Методы генерации тепла за счет электрической энергии
В основе практических методов получения тепла за счет электроэнергии лежат следующие основные принципы, которые в различных вариантах используются в промышленных электрических печах:
1) теплогенерация в рабочем теле при приложении к нему разности потенциалов;
2) теплогенерация при помещении рабочего тела в переменное электромагнитное поле;
3) теплогенерация в поверхностном слое рабочего тела при ударе о него ускоренного в вакууме потока электронов.
Рабочее тело может быть твердым, жидким или газообразным. Первый принцип лежит в основе работы печей сопротивления (твердое рабочее тело), печей электрошлакового переплава (жидкое рабочее тело), дуговых печей и дуговых плазматронов (газообразное рабочее тело). Второй принцип используется в качестве основы работы индукционных печей. Третий принцип реализуется в электроннолучевых печах.
Теплогенерация в рабочем теле при приложении к нему разности потенциалов
Обязательным условием этого вида генерации тепла является наличие в рабочем теле свободных зарядов (ионов и электронов), т.е. электропроводность рабочего тела. Приложение разности потенциалов вызывает направленное движение свободных зарядов, т.е. возникает электрический ток и при его протекании по проводнику, имеющему сопротивление, выделяется тепло. Согласно закону Джоуля — Ленца, количество выделяющегося в проводнике тепла
Q = UIt = I2Rt, (107)
где U — приложенная разность потенциалов, В;
I — сила тока, А;
R — сопротивление рабочего тела, Ом;
t — время, с.
Получение тепла в твердом проводнике находит широкое применение в печах сопротивления прямого (контактного) и косвенного действия. В печах прямого действия рабочим телом служит нагреваемое изделие, включаемое в электрическую цепь, тепло выделяется непосредственно в этом изделии. В печах косвенного нагрева в качестве рабочего тела используются нагревательные элементы, выполненные из специальных материалов. Передача тепла от этих элементов к поверхности нагреваемого материала осуществляется излучением и конвекцией.
В печах электрошлакового переплава тепло выделяется при протекании электрического тока через слой жидкого шлака и передается от него теплопроводностью к поверхности оплавляемого электрода. Эти установки могут быть, таким образом, отнесены к печам сопротивления косвенного действия.
Получение тепла в газообразном теле при приложении к нему разности потенциалов осложнено тем, что в обычных условиях газ не является проводником. Однако при определенных обстоятельствах в газе могут появиться отрицательно и положительно заряженные ионы и свободные электроны. Такой газ становится электропроводным, а само это явление называется ионизацией. Ионизация может вызываться различными причинами, в том числе и нагревом газа до высокой температуры, когда тепловое движение частиц в нем становится настолько интенсивным, что столкновение атомов и молекул приводит к возникновению заряженных частиц. Движение этих частиц под действием .приложенной разности потенциалов обеспечивает протекание электрического тока через газ, т.е. возникает газовый разряд. Широко распространенной формой тазового разряда является электрическая дуга.
Электрической дугой называют конечную устойчивую форму газового разряда между двумя электродами (катодом и анодом) через разделяющий их газовый промежуток. Источником свободных электронов является катод, при нагреве которого скорость теплового движения электронов в твердом материале может стать столь большой, что их кинетическая энергия превысит потенциальный барьер на границе твердое тело — газ. Тогда электроны покидают катод, т.е. происходит термоэлектронная эмиссия. Электроны, эмитированные катодом, разгоняются в межэлектродном промежутке и вызывают ионизацию молекул газа или пара. Средняя между электродами часть, называемая столбом дуги, представляет собой ярко светящуюся смесь электронов, ионов и нейтральных атомов и молекул, т.е. плазму. В такой плазме температура всех элементарных частиц почти одинакова. Установлено, что температура столба дуги при атмосферном давлении колеблется от 3200 до 10000 К, а интенсивность излучения достигает 8000 – 10000 кВт/м2. Длина столба дуги возрастает с увеличением напряжения питающего ее тока и зависит также от материала электродов.
Промышленные сталеплавильные печи работают обычно на переменном токе. Поэтому полярность электродов меняется в соответствии с частотой тока; один и тот же электрод является попеременно катодом и анодом. Так как значение напряжения, изменяясь, проходит через нуль, то дуга должна гаснуть в этот момент. Для поддержания непрерывного горения дуги в цепь вводят индуктивное сопротивление.
В вакуумных дуговых печах горение дуги происходит в разреженных парах переплавляемого металла. Эти пары, ионизируясь, также становятся проводником электрического тока, что делает возможным дуговой разряд в вакууме.
Плазму, возникшую при дуговом разряде в газах, можно заставить двигаться в определенном направлении, т.е. создать поток плазмы. В этом потоке имеются положительно и отрицательно заряженные частицы. Их соотношение таково, что общий заряд газового объема равен нулю. Плазма подчиняется газовым законам и в то же время обладает большой электропроводностью. Плазма имеет также магнитные свойства вследствие насыщенности заряженными частицами.
Для создания потока плазмы с целью использования в металлургических печах применяются специальные устройства, получившие название плазматронов. В них используется обычно дуга постоянного тока, горящая между нерасходуемыми (водоохлаждаемыми) электродами. Поток газа в плазматроне подается в дуговой промежуток, ионизируется и образующаяся плазма подвергается принудительному сжатию охлаждаемыми стенками или магнитным полем. Сжатие столба дуги увеличивает плотность тока и повышает концентрацию энергии. Это вызывает резкий рост температуры потока плазмы по сравнению с плазмой обычной дуги, свободно горящей между электродами, а скорость истечения газа в зоне наибольшего сжатия может достигать скорости звука. В результате очень существенно возрастает интенсивность теплоотдачи от потока плазмы к нагреваемой поверхности.
Для получения потока плазмы в промышленности используют аргон, гелий, водород и азот. Водород и азот самые дешевые газы и обладают достаточно высокой удельной теплоемкостью, но для металлургических процессов с технологической точки зрения они часто менее пригодны, чем аргон и гелий. Обычно используют аргон, иногда добавляя к нему 10 – 15% водорода.
Тепло генерация в проводнике, помещенном в переменное электромагнитное поле
При помещении проводника в переменное электромагнитное поле в нем наводятся (индуктируются) вихревые токи. Их протекание по проводнику вызывает выделение тепла. Этот вид теплогенерации получил название индукционного нагрева. Выделяющееся в проводнике количество тепла пропорционально квадрату плотности тока в соответствии с законом Джоуля — Ленца.
В процессе индукционного нагрева вихревые токи под действием магнитного поля оттесняются к поверхности проводника и плотность тока на его поверхности оказывается выше, чем в середине. Это явление называется поверхностным эффектом. Глубина проникновения магнитного потока в металл, а следовательно, практическая толщина нагреваемого слоя приближенно определяется формулой Штейнметца:
, м. (108)
Таким образом, глубина проникновения D возрастает с увеличением удельного электрического сопротивления ρ (Ом×м), уменьшается с увеличением частоты f (Гц) и относительной магнитной проницаемости материала m. Следовательно, при повышении частоты (до 1000 Гц и более) можно получить тонкий нагретый слой для поверхностной термической обработки, широко применяющейся в промышленности; используя ток промышленной частоты (50 Гц), можно обеспечить сквозной прогрев изделий.
Существуют два пути увеличения количества тепла, выделяемого в проводнике при индукционном нагреве. Первый путь – это уменьшение сопротивления магнитному потоку на тех участках пути, где он не проходит по нагреваемому материалу, что достигается применением металлических магнитопроводов (сердечников). Второй путь — увеличение частоты с целью уменьшения магнитного потока рассеяния. Это достигается при питании индуктора от источника тока высокой частоты.
Эти два пути и предопределили создание индукционных печей со стальным сердечником, работающих на токе промышленной частоты, и печей без сердечника, питаемых преимущественно от источников тока повышенной и высокой частоты. Установлено, однако, что при увеличении емкости печей без сердечника возможна их достаточно экономичная работа на токе промышленной частоты.
При индукционном нагреве стали течение процесса осложняется тем, что ее электротехнические параметры претерпевают значительные изменения в процессе нагрева. В результате возрастания удельного сопротивления и уменьшения магнитной проницаемости по ходу нагрева изменяется глубина проникновения тока. При достижении точки Кюри магнитная проницаемость уменьшается в 50 – 100 раз и становится равной единице. На этой стадии нагрева происходит резкое увеличение глубины проникновения и общее уменьшение поглощаемой мощности в нагреваемом теле.
Таким образом, когда температура по всему сечению на греваемого тела достигает температуры магнитных превращений (или превышает ее), неравномерность нагрева быстро сглаживается и происходит сквозной прогрев тела.
Теплогенерация при ударе ускоренного потока электронов о поверхность рабочего тела
Теплогенерация с помощью потока электронов, выделяемых с поверхности катода, основана на том, что этот поток во всех случаях движется к аноду. Если между помещенными в вакуум катодом и анодом приложить большую разность потенциалов (порядка нескольких десятков киловольт), то электроны могут приобрести значительную скорость. При их столкновении с поверхностью твердого или жидкого тела кинетическая энергия электронов в значительной мере превращается в тепло. Выделенная мощность зависит от плотности потока электронов и разности потен-щгалов между катодом и анодом. Кинетическая энергия электрона К пропорциональна его заряду q = 1,6 × 10-19 Кл и величине ускоряющего напряжения U, В : K = qU Дж. Нормальная работа электротермических установок, основанных на этом принципе, возможна только при поддержании в рабочей камере глубокого вакуума (порядка 10-2 — 10-4 Па). Это необходимо для того, чтобы исключить соударение потока электронов с молекулами газа.
Дата добавления: 2015-11-10; просмотров: 2940;