Сила, действующая на диполь
.
Если электрическое поле однородно, и равнодействующая .
Однако на диполь действует момент сил .
Отсюда вывод: диполь стремится повернуться в электрическом поле так, чтобы его момент был параллелен (антипараллелен, но это положение не устойчиво) полю E.
Если электрическое поле неоднородно, то .
Для точечного диполя (приращение поля на отрезке , равном плечу диполя):
.
Сила: .
Скалярное произведение: .
В этих обозначениях .
Эта сила направлена в сторону возрастания электрического поля: диполь втягивается в область сильного поля.
Другая формулировка для пондеромоторных сил, из выражения для энергии
,
.
.
Сила, действующая на пластины плоского конденсатора.
,
.
Или: ,
.
Сила, создаваемая поверхностным зарядом: - в полном согласии с полученным ранее результатом:
Вопрос об устойчивости электрических систем. Теорема Ирншоу
(дополнительный материал)
Для электрической теории строения материи весьма важен вопрос о возможности существования устойчивых конфигураций электрических зарядов (электронов и протонов). Может ли эта система находиться в статическом равновесии или же в атомах и молекулах эти частицы должны находиться в непрерывном движении?
Как это выяснить?
Электрическая энергия играет роль потенциальной энергии – в этом мы уже убедились. Условие устойчивости любой системы – нахождение ее в состоянии минимума потенциальной энергии - ищем .
, .
Условия min:
1) ; { - координата любого заряда}
2) , или , так как min не достигается, если хотя бы одна из вторых производных .
.
=0, если .
Если или , то = 0 в силу того, что вообще = 0 в любой точке P.
Это можно показать: = 0 (если ).
Принимаем точку P за начало координат.
Тогда ,
.
;
.
Отсюда:
- что и требовалось доказать.
Из изложенного следует, что - потенциальная энергия не имеет минимума, следовательно(теорема Ирншоу):
статическая система электрических зарядов не является устойчивой.
Физический смысл: разноименные заряды притягиваются вплоть до взаимного уничтожения, а одноименные отталкиваются вплоть до удаления в бесконечность.
Общая мораль:
1) атом должен представлять собой динамическую систему;
2) поскольку теорема Ирншоу исходит только из одного обстоятельства – сила взаимодействия , значит, устойчивость нашей планетной системы обусловливается лишь движением планет.
Статическая система, которую мы здесь рассматривали, может быть устойчивой лишь при наличии дополнительных сил неэлектрического происхождения.
16 Основные итоги, касающиеся электростатики в вакууме
Интегральная форма | Дифференциальная форма | |
(1) | ||
(2) | ||
(3) |
Из (1) и (3) мы легко получили уравнение Пуассона:
, где , которое в отсутствие объемных зарядов переходит в уравнение Лапласа . Уравнение Пуассона было решено для некоторых частных случаев.
Затем было введено представление о потенциальной энергии взаимодействия точечных зарядов, которую мы представляем в симметричной форме:
, - потенциал всех зарядов в точке нахождения -го заряда.
Полученные результаты можно обобщить на случай объемных и поверхностных зарядов.
Если разбить эти заряды на элементарные и , то
, где - значение потенциала всех объемных и всех поверхностных зарядов в элементе объема или на элементе поверхности .
Воспользовавшись теоремой Грина
или
(где - любые непрерывные конечные скалярные функции координат, обладающие в области интегрирования производными первого и второго порядков), мы нашли
и ввели представление об объемной плотности энергии .
Поиски минимума потенциальной энергии взаимодействия точечных зарядов привели нас к заключению, что электростатическое взаимодействие не обеспечивает устойчивого состояния статической системы электрических зарядов (теорема Ирншоу).
Физический смысл: разноименные заряды притягиваются вплоть до взаимного уничтожения, а одноименные отталкиваются вплоть до удаления в бесконечность.
Следовательно:
1) атом должен представлять собой динамическую систему, в которой действуют силы неэлектрического происхождения;
2) любая система, где действуют только силы , не будет статически устойчивой; устойчивость нашей планетной системы обусловливается лишь движением планет.
ДИЭЛЕКТРИКИ
Введение
Диэлектрики – в отличие от металлов и полупроводников – не имеют свободных носителей заряда, свободных – чтобы перемещаться под действием электрического поля.
Два главных типа диэлектриков.
1) Молекулярные диэлектрики. Вещество состоит из нейтральных молекул – это жидкие, аморфные и газообразные вещества, молекулярные кристаллы, в том числе жидкие кристаллы. Вещество в целом нейтрально. В зависимости от типа молекул молекулярные диэлектрики подразделяются на два класса:
а) неполярные, электрический момент каждой молекулы равен нулю, ;
б) полярные, электрический момент каждой молекулы не равен нулю, , но в достаточно большом объеме .
2) Ионные диэлектрики (например, NaCl). Вещество нейтрально в целом, нейтральна каждая элементарная ячейка. Положительные и отрицательные заряды достаточно жестко закреплены в положениях равновесия.
Заряды - в диэлектриках обоих типов – не могут под действием внешнего электрического поля перемещаться таким образом, чтобы приобрести конечную скорость направленного движения (дрейф), они могут лишь немного сместиться из положения равновесия (в ионных кристаллах и в молекулярных неполярных), при этом в каждой молекуле возникает такой, что , или могут повернуться так (в полярных диэлектриках), чтобы (а без поля был равен нулю).
Поэтому с формальной точки зрения можно обе разновидности диэлектриков (в целом нейтральных диэлектриков, ) описывать вектором электрической поляризации системы , где суммирование производится по всем электронам и ядрам системы и - это радиус-вектор, проведенный к заряду из произвольной точки О. Покажем, что смещение начала отсчета не меняет .
,
РИС.16-1
.
Вычислим вектор электрической поляризации системы, состоящей из двух точечных зарядов и .
РИС.16-2
, как было получено ранее.
В поляризованном диэлектрике возникают объемные заряды (хотя в целом диэлектрик нейтрален), т.е. .
Поэтому потенциал, создаваемый поляризованным диэлектриком в некоторой точке 1, есть , где - расстояние от данной точки объема диэлектрика до точки наблюдения.
РИС.16-3
Вычисляя потенциал на достаточно большом расстоянии от диэлектрика, , убеждаемся, что это потенциал вида - т.е. дипольный потенциал (главный по величине) + поправки ~ - квадрупольный потенциал и т.д.
[квадрупольные члены, существенные лишь на малых расстояниях].
Следовательно, в первом приближении поле, возбуждаемое в целом нейтральной системой зарядов, совпадает с полем эквивалентного диполя.
Можно также показать, что потенциальная энергия совпадает по виду с выражением для энергии диполя: .
Электрическим моментом можно охарактеризовать состояние не только отдельной молекулы, но и состояние макроскопического объема диэлектрика:
- электрический момент единицы объема.
Поляризация диэлектрика – это векторная сумма электрических моментов молекул, находящихся в единице объема.
Потенциал электрического поля при наличии диэлектриков
Свободные заряды:
1) электроны и ионы, которые могут перемещаться;
2) все заряды, нарушающие нейтральность диэлектрика в целом, например, внесенные на его поверхность.
Связанные заряды:
заряды, входяшие в состав нейтральных молекул диэлектрика, например, ионы, закрепленные вблизи положения равновесия.
Принцип суперпозиции полей позволяет утверждать, что потенциал электростатического поля в диэлектрике складывается из потенциала свободных зарядов и потенциала связанных зарядов:
.
Потенциал свободных зарядов :
( - объемная и поверхностная плотности зарядов).
Потенциал связанных зарядов :
электрический момент элемента объема ,
потенциал, создаваемый этим элементом объема (обычный дипольный потенциал),
потенциал всего поляризованного объема
.
Итак, .
Преобразуем подынтегральное выражение:
{ - градиент численной величины радиуса - вектора, рассматриваемого как функция точки истока}
Градиент численной величины радиус-вектора r, как функция т. истока, задается следующим образом:
.
При этом - задает только направление, его абсолютная величина =1
Из векторного анализа:
,
,
, ;
{ - можно не подчеркивать, что относится к истоку, так как она отлична от нуля лишь на истоках}.
Получаем: .
По теореме Гаусса
{ выделяет области, где вектор терпит разрыв}.
При стягивании , т.е. при переходе от интегрирования по поверхности просто к двукратному интегрированию по поверхности разрыва – сначала по одной стороне ( ), затем по другой стороне ( ), имеем:
.
Получили:
.
Формально обозначим:
,
.
Получаем: .
Получили:
чтобы определить поле (потенциал и напряженность электрического поля) при наличии диэлектриков нужно к свободным зарядам добавить связанные, а внешний вид формул остается тем же самым.
Следовательно, .
Но мы обозначили: .
Отсюда: ,
.
Введем вместо новый вектор электрической индукции
.
Единственное общее для и - это их размерность .
Отсюда:
- уравнение Максвелла №4.
В вакууме , и это уравнение переходит в свой частный случай: .
Обобщение электростатической теоремы Гаусса:
.
В большинстве случаев поляризуемость прямо пропорциональна (связана линейно) электрическому полю:
, где - тензор поляризуемости (электрической восприимчивости).
В изотропных диэлектриках: .
Тогда: ,
- диэлектрическая проницаемость.
Þ .
{Вообще , - тензор диэлектрической проницаемости}.
Дата добавления: 2016-02-24; просмотров: 5288;