Глава II. СВОБОДНЫЕ КОЛЕБАНИЯ В ЛИНЕЙНОЙ НЕКОНСЕРВАТИВНОЙ СИСТЕМЕ
Консервативные системы являются идеализированными системами. Реальные системы неконсервативны, то есть их энергия меняется со временем. Рассмотрим системы, которые обладают потерями энергии. Уточним модели маятника и контура с учетом потерь.
Пусть маятник совершает колебания в вязкой среде. Тогда на него будет действовать сила вязкого трения, которая по определению;
, (2.1)
где – линейная скорость, – постоянный коэффициент.
Для простоты рассмотрения будем полагать, что сила трения приложена к центру тяжести маятника. Тогда и уравнение будет
, (2.2)
Вводя обозначение , получим,
, (2.3)
При малых углах отклонения
. (2.4)
Теперь получим уравнение контура с потерями. В электротехнических цепях потери моделируются активным сопротивлением. Опыт показывает, что существенными потерями являются потери в катушке. Следовательно, модель контура с потерями будет иметь вид, приведенный на рисунке 7.
Уравнение для заряда получим на основании второго правила Кирхгофа
(2.5)
Обозначим .
Получим
(2.6)
Легко видеть, что движение маятника при малых углах отклонения с учетом вязкого трения и колебания заряда в контуре с потерями описываются одним и тем же линейным уравнением
. (2.7)
Коэффициент называется коэффициент затухания, - собственной частотой. При получаем известное уравнение гармонического осциллятора.
С формальной точки зрения учет потерь, а в общем случае, неконсервативность, проявляется в том, что в уравнении движения появилось слагаемое, пропорциональное . Более глубокое исследование показывает, что в неконсервативной системе «скорость» может входить в нечетной степени .
Решим уравнение (2.7) и проанализируем, как движется во времени неконсервативная система. Уравнение линейное, с постоянными коэффициентами. Ищем решение методом Эйлера. Частное решение
, (2.8)
где и - константы. Подставляя в дифференциал уравнение (2.7), сокращая , получим характеристическое уравнение:
. (2.9)
Корни этого уравнения:
,
. (2.10)
Общее решение:
. (2.11)
Где и определяются из начальных условий.
В зависимости от соотношений и различают два случая;
1) - случай малого затухания, что соответствует колебательной системе;
2) - случай большого затухания (система апериодическая).
Рассмотрим подробнее первый случай.
Движение в колебательной системе ( )
Обозначим
. (2.12)
Тогда корни характеристического уравнения;
,
, (2.13)
комплексные и сопряженные. Общее решение будет
. (2.14)
Представим комплексные постоянные в полярной форме:
, (2.15)
, (2.16)
используя формулу Эйлера (1.11) перейдем к действительным величинам:
, (2.17)
. (2.18)
Соответствующие пары постоянных ( ), ( ), ( ) определяются из начальных условий:
, . (2.19)
На рис.8 приведен пример графика движения в системе с малыми потерями.
Движение является колебательным (знакопеременным), убывающим. При малом коэффициенте затухания близко к гармоническому колебанию, поэтому функцию часто называют «затухающей синусоидой». Колебание является непериодическим, так как ни при каких Т не выполнятся
. (2.20)
Однако вводят понятие условного периода , как интервал между одинаковыми переходами функции через 0.
Очевидно, что нули совпадают с нулями . Частота является условной частотой. При малых затуханиях .
Со временем колебания затухают вследствие потерь. Количественно затухание характеризуется любой из следующих констант:
1) - коэффициент затухания,
2) - постоянная времени, или время релаксации,
3) - логарифмический декремент затухания,
4) - добротность системы.
Все эти константы взаимосвязаны и используются в конкретных случаях.
Коэффициент затухания входит в стандартную форму уравнения; имеет размерность, обратную времени.
Постоянная времени (время релаксации)
. (2.21)
Это интервал времени, в течении которого первоначальная амплитуда уменьшается в раз (Рис.9).
Константы и являются размерными величинами, их значения зависят от выбора единицы измерения. Это не всегда удобно, поэтому вводят безразмерные величины: логарифмический декремент затухания и добротность .
По определению логарифмическим декрементом затухания называется величина
, (2.16)
где - условный период. Подставляя , получим
, (2.17)
. (2.18)
Чтобы пояснить физический смысл , лучше взять обратную величину
. (2.19)
Видно, что есть число условных периодов, соответствующих уменьшению амплитуды в раз.
Еще один безразмерный параметр, характеризующий потери – добротность. Получим его, предварительно преобразовав уравнение системы;
. (2.20)
Введем так называемое собственное время системы
. (2.21)
Смысл его очевиден: эталоном времени служит период собственных колебаний исследуемой системы. Текущее время измеряется в периодах. Множитель означает, что время оценивается в радианах.
Тогда производные связаны соотношениями
, (2.22)
. (2.23)
Подставляя их в уравнения и разделив все слагаемые на , получим, что динамическое уравнение преобразуется к виду, который не зависит от диапазона частот:
. (2.24)
Единственная константа, которая обусловлена потерями в системе, это добротность
. (2.25)
Системе без потерь соответствует .
Добротность связана с логарифмическим декрементом затухания. Получим формулу связи:
. (2.26)
Условная частота:
(2.27)
или с учетом определения добротности;
. (2.28)
Точная формула, связывающая и ;
, (2.29)
При больших добротностях с точностью до 1% справедливо простое соотношение
. (2.30)
В этом же приближении условная частота равна собственной : .
Применение зависит от конкретной задачи. Перечислим преимущественное использование конкретных параметров.
Коэффициент затухания используется в теоретических исследованиях, постоянную времени - в теоретических и экспериментальных исследованиях, когда нужна временная оценка затухания амплитуды; логарифмический декремент затухания измеряется экспериментально и используется чаще всего при исследовании свободных колебаний; добротность используют при изучении вынужденных колебаний, так как её легко определить по резонансной кривой.
Анализ неконсервативной системы позволяет более строго решить вопрос о «жизненности» консервативной модели реальной системы.
Очевидно, что любой эксперимент длится конечное время наблюдения . Если окажется, что время наблюдения много меньше «постоянной времени» системы , то экспериментатор не отметит изменения амплитуды колебаний и сделает вывод, что за время эксперимента энергия системы не изменилась, т.е. система консервативная. Таким образом, реальная система, в принципе неконсервативная, при конечном времени наблюдения, удовлетворяющим требованию , может рассматриваться как консервативная. А это в конечном счете упрощает теоретический анализ системы.
Дата добавления: 2015-01-13; просмотров: 1857;