Сущность метода перемещений
Данный вопрос изучим на следующем примере (рис. 10.4 а). Эта рама четырежды статически неопределима. При ее расчете методом сил нужно исключать четыре лишние связи и выбирать основную систему, например, такую как на рис. 10.4 б.
Рис. 10.4
При использовании же метода перемещений раму следует превратить в кинематически определимую. Для этого в ЗС достаточно ввести + =1+0=1 кинематическую связь. Если неизвестное угловое перемещение узла обозначить через Z, получим ОС показанную на рис. 10.4 в.
Потребуем, чтобы усилия и деформации ОС были такими же как у ЗС. Для этого перемещение Z должно быть равно углу поворота узла рамы j (рис. 10.4 а), а реактивный момент во введенной заделке основной системы (рис. 10.4 в) должен равняться нулю:
R =0.
Эту реакцию определим, рассматривая единичное и грузовое состояния основной системы.
В единичном состоянии введенной связи зададим единичное перемещение Z=1 и определим возникающую в ней реакцию r (рис. 10.4 г). Такая реакция от единичного перемещения называется жесткостью.
В грузовом состоянии приложим только внешнюю нагрузку и во введенной связи основной системы определим реакцию RP (рис. 10.4 д).
С учетом упругости системы и принципа суперпозиции наше уравнение приводится к виду
r · Z+ RP =0 .
Оно называется каноническим уравнением метода перемещений. Если известны реакции r и RP, то из него можно найти величину узлового перемещения:
Z= – RP /r.
Если степень кинематической неопределимости стержневой системы равна n, ее ОС получается введением n дополнительных связей с неизвестными Z1, Z2, …, Zn. Чтобы ОС была эквивалентна ЗС, реакции во введенных связях должны равняться нулю. С учетом этого можно записать n уравнений. После рассмотрения n единичных состояний, одного грузового состояния и дальнейшего определения реакций (реактивных усилий) во всех состояниях, эти уравнения приводятся к следующему виду:
. . . . . . . . . . .
Все вместе они называются системой канонических уравнений метода перемещений. Здесь – главные коэффициенты, – боковые коэффициенты. Свободные члены являются грузовыми коэффициентами.
После введения матриц и векторов
r= , Z = ,RP = ,0 =
система канонических уравнений записывается в матричной форме: r · Z + RP = 0,
где r – матрица жесткости, Z – вектор неизвестных, RP – вектор нагрузки, 0 – нуль-вектор. Отсюда определяется вектор неизвестных:
Z = – r–1 RP,
где r–1 – обратная матрица жесткости.
Дата добавления: 2015-06-17; просмотров: 795;