Одно из наиболее известных уравнений движения идеальной жидкости — закон Бернулли

который гласит, что при установившемся движении несжимаемой идеальной жидкости сумма геометрической (z),скоростной (v²/2g) и пьезометрической (p/ρg) высот вдоль линии тока остается величиной постоянной.

2. Модель - вязкой ньютоновской жидкости - следую­щая по сложности, которую используют, когда силами трения или напряжениями сдви­ги при движении жидкости пренебречь нельзя, Уравнениями состояния для такой жидкости, кроме уравнения вида (2.11),

будет

(2.12)

т.е. прямо пропорциональная зависимость между компонентами девиатора напряжений и скоростей деформаций.Учитывая динамические величины и элементы теории напряжений, имеем равносильные уравнения, выраженные через компоненты тензоров напряжений и скоростей деформаций:

При плоском слоистом течении жидкости вдоль оси Оx₁, когда v₁ =v₁(x₁, х₂), v₂ = v₃ = 0, нормальные и касательные напряжения равны:

Если, кроме того, жидкость несжимаемая и ско­рость v₁ не зависит от х₁, то уравнение состояния имеет простейший вид

Коэффициент пропорциональности μ называется коэффициен­том вязкости или динамической вязкостью жидкости. Размерность этого коэффициента, согласно соотношениям (2.12), будет