Примеры решения задач. Пример 18. Три точечных заряда Q1= Q2= Q3=1 нКл расположены в вершинах равностороннего треугольника
Пример 18. Три точечных заряда Q1= Q2= Q3=1 нКл расположены в вершинах равностороннего треугольника. Какой заряд Q4 нужно помесить в центр треугольника, чтобы указанная система находилась в равновесии.
Решение. Все три заряда, расположенные по вершинам треугольника, находятся в одинаковых условиях. Поэтому достаточно выяснить, какой из зарядов, например Q1, находился в равновесии. Заряд Q1 будет находиться в равновесии, если векторная сумма действующая на него сил равна нулю (рис. 6):
|
|
|
|
равнодействующая сил F2 и F3 .
|
через F2 и F3 и учитывая, что F2= F3, получим
Применив закон Кулона и имея в виду, что Q1= Q2= Q3, найдем
,
откуда
. (2)
Из геометрических построений в равностороннем треугольнике следует, что
, cos α =cos 600=1/2.
С учетом этого формула (2) примет вид
.
Подставим числовые значения
Пример 19.Два заряда и расположены в вершинах равностороннего треугольника со стороной Определить напряженность и потенциал электрического поля в третьей вершине треугольника.
Р е ш е н и е.1.Напряженность электрического поля в точке A (рис. 7) является геометрической (т. е. векторной) суммой напряженностей и полей, создаваемых зарядами и соответственно:
Модуль результирующий напряженности может быть найден по теореме косинусов как диагональ параллелограмма, построенного на векторах и
(1)
Напряженность электрического поля точечного заряда выражается формулой
(2)
где Q – заряд, создающий поле; - электрическая постоянная; - диэлектрическая проницаемость среды; r – расстояние от расчётной точки поля до заряда, его создающего.
Так как то имеем
(3)
Поскольку преобразуем:
(4)
Подставив (3) и (4) в (1), получим
(5)
Выразим числовые значения величин в СИ:
Проверим формулу (5):
Подставим в формулу (5) числовые данные и вычислим
Примечание. В расчётную формулу (5) подставлены модули зарядов, поскольку их знаки учтены при выводе этой формулы.
2. Потенциал электрического поля в точке А равен алгебраической сумме потенциалов и полей, создаваемых зарядами и соответственно:
(6)
Потенциал поля точечного заряда выражается формулой
(7)
В формуле (7) обозначения те же, что и в формуле (2). Подставив (7) в (6) и учитывая, что получим
(8)
Подставив числовые значения величин в (8) и вычислим:
Пример 20. Электрическое поле создается двумя зарядами Q1= 4мкКл и Q2=-2 мкКл, находящимися на расстоянии а=0,1 м друг от друга. Определить работу А1,2 сил поля по перемещению заряда Q=50 нКл из точки 1 в точку 2 (рис.8)
Решение.Для определения работы А1,2 сил поля воспользуемся соотношением
|
Применяя принцип суперпозиции электрических полей, определим потенциалы φ1 и φ2 точек 1 и 2 поля:
; с.
Тогда
,
или
.
Проверим, даст ли правая часть равенства единицу работы (Дж):
Подставим числовые значения физических величин и произведем вычисления:
Пример 21. Определить ускоряющую разность потенциалов U, которую должен пройти в электрическом поле электрон, обладающий скоростью υ1=106 м/с, чтобы скорость его возросла в n=2 раза.
Решение.Ускоряющую разность потенциалов можно найти, вычислив работу А сил электростатического поля. Эта работа определяется произведением элементарного заряда е на разность потенциалов U:
(1)
Работа сил электростатического поля в данном случае равна изменению кинетической энергии электрона:
, (2)
где Т1 и Т2- кинетическая энергия электрона до и после прохождения ускоряющего поля; m- масса электрона; υ1 и υ2- начальная и конечная скорость его.
Приравняв правые части равенства (1) и (2), получим
,
где .
Отсюда искомая разность потенциалов
.
Произведем вычисления:
.
Пример 22. Конденсатор емкостью С1=3 мкФ был заряжен до разности потенциалов U1=40 В. После отключения от источника тока конденсатор соединили параллельно с другим незаряженным конденсатором емкостью С2=5 мкФ. Какая энергия W израсходуется на образование искры в момент присоединения второго конденсатора?
Решение. Энергия, израсходованная на образование искры,
, (1)
где W1- энергия, которой обладал первый конденсатор до присоединения к нему второго конденсатора; W2- энергия, которую имеет батарея, составленная из двух конденсаторов.
Энергия заряженного конденсатора определяется по формуле
, (2)
где С- емкость конденсатора или батареи конденсаторов.
Выразив в формуле (1) энергии W1 и W2 по формуле (2) и приняв во внимание, что общая емкость параллельно соединенных конденсаторов равна сумме емкостей отдельных конденсаторов, получим
, (3)
где U2- разность потенциалов на зажимах батареи конденсаторов.
Учитывая, что заряд после присоединения второго конденсатора остался прежним, выразим разность потенциалов U2 следующим образом:
. (4)
Подставив выражение U2 в (3), найдем
,
или
.
Произведем вычисление:
.
Пример 23. Потенциометр сопротивлением R=100 Ом подключен к батарее с ЭДС ε=150В и внутренним сопротивлением Ri=50 Ом. Определить: 1) показание вольтметра сопротивлением Rv=500 Ом, соединенного с одной из клемм потенциометра и подвижным контактом, установленным посередине потенциометра; 2) разность потенциалов междутеми же точками потенциометра при отключении вольтметра.
Решение. 1. Показание вольтметра, подключенного к точкам А и В (рис. 9), определим по формуле
,
где R1- сопротивление, параллельно соединенных вольтметра и половины потенциометра; I1- суммарная сила тока в ветвях этого соединения (она равна силе тока в неразветвленной части цепи).
Силу тока I1 найдем по закону Ома для полной цепи:
, (1)
где Re сопротивление внешней цепи. Это сопротивление есть сумма двух сопротивлений:
. (2)
Сопротивление R1 найдем по формуле параллельного соединения проводников ,откуда
.
Подставив в (1) выражение Re по (2), найдем
.
В данном случае решение задачи в общем виде было бы громоздким. Поэтом удобно вычисление величин провести раздельно:
;
;
.
2. Разность потенциалов между точками А и В при отключенном вольтметра равна произведению силы тока I2 на половину сопротивления потенциометра:
, (3)
где I2 - сила тока в цепи при отключенном вольтметре. Ее определим по формуле
.
Подставив выражение I2 в (3), найдем
.
Произведем вычисления:
.
Пример 24. Сила тока в проводнике сопротивлением R=20 Ом нарастает в течение времени Δt=2 с по линейному закону от I0=0 до I= 6 А (рис 10). Определить теплоту Q1, выделившуюся в этом проводнике за первую секунду, и Q2- за вторую, а также найти отношение Q2/ Q1
Решение. Закон Джоуля- Ленца в виде справедлив для постоянного тока (I=const). Если же сила тока в проводнике изменяется, то указанный закон справедлив для бесконечно малого промежутка времени и записывается в виде
. (1)
Здесь сила тока I является некоторой функцией времени. В данном случае
, (2)
где k-коэффициент пропорциональности, характеризующий скорости изменения силы тока:
.
С учетом (2) формула (1) примет вид
. (3)
Для определения теплоты, выделившейся за конечный интервал времени Δt, выражение (3) надо проинтегрировать в пределах от t1 и t2:
.
Произведем вычисления:
Следовательно,
,
т.е. за вторую секунду выделится теплоты в семь раз больше, чем за первую.
Пример 25. Два параллельных бесконечно длинных провода D и С, по которым текут в одном направлении электрические токи силой I=60 А, расположены на расстоянии d=10 см друг от друга. Определить магнитную индукцию В поля, создаваемого проводниками с током в точке А (рис. 11) , отстоящей от оси одного проводника на расстоянии r1 = 5 см, от другого —r2 = 12 см.
Решение.Для нахождения магнитной индукции В в точке А воспользуемся принципом суперпозиции магнитных полей. Для этого определим направления магнитных индукции B1 и B2 полей, создаваемых каждым проводником с током в отдельности, и сложим их геометрически:
В=В1 + В2.
Модуль вектора В может быть найден по теореме косинусов:
, (1)
где α — угол между векторами В1 и В2.
Магнитные индукции B1 и В2 выражаются соответственно через силу тока I и расстояния r1и г2 от проводов до точки А:
;
Подставляя выражения B1и B2в формулу (1) и вынося за знак корня, получаем
Вычислим cos α. Заметив, что (как углы c соответственно перпендикулярными сторонами), по теореме косинусов запишем
где d — расстояние между проводами. Отсюда
.
Подставим в формулу (2) числовые значения физических величин и произведем вычисления:
Пример 26. Длинный провод с током I= 50 А изогнут под углом . Определить магнитную индукцию В в точке А (рис. 12). Расстояние d = 5 см.
Решение. Изогнутый провод можно рассматривать как два длинных провода, концы которых соединены в точке О (рис. 13) . В соответствии с принципом суперпозиции магнитных полей магнитная индукция В в точке А будет равна геометрической сумме магнитных индукции В1 и В2 полей, создаваемых отрезками длинных проводов 1 и 2, т. е. В=В1 + В2. Магнитная индукция В2 равна нулю. Это следует из закона Био — Савара — Лапласа, согласно которому в точках, лежащих на оси привода,
([dlr])=0.
Магнитную индукцию B1 найдем, воспользовавшись соотношением
,
где r0 — кратчайшее расстояние от провода 1до точки А (рис. 13).
В нашем случае (провод длинный), (cosα2=cos(2π/3)=-1/2). Расстояние Тогда магнитная индукция
Так как B=B1(B2=0), то
Вектор В сонаправлен с вектором В1 и определяется правилом правого винта. На рис. 13 это направление отмечено крестиком в кружочке (перпендикулярно плоскости чертежа, от нас).
Произведем вычисления:
Пример 27. Два бесконечно длинных провода скрещены под прямым углом (рис. 14). По проводам текут токи I1 = 80 А и I2=60 А. Расстояние d, между проводами равно 10 см. Определить магнитную индукцию В в точке A, одинаково удаленной от обоих проводов.
Решение. В соответствии с принципом суперпозиции магнитных полей магнитная индукция В поля, создаваемого токами I1и I2, определяется выражением
В = В1 + В2, где В1 — магнитная индукция поля, созданного в точке А током I1;В2 — магнитная индукция по-, созданного в точке Атоком I2.
Заметим, что векторы B1 и В2 взаимно перпендикулярны (их направления находятся по правилу буравчика и изображены в двух проекциях на рис. 15). Тогда модуль вектора В можно определить по теореме Пифагора:
,
где B1и В2 определяются по формулам расчета магнитной индукции для бесконечно длинного прямолинейного провода с током:
и
В нашем случае r0 = d/2. Тогда
Произведем вычисления:
Пример 28.Бесконечно длинный провод изогнут так, как это изображено на рис. 16. Радиус R дуги окружности равен 10см. Определить магнитную индукцию В поля, создаваемого в точке О током I=80 А, текущим по этому проводу.
Решение. Магнитную индукцию В в точке О найдем, используя принцип суперпозиции магнитных полей: . В нашем случае провод можно разбить на три части (рис. 17): два прямолинейных провода (1 и 3), одним концом уходящие в бесконечность, и дугу полуокружности (2)радиуса R. Тогда
где B1, В2 и Вз — магнитные индукции в точке О, создаваемые током, текущим соответственно на первом, втором и третьем участках провода.
Так как точка О лежит на оси провода 1, то В1 = 0 и тогда
Учитывая, что векторы В2 и В3 направлены в соответствии с правилом буравчика перпендикулярно плоскости чертежа от нас, то геометрическое суммирование можно заменить алгебраическим:
Магнитную индукцию В2 найдем, воспользовавшись выражением для магнитной индукции в центре кругового тока:
В нашем случае магнитное поле в точке О создается лишь половиной кругового тока, поэтому
.
Магнитную индукцию В3 найдем, воспользовавшись соотношением
В нашем случае r0=R, α1=π/2 (cos α1=0), (cos α2=-1).Тогда
Используя найденные выражения для В2 и В3, получим
или
Произведем вычисления:
Пример 29. По двум параллельным прямым проводам длиной l=2,5м каждый, находящимся на расстоянии d=20 см друг от друга, текут одинаковые токи I=1 кА. Вычислить силу взаимодействия токов.
Решение. Взаимодействие двух проводов, по которым текут токи, осуществляется через магнитное поле. Каждый ток создает магнитное поле, которое действует на другой провод.
Предположим, что оба тока (обозначим их для удобства I1 и I2) текут в одном направлении. Ток I1 создает в месте расположения второго провода (с током I2) магнитное поле.
Проведем линию магнитной индукции (пунктир на рис. 18) через второй провод и по касательной к ней — вектор магнитной индукции В1. Модуль магнитной индукции В1 определяется соотношением
(1)
Согласно закону Ампера, на каждый элемент второго провода с током I2 длиной d l действует в магнитном поле сила
|
Подставив в это выражение B1согласно (1), получим
Силу F взаимодействия проводов с током найдем интегрированием:
Заметив, что I1 = I2 = I, получим
Убедимся в том, что правая часть этого равенства дает единицу силы (Н):
Произведем вычисления:
'
Сила F сонаправлена с силой dF (рис. 18) и определяется (в данном случае проще) правилом левой руки.
Пример 30. Протон, прошедший ускоряющую разность потенциалов U = 600 В, влетел в однородное магнитное поле с индукцией B = 0,3 Тл и начал двигаться по окружности. Вычислить радиус R окружности.
Решение. Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле будет происходить по окружности только в том случае, когда частица влетит в магнитное поле перпендикулярно линиям магнитной индукции v В.Так как сила Лоренца перпендикулярна вектору v, то она сообщит частице (протону) нормальное ускорение аn.
Согласно второму закону Ньютона,
(1)
где m — масса протона.
На рис. 19 совмещена траектория протона с плоскостью чертежа и дано (произвольно) направление вектора v. Силу Лоренца направим перпендикулярно вектору v к центру окружности (векторы аn и Fл сонаправлены). Используя правило левой руки, определим направление магнитных силовых линий (направление вектора В).
Перепишем выражение (1) в скалярной форме (в проекции на радиус) :
(2)
В скалярной форме Fл=QvВ sinα. В нашем случае v В и sin α = 1, тогда Fл= QvВ. Так как нормальное ускорение аn= v2/R, то выражение (2) перепишем следующим образом:
Отсюда находим радиус окружности:
R=mv/(QB) (3)
Заметив, что mv есть импульс протона (р), это выражение можно записать в виде
R=p/(QB)
Импульс протона найдем, воспользовавшись связью между работой сил электрического поля и изменением кинетической энергии протона, т.е. А = ΔТ, или
Q(φ1- φ2)=T2-T1
где φ1-φ2 - ускоряющая разность потенциалов (или ускоряющее напряжение U) ; Т1 и Т2 — начальная и конечная кинетические энергии протона.
Пренебрегая начальной кинетической энергией протона (Т1«0) и выразив кинетическую энергию Т2 через импульс р, получим
QU=p2/(2m)
Найдем из этого выражения импульс и подставим его в формулу (3) :
или
Убедимся в том, что правая часть равенства дает единицу длины (м):
Подставим в формулу (4) числовые значения физических величин и произведем вычисления:
Пример 31.Электрон, влетев в однородное магнитное поле (В= 0,2 Тл) , стал двигаться по окружности радиуса R=5см. Определить магнитный момент рт эквивалентного кругового тока.
Решение. Электрон начинает двигаться по окружности, если он влетает в однородное магнитное поле перпендикулярно линиям магнитной индукции. На
рис. 20 линии магнитной индукции перпендикулярны плоскости чертежа и направлены «от нас» (обозначены крестиками).
Движение электрона по окружности эквивалентно круговому току, который в данном случае определяется выражением
где е — заряд электрона; Т — период его обращения.
Период обращения можно выразить через скорость электрона v и путь, проходимый электроном за период Т = v/ (2лR). Тогда
Iэкв=|е| v/(2πR) (1)
Зная Iэкв, найдем магнитный момент эквивалентного кругового тока. По определению, магнитный момент контура с током выражается соотношением
Рm=IэквS, (2)
где S — площадь, ограниченная окружностью, описываемой электроном (S = πR2).
Подставив Iэкв из (1) в выражение (2), получим
Сократим на πR и перепишем это выражение в виде:
(3)
В полученном выражении известной является скорость электрона, которая связана с радиусом R окружности, по которой он движется, соотношением R = mv/(QB) (см. пример 6). Заменив Q на │e│, найдем интересующую нас скорость v=\е\ВR/т и подставим ее в формулу (3):
Убедимся в том, что правая часть равенства дает единицу магнитного момента (А∙м2):
Произведем вычисления:
Пример 32. Электрон движется в однородном магнитном поле (В=10мТл) по винтовой линии, радиус R которой равен 1 см и шаг h = 6см. Определить период Т обращения электрона и его скорость v.
Решение. Электрон будет двигаться по винтовой линии, если он влетает в однородное магнитное поле под некоторым углом (α≠π/2) к линиям магнитной индукции. Разложим, как это показано на рис. 21, скорость v электрона на две составляющие: параллельную вектору в(v) и перпендикулярную ему (v ). Скорость v в магнитном поле не изменяется и обеспечивает перемещение электрона вдоль силовой линии. Скорость v в результате действия силы Лоренца будет изменяться только по направлению (Fл ) (в отсутствие параллельной составляющей (v = 0) движение электрона происходило бы по окружности в плоскости, перпендикулярной магнитным силовым линиям). Таким образом, электрон будет участвовать одновременно в двух движениях: равномерном перемещении со скоростью v и равномерном движении по окружности со скоростью v
Период обращения электрона связан с перпендикулярной составляющей скорости соотношением
Т=2πR/v . (1)
Найдем отношение R/v . Для этого воспользуемся тем, что сила Лоренца сообщает электрону нормальное ускорение ап=v2 /R. Согласно второму закону Ньютона можно написать
или
где v =vsinα
Сократив (2) на v ., выразим соотношение
R/v (R/v =m/ B)
и подставим его в формулу (1):
Убедимся в том, что правая часть равенства дает единицу времени (с):
Произведем вычисления:
Модуль скорости v, как это видно из рис. 20, можно выразить через и :
Из формулы (2) выразим перпендикулярную составляющую скорости:
Параллельную составляющую скорости найдем из следующих соображений. За время, равное периоду обращения Т, электрон пройдет вдоль силовой линии расстояние, равное шагу винтовой линии, т.е. , откуда
.
Подставив вместо Т правую часть выражения (2), получим
Таким образом, модуль скорости электрона
Убедимся в том, что правая часть равенства дает единицу скорости (м/с). Для этого заметим, что R и h имеют одинаковую единицу — метр (м) . Поэтому в квадратных скобках мы поставим только одну из величин (например, R):
Произведем вычисления:
Пример 33.Альфа-частица прошла ускоряющую разность потенциалов U= 104 В и влетела в скрещенные под прямым углом электрическое (Е= кВ/м) и магнитное (В = 0,1 Тл) поля. Найти отношение заряда альфа - частицы к ее массе, если, двигаясь перпендикулярно обоим полям, частица не испытывает отклонений от прямолинейной траектории.
Решение. Для того чтобы найти отношение заряда Q альфа - частицы к ее массе m, воспользуемся связью между работой сил электрического поля и изменением кинетической энергии частицы:
,
откуда
. (1)
Скорость альфа - частицы найдем из следующих соображений. В скрещенных электрическом и магнитном полях на движущуюся заряженную частицу действуют две силы:
а) сила Лоренца , направленная перпендикулярно скорости и вектору магнитной индукции В;
|
Альфа-частица не будет испытывать отклонения, если геометрическая сумма сил Fл = Fk будет равна нулю. В проекции на ось Оу получим следующее равенство (при этом учтено, что v В и sin a = 1):
откуда
Подставив это выражение скорости в формулу (1), получим
.
Убедимся в том, что правая часть равенства дает единицу удельного заряда (Кл/кг):
Произведем вычисления:
Пример 34.Короткая катушка, содержащая N = 103 витков, равномерно вращается с частотой п =10 с-1 относительно оси АВ, лежащей в плоскости катушки и перпендикулярной линиям однородного магнитного поля (В = 0,04 Тл). Определить мгновенное значение ЭДС индукции для тех моментов времени, когда плоскость катушки составляет угол a = 60° с линиями поля. Площадь S катушки равна 100 см2.
Решение. Мгновенное значение ЭДС индукции ei определяется основным уравнением электромагнитной индукции Фарадея — Максвелла.
. (1)
Потокосцепление , где N — число витков катушки, пронизываемых магнитным потоком Ф. Подставив выражение Y в формулу (1), получим
(2)
При вращении катушки магнитный поток Ф, пронизывающий катушку в момент времени t, изменяется по закону , где В — магнитная индукция; S — площадь катушки; w — угловая скорость катушки. Подставив в формулу (2) выражение магнитного потока Ф и продифференцировав по времени, найдем мгновенное значение ЭДС индукции:
Заметив, что угловая скорость w со связана с частотой вращения п катушки соотношением и что угол (рис. 22), получим (учтено, что )
Убедимся в том, что правая часть этого равенства дает единицу ЭДС (В):
=
Произведем вычисления:
Пример 35. Квадратная проволочная рамка со стороной, а = 5 см и сопротивлением R=10 мОм находится в однородном магнитном поле (В = 40 мТл). Нормаль к плоскости рамки составляет угол a = 30° с линиями магнитной индукции. Определить заряд Q, который пройдет по рамке, если магнитное поле выключить.
Решение. При выключении магнитного поля произойдет изменение магнитного потока. Вследствие этого в рамке возникнет ЭДС индукции, определяемая основным законом электромагнитной индукции
Возникшая ЭДС индукции, вызовет в рамке индукционный ток, мгновенное значение которого можно определить, воспользовавшись законом Ома для полной цепи , где R — сопротивление рамки. Тогда
Так как мгновенное значение силы индукционного тока то это выражение можно переписать в виде
, откуда . (1)
Проинтегрировав выражение (1), найдем
или .
Заметив, что при выключенном поле (конечное состояние)
Ф2 = 0, последнее равенство перепишется в виде
(2)
Найдем магнитный поток Ф1. По определению магнитного потока имеем
где S — площадь рамки.
В нашем случае (рамка квадратная) . Тогда
(3)
Подставив (3) в (2), получим
Убедимся в том, что правая часть этого равенства дает единицу заряда (Кл):
Произведем вычисления:
Пример 36.Плоский квадратный контур со стороной а= 10 см, по которому течет ток I=100 А, свободно установился в однородном магнитном поле (B =1 Тл). Определить работу А, совершаемую внешними силами при повороте контура относительно оси, проходящей через середину его противоположных сторон, на угол: 1) 2) . При повороте контура сила тока в нем поддерживается неизменной.
Решение. Как известно, на контур с током в магнитном поле действует момент силы (рис. 23)
, (1)
где — магнитный момент контура; В — магнитная индукция; — угол между векторами рm (направлен по нормали к контуру) и В.
По условию задачи в начальном положении контур свободно установился в магнитном поле. При этом момент силы равен нулю (М = 0), а значит, = 0, т. е. векторы pm и В сонаправлены. Если внешние силы выведут контур из положения равновесия, то возникший момент сил [см. (1)] будет стремиться возвратить контур в исходное положение. Против этого момента и будет совершаться работа внешними силами. Так как момент сил переменной (зависит от угла поворота ), то для подсчета работы применим формулу работы в дифференциальной форме
|
.
|
(2)
Работа при повороте на угол φ1=900
. (3)
Выразим числовые значения величин в единицах СИ (I= 100 А, B= 1Tl, а = 10 см =0,1 м) и подставим в (3):
A1 = 100 ∙ 1 · (0,1)2 Дж = 1 Дж.
Работа при повороте на угол φ2 = 3°. В этом случае, учитывая, что угол φ2 мал, заменим в выражении (2) sinφ~φ:
(4)
Выразим угол φ2 в радианах. После подстановки числовых значений величин в (4) найдем
Задачу можно решить и другими способами:
1. Работа внешних сил по перемещению контура с током в магнитном поле равна произведению силы тока в контуре на изменение магнитного потока, пронизывающего контур:
А=-IΔФ=I(Ф1-Ф2) ,
где Ф1 — магнитный поток, пронизывающий контур до перемещения; Ф2 — то же, после перемещения.
Если φ1 = 90°, то Ф1 = ВS, Ф2 = 0. Следовательно,
А = IВS = IВа2,
что совпадает с (3).
2. Воспользуемся выражением для механической потенциальной энергии контура с током в магнитном поле
Тогда работа внешних сил
А = ΔП = П2 — П1
или
Так как рт =Ia2, соsφ1 = 1 и соs φ2 = 0, то
А = 1Ва2,
что также совпадает с (3).
Пример 37.Соленоид с сердечником из немагнитного материала содержит N = 1200 витков провода, плотно прилегающих друг к другу. При силе тока I = 4 А магнитный поток Ф = 6 мкВб. Определить индуктивность L, соленоида и энергию W магнитного поля соленоида.
Решение. Индуктивность Lсвязана с потокосцеплением Ψ и силой тока I соотношением
(1)
Потокосцепление, в свою очередь, может быть определено через поток Ф и число витков N (при условии, что витки плотно прилегают друг к другу) :
(2)
Из формул (1) и (2) находим индуктивность соленоида:
Энергия магнитного поля соленоида
.
Выразив (2) согласно (3), получим
(4)
Подставим в формулы (3) и (4) значение физических величин и произведем вычисления:
;
Дата добавления: 2016-01-20; просмотров: 2447;