Закон Ома для неоднородного участка цепи. Рассмотрим неоднородный участок цепи, где действующую э.д.с

Рассмотрим неоднородный участок цепи, где действующую э.д.с. на участке 1-2 обозначим как ε₁₂, а приложенную на концах разность потенциалов – через φ₁–φ₂ (рис.2.2). Если ток проходит по неподвижным проводам, то работа всех сил (сторонних и электростатических), совершаемая над носителями тока по закону сохранения и превращения энергии, равна теплоте, выделяющейся на участке 1-2.

За время t в проводнике выделится количество теплоты . Из сравнения этих формул , получаем . Это выражение представляет собой закон Ома для неоднородного участка, или обобщенный закон Ома.

Если на участке цепи источник тока отсутствует , то из обобщенного закона Ома получаем закон Ома для однородного участка цепи: ;

Если электрическая цепь замкнута, то Δφ = 0 (т.к. φ₁ = φ₂), тогда из обобщенного закона Ома следует закон Ома для замкнутой цепи: ,

где R – суммарное сопротивление всей цепи, R₁ – сопротивление внешней цепи, r – внутреннее сопротивление источника тока.