Уравнение энергии.
К потоку жидкости на участке dz подводится теплота QВН в количестве
(8.15) |
где qВН - плотность внутреннего теплового потока, кВт/м2; ПВН внутренний периметр трубы, м; α2- коэффициент теплоотдачи от стенки к потоку жидкости; tВН - температура металла на внутренней поверхности стенки, °С; t - средняя температура жидкости, °С.
Периметр трубы можно выразить через внутренний диаметр dВН, м, трубы
ПВН = πdВН.
В (8.15) использовано уравнение теплоотдачи в виде
qВН = α2(tВН - t). | (8.16) |
Количество теплоты, переносимой потоком жидкости, изменится на отрезке трубы длиной l
∂(ρh) /∂ l = 0
где h - энтальпия жидкости, кДж/кг.
Для установившегося потока уравнение (8.15) перепишем в другом виде
(8.17) |
Учитывая, что для установившегося потока ∂(ρh)/∂τ = 0, получаем из (8.15) и (8.17)
(8.18) |
или
(8.19) |
При qВН = const на участке трубы длиной dz изменение энтальпии потока жидкости
(8.20) |
Обычно при расчете теплообмена в поверхностях нагрева парового котла задается (рассчитывается) тепловой поток с наружной поверхности трубы qН. Определение внутреннего теплового потока qВН с учетом аккумуляции теплоты в металле трубы определяется по формуле
(8.21) |
где ПН = πdН - наружный периметр трубы, м; dН - наружный диаметр трубы, м; сМ - теплоемкость металла трубы, кДж/(кг·К);ρМ- плотность металла, кг/м3; fМ - площадь поперечного сечения трубы по металлу, м2; tМ - средняя температура металла (по толщине стенки) трубы в данном сечении, °С.
В (8.21) произведение
(8.22) |
При стационарном режиме ∂tм/∂τ = 0
(8.23) |
т.е. плотность теплового потока на внутренней поверхности трубы больше, чем на наружной поверхности в соотношении наружного и внутреннего диаметров b = dН/ dВН .
Уравнения состояния. При решении уравнений неразрывности, движения и энергии необходимо знать такие физические параметры жидкости, как плотность ρ, теплоемкость ср, вязкость μ, теплопроводность λ и др.
Параметры ρ, cp, μ, λ в общем случае зависят от температуры и давления. Эти зависимости выражают уравнения состояния, которые могут быть представлены в табличном, графическом виде или в виде формул. Для реальных жидкостей уравнения состояния основываются на экспериментальных данных.
При выводе уравнений неразрывности, движения и энергии не учитываются конкретные условия, в которых осуществляются движение жидкости и процесс теплообмена. Для решения задач о движении жидкости и теплообмене к основным уравнениям необходимо присоединить ряд условий, конкретизирующих задачу. Начальные условия состоят в задании полей скорости, температуры и давления во всем объеме рассматриваемой области (в том числе и на ее границах) в начальный момент времени. Начальные условия не задаются, если рассматривается стационарная задача.Граничные условия сводятся к заданию геометрической формы области и условий движения жидкости и теплообмена на ее границах.
Совокупность основных уравнений, уравнений состояния, начальных и граничных условий составляет замкнутую систему математического описания процесса движения жидкости и конвективного теплообмена в обогреваемых трубах.
Дата добавления: 2015-07-10; просмотров: 989;