Закон Ома для магнитной цепи
Рассмотрим магнитную цепь, образованную обмоткой навитой на магнитопровод в виде кольца (тороида). При протекании тока I по обмотке в магнитопроводе возбуждается магнитное поле, которое все сосредоточено в объеме кольца (поле рассеяния отсутствует). Выбрав контур интегрирования в виде окружности с радиусом R и применяя закон полного тока:
- линейный интеграл от вектора напряженности по замкнутому контуру равен алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром – полному току (Iполн). Для практических целей наибольший интерес представляет частный случай, когда контур интегрирования проходит внутри обмотки с числом витков w и током IВ этом случае полный ток 
, запишем
|
Сумму токов - wI через поверхность, ограниченную контуром интегрирования, называют магнитодвижущей силой F,
F = wI.
Если учесть, что угол между векторами Ни dl равен нулю и значение Н в любой точке контура интегрирования одинаково, среднее значение напряженности магнитного поля определится как
.
Из полученного соотношения следует, что напряженность магнитного поля Н не зависит от магнитных свойств магнитопровода, а прямо пропорциональна току в обмотке. Точнее равна МДС обмотки, приходящейся на единицу длины средней силовой линии магнитопровода.
Исходя из соотношений Ф =ВS и В = μa Н получим
Ф = μa НS = μa S(I w / l) = I w / ( l / μa S) = F/Rм.
Это выражение называют законом Ома для магнитной цепи. При этом величину Rм = l / μa S принято называть магнитным сопротивлением магнитопровода (по аналогии с электрическим сопротивлением).
При анализе магнитных цепей вводят понятие разности магнитных потенциалов между двумя точками магнитной цепи, которая приравнивается к магнитному напряжению Uм ab
Uм ab = Н l ab .
Дата добавления: 2015-06-17; просмотров: 661;