Закон Фарадея для электродвижущей силы индукции
Связь между и скоростью изменения магнитного потока можно найти с помощью закона сохранения энергии. Контур сопротивлением R находится в магнитном поле с индукцией (рис. 86.1). Ток I в контуре поддерживается источником ЭДС. Пусть в контуре есть подвижная часть – проводник МN. Пусть при перемещении МN в положение за некоторое время поток вектора магнитной индукции через контур меняется на . Здесь – поток через площадку . Считаем, что сопротивление R контура при этом перемещении не меняется.
За время источник тока совершит работу:
. (86.1)
Эта работа затрачивается на нагревание проводников:
(86.2)
и на перемещение проводника:
. (86.3)
По закону сохранения энергии
. (86.4)
Из равенств (86.1)–(86.4) получаем:
.
Отсюда находим силу тока:
. (86.5)
Если бы поток через контур не менялся ( ), то из формулы (86.5) – закон Ома для замкнутой цепи с ЭДС. Так как , то в цепи кроме ЭДС источника тока действует ЭДС индукции , и тогда ток в цепи определится выражением
. (86.6)
Сопоставив выражения (86.5) и (86.6), находим:
. (86.7)
Выражение (86.7) – закон электромагнитной индукции (закон Фарадея). Можно показать, что закон Фарадея справедлив при любом способе изменения магнитного потока: при изменении формы контура, вращении, перемещении в неоднородном поле, изменении магнитной индукции. Знак "–" в формуле (86.7) отражает связь между знаком ЭДС индукции и знаком изменения магнитного потока. Если магнитный поток возрастает со временем , то , т. е. магнитное поле индукционного тока препятствует нарастанию потока; если , то , т. е. поле индукционного тока поддерживает ослабевающий магнитный поток.
Дата добавления: 2015-08-08; просмотров: 837;