Теоретические характеристики.

Поскольку в уравнении (2) при п = const для данного насоса значения U₂ , f₂ и β₂ постоянны, можно обозначить:

и

Эта прямая является теоретической характеристикой центро­бежного насоса при бесконечном числе лопастей. Для Q_К = 0 напор Н_Т∞ = = А называется начальным, или напором при закрытом клинкете на нагнетательной трубе насоса.

Для рабочего колеса с лопастями, загнутыми назад, угол β₂ < 90°, ctg β₂ > 0, а коэффициент

В > 0. С ростом подачи на­пор будет снижаться.

При β₂ = 90°, ctgβ₂ = 0, В = 0. Напор насоса H_Т∞ = = A остается неизменным и не зависит от подачи.

Для лопастей, загнутых вперед, β₂> 90°, ctgβ₂ < 0, В< 0. Развиваемый напор с ростом подачи будет возрастать.

На рис. 3 показаны теоретические характеристики (I, II, III) насосов с бесконечным числом лопастей при одинаковой частоте вращения колеса и одинаковых размерах рабочего ко­леса, но с различными углами β₂: β₂ < 90°, β₂ = 90° и β₂ > 90°. Хотя для заданной подачи Q_К = Q_зад, меньший напор развивает колесо с лопастями, загнутыми назад, но для реального насоса они более эффективны и получили широкое распространение. В дальнейшем наши рассуждения будут основываться только на характеристике I.