Электрическое поле, создаваемое зарядами, не принадлежащими материалу диэлектрика, называется внешним или сторонним.

Заряды, находящиеся в диэлектрике, но не принадлежащие его материалу, также называются сторонними.

Чтобы количественно оценить напряженность электрического поля в диэлектрике, рассмотрим диэлектрик, находящийся между двумя бесконечными равномерно заряженными плоскостями с разноименными зарядами, имеющими поверхностную плотность зарядов : (рис.) Диэлектрик между плоскостями будет поляризован.

На границах поляризованного диэлектрика появляются отличные от нуля нескомпенсированные поверхностные заряды, которые являются связанными (в отличие от свободных зарядов, создающих внешнее поле).

Напряженность электрического поля внутри диэлектрика ,

.

В скалярной форме последнее выражение записывается в виде:

или .

Полный дипольный момент диэлектрической пластинки толщиной d и площадью грани S с одной стороны равен:

,

а с другой:

.

Откуда видно, что и можно записать:

.

В результате находим, что напряженность результирующего поля внутри диэлектрика равна:

,

где безразмерная величина называется диэлектрической проницаемостью среды.

Диэлектрическая проницаемость среды характеризует способность диэлектриков поляризоваться в электрическом поле, и показывает во сколько раз поле ослабляется диэлектриком.