Напівпровідників
Для власних напівпровідників концентрація електронів і дірок однакові, тому що кожний перехід електрона в зону провідності супроводжується виникненням вільної дірки у валентній зоні. Прирівнюючи ліві частини рівнянь (5.17) і (5.18) після спрощення враховуючи, що маємо
. Знайдемо μ
. (5.20)
При Т=0К , тобто рівень Фермі знаходиться посередині забороненої зони. З ростом температури він зміщується від середини зони в залежності від співвідношення ефективних мас: (рис.5.6) при mp>mn вверх, при mp<mn вниз. Підстановка (5.20) в (5.17) після елементарних спрощень дає
. (5.21)
Цю формулу можна одержати простіше із (5.19), враховуючи, що .
Індекс і означає, що мова йде про власний напівпровідник. Електропровідність власних напівпровідників складається із електронної і діркової компонент, тобто
. (5.22)
В області високих температур рухливість ~ Т-3/2, тому
~ Т0 не залежить від температури. Функцію (5.22) питомої електропровідності власних напівпровідників від температури зручно зображати у напівлогарифмічних координатах , в яких вона уявляє пряму лінію, рис.5.7. По нахилу цієї лінії можна визначити ширину забороненої зони напівпровідника ΔЕg
.
Дата добавления: 2015-07-24; просмотров: 661;