Условия интерференции света.

Предположим, что две монохроматические световые волны, накладываясь друг на друга, возбуждают в определенной точке пространства колебания одинакового направления: х₁ = А cos (wt+j₁) и х₂=А cos (wt+j₂). Под х понимают напряженность электрического Е или магнитного Н полей волны: векторы Е и Н колеблются во взаимно перпендикулярных плоскостях. Напряженности электрического и магнитного полей подчиняются принципу суперпозиции. Амплитуда результирующего колебания в данной точке А²=А₁²+А₂²+2А₁А₂ cos(j₂-j₁). Так как волны когерентны, то cos(j₂-j₁) имеет постоянное во времени (но свое для каждой точки пространства) значение, поэтому интенсивность результирующей волны (I ~A²)

. (2.3.1)

В точках пространства, где cos (j₂-j₁) > 0 , интенсивность I > I₁+I₂; где cos (j₂-j₁)<0, интенсивность I<I₁+I₂. Следовательно, при наложении двух (или нескольких) когерентных световых волн происходит в пространстве перераспределение светового потока, в результате чего в одних местах возникают максимумы, а в других - минимумы интенсивности. Это явление называется интерференцией света.

Для некогерентных волн разность j₂-j₁непрерывно изменяется, поэтому среднее во времени значение cos (j₂-j₁) равно нулю, и интенсивность результирующей волны всюду одинакова и при I₁=I₂ равна2I₁ (для когерентных волн при данном условии в максимумах I=4I₁, в минимумах I=0).

Как можно создать условия, необходимые для возникновения интерференции световых волн? Для получения когерентных световых волн применяют метод разделения волны, излучаемой одним источником, на две части. Эти две части после прохождения разных оптических путей накладываются друг на друга и наблюдается интерференционная картина.

Пусть разделение на две когерентные волны происходит в определенной точке О. До точки М, в которой наблюдается интерференционная картина, одна волна в среде с показателем преломления n₁ прошла путь s₁, вторая - в среде с показателем преломления n₂ -путь s₂­. Если в точке О фаза колебаний равна wt, то в точке М первая волна возбудит колебание А₁ cos w (t-s₁/v₁) , вторая волна - колебание А₂ cos w (t-s₂/v₂), где v₁=c/n₁, v₂=c/n₂ - соответственно фазовая скорость первой и второй волны. Разность фаз колебаний, возбужденных волнами в точке М, равна

(учли, что w/с=2pn/с=2p/l₀, где l₀ - длина волны в вакууме). Произведение геометрической длины s пути световой волны в данной среде на показатель n преломления этой cреды называется оптической длиной пути L, а D=L₂-L₁- разность оптических длин проходимых волнами пу-

тей - называется оптической разностью хода.