножим и разделим на с2. С учетом релятивистского выражения для полной энергии имеем
Но изменение энергии в единицу времени равно работе внешней силы в единицу времени, т.е.
,
где - угол между векторами и .
С учетом сказанного перепишем (8.19) в виде
(8.20)
В общем случае оказывается, что векторы и не совпадают по направлению. Лишь в двух частных случаях :
1) и ;
2) и .
В первом случае уравнение (8.20) приобретает вид
(8.21)
Величина является мерой инертности в случае, если . Обозначив ее («поперечная масса»), приводим уравнение (8.21) к «ньютоновскому» виду:
. (8.22)
Во втором случае уравнение (8.20) примет вид
Или:
. (8.23)
Величина является мерой инертности, когда . Обозначим ее («продольная масса») и запишем уравнение (8.23) в «ньютоновском» виде:
.
При решении задач уравнение (8.20) часто записывают в проекции на нормаль и касательную к траектории:
,
.
В общем случае, когда угол между векторами и произвольный, вообще нельзя ввести скалярную величину, являющуюся коэффициентом пропорциональности между силой и ускорением и называемую релятивистской массой. В таком случае вводится тензор масс, компоненты которого можно рассчитать по формуле:
,
где , , , = 1, 2, 3.
Как видим, продольная и две поперечные массы являются главными значениями этого тензора.
При , где m - масса покоя, т.е. ньютоновская масса, являющаяся мерой инертных свойств тела (частицы), одинаковая во всех ИСО.
Необходимо подчеркнуть, что продольная и поперечная масса не являются внутренними характеристиками частицы, а только лишь обозначениями коэффициента пропорциональности в формуле, связывающей ускорение и силу. Масса частицы инвариантна и не зависит от скорости.
Пусть теперь частица (q - заряд, m - масса) влетает со скоростью в однородное магнитное поле перпендикулярно его силовым линиям (рис. 8.2). Индукция магнитного поля равна . В этом случае на частицу действует магнитная сила Лоренца
.
Модуль этой силы . Направление определяется с помощью правила левой руки (рис 8.2). Поскольку , то эта сила не меняет скорость по направлению. И если скорость частицы приближается к скорости света, то для описания движения частицы следует использовать релятивистское уравнение (8.20) или, поскольку в данном случае , уравнение (8.21). В проекции на нормаль к траектории
(8.24)
Сокращая на и учитывая выражение для релятивистского импульса, получим формулу, связывающую импульс р с радиусом кривизны траектории R:
. (8.25)
Решая уравнение (8.24) относительно , можно выразить скорость частицы через радиус кривизны траектории:
. (8.26)
В тех случаях, когда , можно положить . Если это сильное неравенство имеет противоположный знак, то движение описывает ньютоновской механикой.
Дата добавления: 2015-05-16; просмотров: 870;