Определение содержания радионуклидов в пробе
Активность нуклидов в g-источнике определяют обычно на основе анализа пиков полного поглощения аппаратурного спектра. Как было сказано выше, по положению ЦТП находят энергию, а по площади пика – содержание g-излучающего нуклида. Для долгоживущих радионуклидов (период полураспада значительно больше времени измерения) удельная активность qij i-го радионуклида, измеренная по его j-й g-линии, вычисляется по формуле
qij = , Бк/кг , (1.14)
где Eij – энергия j-й g-линии i-го нуклида;
Sij – площадь пика полного поглощения с энергией Eij, имп.;
m – масса образца, кг;
t – время измерения спектра, с;
hi(Eij) – внешний выход g-излучения с энергией Eij данного i-го радионуклида;
eППП(Eij) – эффективность регистрации в пике полного поглощения g-излучения с энергией Eij для данной геометрии измерений и данного вида пробы.
Эффективность спектрометра определяется как отношение числа зарегистрированных импульсов к числу частиц, испускаемых источником[15]. Эффективность спектрометра - важнейшая характеристика спектрометрической установки, она зависит от множества параметров: энергии g-квантов, геометрии измерений, характеристик детектора и источника и т.д. На практике обычно пользуются эффективностью спектрометра в пике полного поглощения, которая определяется как отношение числа частиц, зарегистрированных в ППП, к числу частиц, испущенных источником. Число зарегистрированных импульсов в пике полного поглощения обычно определяется по площади ППП в аппаратурном спектре.
Зависимость эффективности спектрометрической установки в ППП eППП от энергии g-квантов легко получить, если известна абсолютная активность нескольких стандартных образцов Аi с различными энергиями Еj:
eППП(Еij) = = , (1.15)
где SППП(Еij) – число импульсов в ППП при регистрации g-квантов j-й энергии i-го радионуклида, имп.;
А0i – паспортное значение активности i-го источника, Бк;
t − время, прошедшее от момента аттестации источника до момента измерений;
(Т1/2)i – период полураспада i-го нуклида;
Аi – активность i-го источника на момент измерений, Бк;
hij – внешний выход g-квантов с энергией Еj для i-го нуклида, отн. ед.;
t – время измерения образца, с.
Зависимость эффективности спектрометра в ППП от энергии g-квантов в интервале Е = 150 ¸ 2000 кэВ для сцинтилляторов (и для ППД) хорошо аппроксимируется выражением
eППП(Е) = А×Е-b, (1.16)
где А и b – константы. Прологарифмировав (1.16), получим
lneППП(Е) = lnA – b×lnЕ. (1.17)
Выражение (1.17) показывает, что в логарифмических координатах зависимость eППП(Е) от энергии представляет собой прямую линию, параметры которой могут быть найдены методом наименьших квадратов по экспериментальным точкам, полученным с помощью градуировочных источников.
При измерениях объемных источников обычно для определения eППП(Е) используют градуировочные источники, т.е. источники, активность которых известна, идентичные по геометрическим размерам и физическим свойствам (плотность, масса, и т.д.) исследуемому объемному источнику. Если при этом расстояние от источников (исследуемого и градуировочного) до детектора одно и то же, то активность радионуклида в исследуемой пробе определяется путем простого сравнения интенсивностей регистрации исследуемого и градуировочного образцов.
Зависимость эффективности спектрометра в ППП eППП(Eij) от энергии g-квантов для сцинтилляционного спектрометра с детектором NaI(Tl) объемом Æ63´63 мм представлена на рис. 1.18.
Дата добавления: 2014-12-02; просмотров: 1747;